Файл: Боровиков, А. И. Усилители электрических сигналов в вопросах о ответах учеб. пособие для студентов РИСХМа специальностей 0636, 0501, 0502, 0504, 0509, 0531 и 0536.pdf

10. KAKUBA СХЕМА ЗАМЕЩЕ­

При работе усилителя

НИЯ УСИЛИТЕЛЬНОГО КАСКА­

в области верхних частот

ДА,

РАБОТАЮЩЕГО В ОБЛАСТИ

пренебречь влиянием раз­

ВЕРХНИХ ЧАСТОТ ?

делительной емкости

можно с

еще

большим

основанием, чем это бы­

ло

сделано для области средних частот (см.

п. 17). Но

шунтирующее действие паразитной емкости

Со

будет тем

сильнее, чем выше

частота сигнала.

Следовательно,

для анализа работы каскада

в области

учитывающую наличие паразитной емкости

Со

(см .рис, 13).

.

т

Коэффициент частотных

искажений на верхних часто­

тах будет

С о

к.

-ill2

0 *°-

и«.

\

к * '

где

'

о «

Выходное

напряжение

каскада Uca

представляет

Рис.

13

собой падение

напряжения

на

комплексном

сопротивлении

ния

активных сопротивлений

R<x

и Rea

и реактивно­

го емкостного

сопротивления

OC0=.ij£>gCo

*

Схема замещент-t может быть преобразована еше в более

простую (см . рис. 14,а ), где

комплексное сопротивление Z

есть

параллельное соединение

(рис.

14.6).

\) z

>

i

Rh . =c ->

п

i

/lU«

а) L

6 )

f

J

Рис.

14

стк

С о

можно выбрать такое

значенье

R q

, при кото -

ром

коэффициент частотных искажений

т

не будет вы­

ше допустимого значения

(

Ztrfi'cl

Ьеличина 1Л&

, как и Ми

' , для нижних частот

обычно

выбирается

в пределах

ЛЧв «*

/Ч н

=

(1,03 -1,3)

20.

КАКОЙ. ФОРМУЛОЙ ВЫРА -

______________ __

ЖАВТСЯ КОЭФФИЦИЕНТ

ЧА -

м _ ./|

.

( —J -------V

СТОТНЫХ ИСКАЖЕНИЙ НА

1 IuJhRcxCNU

НИЖНИХ ЧАСТОТАХ ?

См. п. 18.

21.

КАКОЙ ФОРМУЛОЙ ВЫРА­

0 ~ \ j |+ (oj 8Со Ro, ) •

ЖАЕТСЯ КОЭФФИЦИЕНТ

ЧА­

СТОТНЫХ ИСКАЖЕНИЙ

НА

ВЕРХНИХ ЧАСТОТАХ ?

См. п. 19.

22.

ЧТО ТАКОЕ ПОСТОЯННАЯ

В усилителях с ре -

ВРЕМЕНИ СЕТОЧНОЙ ЦЕПИ'Сс

остатно-емкостными

И КАК ОНА ОПРЕДЕЛЯЕТСЯ ?

межкаскадными связями

для отделения перемен­

ной составляющей сигнала от постоянной устанавливаются

разделительные конденсаторы С с .

Эти конденсаторы: совмостно с

сопротивлениями утечки Rc (на

рис. 15 —СС2

и Rc* .индексы 2

свидетельствуют

о присоединении

этих элементов к сетке 2-го кас­

када) образуют делитель напряже­

ния для переменной, составляющей

US

выходного напряжения 1-го

каскада, измеренного яепосредст -

венио между анодом и катодом

лампы. По цепи этого делителя бу­

дет

протекать соответственно ток

-lll=

fft*.-* J/JcjCu.... который создает

падение напряжения на конденса­

торе

Je

Jbi Cci

и сопротивлении утечки

= UR-J t Ret

. Очевидно,

всегда

Ui> > Vcz

. Чем меньше емкость конденсатора

Со.

и чем

ниже

частота

Со н

,

тем большая часть

напряже­

ния падает

на конденсаторе

Сег

и тем меньше напря­

жение на сетке следующего каскада

Ucz

.

Напряжение

Ucz

есть

вход оё

напряжение последующего

каскада,

следовательно,

уменьшение этого

напряжения приведет к

уменьшению общего коэффициента усиления усилителя.

Так как напряжение

Ucz.

при

Са.жCan$t

зависит

от частоты,

то уменьшение коэффициента усиления с

умень -

ределяются коэффициентом частотных искажений,

который, каь

это

было получено

в п. 18, равен

Произведение

HctCcz-Ta

называют постоянной

времени сеточной

цепи,

так как ее

размерность -

время.

Эта

величина определяет

значение

частотных искажений и

инерционность сеточной

цепи на нижних частотах. Чем боль -

ше

'Се

. тем частотные искажения меньше,

но тем

выше инерционность входной цепи.

Задаваясь допустимым коэффициентом искажений и. нижней

частотой, можно

определять постоянную времени сеточной

цепи по формуле

i

23.

ЧТО ТАКОЕ ПОСТОЯННАЯ

При усилении сигналов

ВРЕМЕНИ АНОДНОЙ ЦЕПИ 'Сй

повышенной частоты

И КАК СНА ОПРЕДЕЛЯЕТСЯ ?

(область верхних частот)

на работу усилителя ока­

зывают влияние паразит­

ные внутриламповые ем­

кости Сак

,

Сас ,

Сек

и емкости монтажа.

Эти емкости оказываются параллельно присоединенными к

входной и выходной цепям электронной лампы, т.е .

шунтиру­

ют

их (см. п. 26).

нетрудно

Рассматривая

промежуточный ламповый каскад,

щей лампы

С

Car.m

,

входной емкостью последующей

лампы

C&x ^ -C ck+ I ocO+ K)

и емкостью монтадка

Сц

,

Результирующая паразитная емкость

шунтирующая

входную

_ цепь предыдущего каскада будет

'

С повышением частоты сигнала шунтирующее действие

емкости

Со

возрастает

(уменьшается емкостное сопро­

тивление), и через эту цепь будет ответвляться ток

утечки,

снижающий выходное напряжение,

а

следовательно,

и коэф­

фициент усиления.

Со

Таким образом, паразитная емкость

является

при

чиной появления частотных искажений на верхних частотах .

Как это показано в и.

18,

коэффициент частотных иска -

жений,

вызванный результирующей паразитной емкостью кас­

када

Со

определяется

формулой

tA r-\ fI+T<J*c7 rL *

Величина

Со Ra-= “С а

называется

постоянной вре­

мени анодной цепи.

'Uа.

имеет

размерность времени и

выходной цепи усилншля,

здесь

|_

Ra 4 i

_______

ReBi + RaRa-'RsRa.

ГА8

Задаваясь величиной частотных

искажений

на

самой верхней частоте

jfe

.

легко определять посто­

янную времени анодной цепи по формуле (см. ц.

18 )