Файл: Виглин, С. И. Генераторы импульсов автоматических устройств учеб. пособие.pdf

где / а 2

— величина анодного тока лампы Л2 при ug2 = 0;

Eg0l—

напряжение запирания лампы Л\.

Т о к / а 2 определяется трафо-ашлитичее'ким методом,, указанным -в

§

16.3. Поскольку напряжение « g i определяется

равенством (16.95),

то

при выполнении условия (16,97) лампа Л]

будет заперта. Та-

/?к ==(1,2 4 - 1 , 5 ) ! % ^ .

(16.98)

« a l = " C + « g 2 +

tfK,

(16.99)

где

иа 1

—

напряжение на аноде лампы Л\, измеренное по отноше­

нию

к

«земле».

В устойчивом состоянии, когда лампа

Л\ заперта,

иа1=Еа.

Учитывая

полученные значения

/ а 3

/ ? к ,

находим

H g 2 = О

И « к =

Uco =

E a ~ I a 2

R K

.

(16.100)

обкладке

конденсатора

С,

должен снизиться потенциал правой обкладки,

так

как

напряжение на

емкости не может

измениться мгновенно. Значит,

в момент подачи запускающего импульса

в цепи разряда (в данном слу­

чае

на сопротивлении

Rg?)

появляется мгновенно ток разряда, благодаря

разряда до момента отпирания соответствующей лампы (в

данном случае

Jli) замыкается через источник

запускающих импульсов

и источник пи­

тания (в схеме с положительной сеткой).

сетку

лампы

Благодаря подаче отрицательного импульса на

Л2 уменьшается анодный ток

ia>. Если амплитуда

запускающего

импульса достаточно велика,

то перестает выполняться

неравен­

для запирания лампы Л2. По мере разряда

Сх ток разряда

умень­

шается и

напряжение ug2

возрастает. В

момент t2 оно достига­

ет уровня

Egr, и лампа

Л2

отпирается. Снова возникает

лавино­

образный

процесс, при

котором ток ia2

возрастает, а

ток

ial

уменьшается. В результате запирается лампа Л\, а лампа

Л2

ос­

тается открытой.

• 3 х8 , = 3 С, (Ral + Rlg2 + RK)<(T3-

t„),

откуда

T3

— t

(16.101)

3 ( t f . l

+

Я

RK)

Так как анод второй лампы

не

связан с другими точками схе­

J

+

0 -

4К

I

Рис. 16.24. Эквивалентная схема разряда

емкости Сх (а)

и ее преобразование (б).

от схемы перезаряда С\ в мультивибраторе

с положительной сет­

кой наличием сопротивления RK. Преобразуя, как и раньше, схему

му,

приведенную

на

рис. 16.24,6. Здесь э.д.с. эквивалентного ис­

точника равна

Еэ — / а 1

Rau

а его внутреннее

сопротивление

R*

= Ral

(Roi ~Ь

RK)

Ral

^?01

"T~ RK

схемы

(рис. 16.24,а)

находим

На основании

tig? = Ея —

~Ьtj Rg2 — / a i

RK.

Определяя

ток

ix

согласно

упрощенной

схеме (рис.

16.24,6),

получим

_t_

ug2 =

E a

- / а 1 RK

— (Uco +

Еэ)

RS2

(16.102)

R& +

Ra

где

t отсчитывается

от

момента

^ начала

разряда.

Полагая t =

tB и w.g2

=

£ , g

0

2 ,

а также учитывая,

что Rg2^>

R3,

найдем

А)2 RK

~Т~

hl^al

(16.103)

Постоянная

времени

разряда

равна

^Pl =

(Rii

+ R.)Cl&RfflCl.

(16.104)

Для схемы с отрицательной сеткой (рис. 16.22)

можно полу­

чить

. hi

Ra\

— (hi

—

hi)

RK

(16.105)

|£go 2I

где

Roi

(Ral

+

/?к)

# g ? 4 -

Перейдем к

определению

тока / а 1

первой лампы. Так

как

в

открытом состоянии лампа Л\ работает с

автоматическим

смеще­

нием, причем напряжение на ее сетке

равно

" g

i

=

-

И к = - ' а

1 Я к

,

(16.106)

то для определения тока h i

нельзя воспользоваться

графическим

методом, изложенным в § 16.3.

Необходимо произвести специальное построение, показанное на

рис. 16.25. Построим линию

нагрузки

АВ

в координатах

(/„,

ка )

If а

Рис.

16.25. Динамические

характеристики анодного тока

для схемы спускового устройства с катодной связью.

и перенесем

ее

в

систему

координат

(га ,

« g ) .

Точка

Л

соответ­

ствует ug

=

Eg0

и

i a =

0,

точка

В — ие

=

0 и

i a =

/ a .

Тогда

полу­

чим кривую

Л'В', которая

мало

отличается от прямой

линии.

