Файл: Альбедо нейтронов..pdf

о п р е д е л я ю щ ей

роли

энергетической

зависимости

члена

HI

(2k+l)fk(Eo)Pk(cose,).

S

Д а н н ы е табл . 5.10—5.15

иллюстрируют

отмеченные

законо ­

мерности.

6.5. ЗАВИСИМОСТЬ

ОТ П О Р О Г О В О Й

ЭНЕРГИИ

ДЕТЕКТИРОВАНИЯ

В

р а з д е л е 6.1

отмечалось, что форма энергетического спек­

тра

о т р а ж е н н ы х

нейтронов при Е > 1 кэв

описывается

законом,

лых потерях.

Потери

энергии

определяются

атомным

весом

я д р а - р а с с е и в а т е л я

при энергиях

нейтронов,

меньших

энергии

в о з б у ж д е н и я

первого

уровня

ядра .

Таким

образом, дл я

сред с

м а л ы м А число нейтронов, приходящихся

на

низкоэнергетиче­

скую часть спектра,

будет весьма значительным, и следует ожи ­

ния нижнего предела интегрирования Епор.

Д л я воды

интеграль­

ное числовое альбедо

может изменяться

почти

в 2

раза

(см.

рис. 5.4) при изменении

£П ор от 0,1 Мэв

до

0,5 эв

( £ о= 3

Мэв,

Ѳ0 = 0°). Д л я ж е л е з а при

тех ж е условиях

изменение альбедо не

превышает 2,5%.

6.6. ЗАВИСИМОСТЬ ОТ ТОЛЩИНЫ

ОТРАЖАТЕЛЯ

Зависимость альбедных характеристик тепловых, промежу ­

точных

и

быстрых нейтронов от толщины рассеивателей

имеет

такой

ж е

характер,

как

и в случае

у-квантов

[ 1 ] , и

величина

всех проинтегрированных

по энергии

д и ф ф е р е н ц и а л ь н ы х и

инте­

гральных

характеристик альбедо растет при увеличении тол­

щины d рассеивателей

(по направлению

пучка

излучения)

при­

мерно

до

двух длин

свободного пробега

нейтрона

в

м а т е р и а л е

о т р а ж а т е л я . При

д а л ь н е й ш е м

увеличении

толщины

величина

альбедо

остается

постоянной.

Этот

рост

происходит

по закону,

близкому

к зависимости

вида

а ( £ 0 ,

Ѳ0 ;

d) =

а ( £ 0 ,

Ѳ0 ; d = оо) (1 -

e

- C d ) ,

(6.3)

где С — коэффициент,

определяемый

условиями

задачи .

П р и рассмотрении интегральных

характеристик

коэффициент

С дл я данного м а т е р и а л а

рассеивателя и энергии

источника за­

Предисловие

3

Литература

8

Г л а в а

I.

Основные

понятия

и определения

9

1.1

Определения

характеристик поля

.излучения

9

1.2. Терминология

и классификация характеристик отраженного из­

лучения

12

1.3. Сечения взаимодействия нейтронов с веществом

26

1.4. Двухгрупповая

модель формирования поля

обратно

рассеян­

ных

нейтронов

37

Литература

45

Г л а в а

П.

Методы

определения

характеристик

обратного

рассеяния

46

нейтронов

2.1. Кинетические уравнения с условиями отражения

46

2.2. Решение

односкоростной

альбедной

задачи

при

изотропном

рассеянии .

54

2.3. Метод Монте-Карло для

расчета

альбедо нейтронов

. .

.

56

2.4. Методы

дискретных

ординат в применении к расчету

характе­

ристик

отраженного

излучения

61

2.5. Днффуэионно-возрастное

приближение

74

2.6. Метод л-го столкновения

82

2.7. Групповые

константы

95

2.8. Экспериментальные

методы

изучения

поля

отраженных ней­

тронов

106

Литература

108

Г л а в а

III.

Обратное

рассеяние

тепловых

нейтронов

I l l

3.1.

Расчетные исследования

111

3.2.

Экспериментальные

исследования

126

3.3.

Квазиальбедо

типа

нейтрон — у-«ваііт

128

Литература

140

Г л а в а

IV.

Обратное

рассеяние

нейтронов

промежуточных

энергий

.

142

4.1. Расчетные

исследования

для

полубескопечного

отражателя

из

бетона

142

4.2. Расчетные

исследования

для

плоских

отражателей

различной

толщины из железа, углерода, карбида бора

и

свинца . .

.

156

4.3. Экспериментальные

исследования

164

Литература

170