Файл: Клейнер, Э. Ю. Основы теории электронных ламп учебное пособие.pdf

Зависимость = / (RJRj) дана на рис. 3.88. Кривая имеет мак­ симум, который, как легко определить из условия

—— -----------= 0,

d(RJRt)

Исходя из этой величины определяются параметры, служащие для оценки эффективности каскада схемы как усилителя мощности. Раз­ личают два параметра, в зависимости от того, расходуется ли мощ­ ность в цепи сетки или нет. Когда здесь не расходуется мощность, т.е. лампа работает без сеточных токов, для оценки пользуются поня­ тием чувствительности каскада по мощности kpu, определяемой как

Квадратный корень в числителе введен для учета квадратичной зависимости Р~тах от Ucm. Подставляя сюда (3.266), получаем

<3-2ев)

Когда в сеточной цепи расходуется мощность (это имеет место при работе ламп в области СВЧ или когда сеточные напряжения за­ ходят в область положительных значений), основным рабочим пара­ метром лампы становится коэффициент усиления по мощности kp,

определяемый как отношение максимально возможной выходной

МОЩНОСТИ Рцыхтах к ВХОДНОЙ Р вх

207

Подставляя это значение Ucm в (3.266), наибольшую неискаженную мощность можно записать в виде

это имеет место в случае уравнения (3.266). В случае (3.274), однако, значения Ucm и р для уменьшения нелинейных искажений должны подчиняться условию (3.273), согласно которому большое Ucm можно

208

подавать на сетку только тогда, когда проницаемость лампы D велика, т. е. р мало. Чем больше подаваемое на лампу сеточное напряжение, тем левее, чтобы избежать положительных значений Uc, согласно рис. 3.89 должна быть характеристика лампы, т. е. тем меньше ц.

Параметры 5 р и /е„, а также выходную мощность можно определить графически по семейству статических анодных характеристик и на­

ме с общим катодом. Для того чтобы показать, что рабочие параметры зависят от схемы включения лампы, в качестве примера найдем вы­ ражение для коэффициента усиления по напряжению при общей сетке. Как видно из рис. 3.91, передача напряжения от каскада к кас­ каду происходит в этом случае без переворачивания фазы. Поэтому ka в соответствии с общим определением (3.259) здесь можно записать как

Для того чтобы выразить 1ги через статические параметры лампы, установим связь между изменениями £/с, Uй и / аДа, при схеме с об­

щей сеткой. Так как с ростом Uc падение напряжения / а Ra тоже растет, a Uа уменьшается, то, применяя закон Кирхгофа для контура анодного тока, согласно рис. 3.91 получаем

dUt = dUQ- d ( I M .

Если заменить приращения тока и напряжения их переменными, составляющими, то (3.276) легко привести к виду

Результат отличается от выражения (3.262), выведенного для схе­ мы с общим катодом, на единицу в числителе.

3.13.6. Эквивалентные схемы электронных ламп

В общем случае расчет радиотехнических цепей, содержащих электронные лампы, довольно сложен, так как электронные лампы представляют собой нелинейные элементы. Однако когда амплитуды переменных составляющих токов и напряжений настолько малы, что в их пределах характеристики ламп можно считать линейными, то возникает возможность заменить лампу при рассмотрении цепей пе­ ременного тока эквивалентной схемой, легко охватываемой расче­ тами.

Найдем эквивалентную схему анодной цепи триода. Существует два вида эквивалентных схем:

1)эквивалентная схема с генератором напряжения*,

2)эквивалентная схема с генератором тока**.

Исходное уравнение для построения эквивалентной схемы с гене­ ратором напряжения получается, если (3.257) умножить на R it за­ менить SRi на ц и выделить член, содержащий Ucm,

*Под генератором напряжения понимают источник переменного напря­ жения, не обладающий внутренним сопротивлением.

**Под генератором тока понимают источник переменного тока с бесконечно

большим внутренним сопротивлением.

210