Построим

также

луч

ОС

из

начала

координат

под

углом

р =

= a r c c t g R K .

Очевидно,

точка

D

пересечения

А'В'

и ОС

дает

искомое значение

тока

первой

лампы

/ а ,,

Из построения

ясно, что при условии

R A

L = R A 2 ток / а 1

< / а 2 , так

как первая лампа работает с автоматическим

смещением, а вто­

рая — при

напряжении на сетке,

равном

нулю. Это и обеспечи­

вает создание в рассматриваемой схеме

положительной

обратной

связи. Если сопротивление

R A L увеличить

по

сравнению с R A 2 ,

то линия нагрузки АВ опускается, и ток

/ а 1

уменьшается. Возра­

стание разницы

между токами / а 1

и / а 2

улучшает протекание ла­

винообразного

процесса. Однако,

если

R A I чрезмерно велико, то

линия нагрузки АВ оказывается настолько

пологой,

что

каскад

JIi

работает в области

с малой крутизной

S, что приводит к сни­

жению коэффициента

усиления. Поэтому

максимальную

величину

R A L

следует выбирать из условия

R a l

макс '

(2 + 3) (RH +

HR,),

(16.107)

где #ц — внутреннее

сопротивление лампы Л,;

Pi — ее коэффициент

усиления.

на

Минимальная величина

R A L должна

быть такой, чтобы создать

аноде

лампы

Л\ и сетке

лампы Л2

перепад напряжения, до­

статочный

для запирания

второй

лампы.

Величина

начального

скачка на сетке лампы Л2 определяется

из формулы

(16.102), ес­

ли положить £ =0:

ИЛИ

Ug2

м =

(С/со

- г Е3-Еа

+ / , 1

R K )

> \Еg0 2|,

и&*=

[/„ R T

L -

( / « - / . , / ? „ ) ]

>

|ffgoa|.

(16.108)

Спусковое устройство с катодной связью широко применяется для

модуляции импульсов по длительности

(рис. 16.26). В этом случае схе­

ма управляется помимо отри-

f & _

Т

•

1

цательных

запускающих

им-

%

Т

пульсов иа, поступающих на

/&,П

\Щг

анод лампы

Л\, еще

модули-

у о

г "

рующим напряжением ии, ко­

торое подается на сетку лампы

Л\. Будем

считать

напряжение

и„ медленно

меняющимся

во

времени.

Это значит,

что за

период следования Т3 запуска­

ющих импульсов оно остается

практически

постоянным,

но

от периода

к периоду

меняет

гвою величину.

Рис. 16.26. Схема,

обеспечивающая

Так как анодный ток лампы

модуляцию импульсов по дли­

тельности.

Л\ пропорционален

ugU

а

сле­

довательно, модулирующему мапр.яжеиию ии,

то при каждом оче­

редном запуске изменяются величины тока

i a ,

и скачка

и г 2 ы

напряжения

на сетке лампы Л2. Это приводит к изменению

дли­

тельности импульса

tn.

на рис. 16.27.

На аноде лампы Л2 образуются им­

пульсы,

модулированные

по длитель­

ности в соответствии с видом функции

и „ ( 0 -

Если

эти

импульсы

подать

на

вход укорачивающей цепи Rv С у

(рис.

16.26), то на выходе ее

получаются

и,

короткие

отрицательные

импульсы,

положение которых во времени меня­

ется относитешъно положительных

им­

п л п г и ш

пульсов, возникающих синхронно с им­

пульсами

запуска.

Образуется

после­

довательность

импульсов,

модулиро­

At,

ванных

по

положению

(фазово-им-

пульсная

модуляция).

§ 16.7. СПУСКОВОЕ

УСТРОЙСТВО

I

С ЭМИТТЕРНОИ

СВЯЗЬЮ

Рис. 16.27. Графики, иллюст-

Ввиду

указанных

достоинств

схемы

J

i

связью

в

транзисторной

рирующие процессы в схе-

с катодной

ме модуляции по длитель-

технике

применяется

аналогичная

ей

ностн.

схема

с эмиттерной связью (рис.

16.28).

В ней формирование расширенного им­

пульса обеспечивается разрядом

конденсатора

С\. Резистор

R3

на рис. 16.29.

В исходном состоянии транзистор Ту заперт,

а транзистор

Т2

открыт. Благодаря присоединению резистора RC2

к

«минусу»

ис­

точника питания

под действием напряжения

Ек

через

сопротив­

ления

R3, R632

и R62

протекает базовый

ток

162,

обеспечиваю­

щий

требуемый

режим транзистора Т2.

Одновременно

че|рез

со­

противление R3

протекает коллекторный ток 1к2.

На

нем образу­

ется

напряжение

и3

= Ua3

= - (IK2 + / б 2 ) R3

ss -

/ к 2

Я „

(16.109)