|
|
|
|
|
Их появление объясняется тем, |
что, |
начиная от этих |
значений, / с2 с |
ростом напряжения увеличивается |
быстрее, |
чем крутизна, и поэтому |
увеличение R m за счет роста / с2 |
перекрывает его |
уменьшение ■за |
счет роста S. |
|
|
уменьшении напряжения |
Значение Rw сильно увеличивается при |
накала (рис. 7.15). Это обусловлено главным образом тем, что у боль шинства современных ламп электрическое поле у поверхности катода не совсем равномерное, т. е. имеется слабо выраженный островковый эффект, и что в связи с этим при понижении напряжения накала от дельные участки поверхности катода начинают переходить в насыще ние. На этих участках Г2 резко увеличивается.
7.8.6. Значения эквивалентного сопротивления шумов различных видов электронных ламп и пути их уменьшения
Эквивалентное сопротивление шумов современных триодов для усиления напряжения высокой частоты в нормальных рабочих режи мах обычно лежит в пределах 100—500 Ом, современных высокочас тотных пентодов с катодом косвенного накала — в пределах 0,2— 2,5 кОм, а у пентодов с катодом прямого накала может доходить до
10. кОм.
Поскольку Rmу пентодов значительно больше, чем у триодов, то в случаях, когда радиоаппаратура предназначена для приема очень слабых сигналов, во входном каскаде усилителя радиочастот вместо пентодов, в ущерб коэффициенту усиления, часто используют триоды. По этой же причине в приемниках, у которых уже во входном каскаде производится преобразование частоты или усилитель радиочастот имеет очень малый коэффициент усиления, в качестве смесителя вмес то многоэлектродной лампы часто применяют триод или даже диод.
Решающей величиной, определяющей величину шумового сопро тивления ламп, согласно полученным формулам, является крутизна их характеристики. Основным средством уменьшения сопротивления шумов поэтому является повышение крутизны. В пентодах можно добиться уменьшения R mтакже путем улучшения токораспределения. С этой точки зрения определенными преимуществами обладают сис темы электродов с лучеобразным потоком электродов.
Для получения низкого уровня шумов необходимо, чтобы Г2 было малым, т. е. чтобы перед всеми участками поверхности катода имел ся достаточно глубокий минимум потенциала. Такие условия можно
•обеспечить путем применения в лампах катодов с большим удельным током эмиссии.
Все приведенные ранее значения R m относятся, как уже указы валось, к частотонезависимому участку спектра дробового шума в той его области, где низкочастотными шумами можно пренебречь. При частотах ниже этой области по мере возрастания роли фликкер-шума R m увеличивается. Так, например, при единицах герц, что соответ ствует пологому участку спектра фликкер-шума, R m у триодов обычно на несколько порядков больше, чем в радиовещательном диа пазоне частот.
