Файл: Хацкелевич В.А. Расчет режимов генератора при анодной модуляции на новых лампах.pdf

статочно для заметных количественных изменений ре­ жима анодной и особенно сеточной цепи по сравнению с критическим режимом. Последнее, в свою очередь, соз­ дает необходимую устойчивость режима и линейность модуляции (главным образом вблизи пиковой точки).

Далее производится расчет анодной, а затем сеточ­ ной цени генератора.

Для анодной цени можно рекомендовать следующий порядок расчета. 1

1. Определяем колебательную мощность по фор муле (5).

Вели схема генератора двухтактная, то дальнейший расчет, как обычно, ведется на одно плечо, т. е. на поло­

Затем определяется анодное напряжение в пиковой точ­ ке по формуле (6).

3. Задаемся нижним углом отсечки анодного тока 0 порядка (8) и по таблице (например, Приложение 2) на­ ходим соответствующие коэффициенты разложения остроконечного импульса ао и «ь Для новых генератор­ ных ламп этот импульс будет соответствовать образую­ щему импульсу анодного тока [Л. I].

1 В дальнейших формулах для сокращения записи индекс шах, соответствующий пиковой точке модуляции, будем, где это можно, отбрасывать.

10

11. Максимальное значение образующего импульса

тока

где 1\ представляет амплитуду первой гармоники обра­ зующего импульса тока.

Проверяем, что гтах не превышает тока эмиссии

( 17а)

В новых лампах с активированным катодом благодаря большому запасу по эмиссии это условие почти всегда выполняется.

12. Постоянная составляющая анодного тока

Приступаем к расчету сеточных токов. Будем исполь­ зовать метод расчета, изложенный в [Л. 1]. Этот метод

для новых ламп является из аналитических методов наи­ более точным, что весьма важно, поскольку для этих ламп, как известно, основным ограничивающим факто­ ром является тепловой режим сетки. (Кстати, этот метод с успехом может быть использован и для расчета сеточИЪй цепи старых ламп, обеспечивая и здесь достаточно высокую точность).

19. Определив мгновенные значения пикового напря­ жения на сетке и соответствующего ему остаточного на­

теристикам лампы приходится производить экстраполя­ цию «на глаз», что повышает погрешность расчета. Во избежание последнего при экстраполяции характеристик

дробно — см. ниже, п. Б), Поэтому характеристику сеточ­ ного тока

lg’ ~ f (еа) При 6g = 6g Шах

следует плавно продлить влево и вверх до пересечения оси ординат (е«= 0) на уровне

% (0) ~ 5 (cg max Ega)

и по ней найти

lg max При ва — 6а т;п.

20. Угол'- отсечки реального сеточного тока [Л. 1]

s Ug

По таблицам для остроконечного импульса находим со­ ответствующие коэффициенты разложения aflg и uig (относящиеся к условно-идеализированному импульсу сеточного тока).

13

Б. Расчет в нулевой точке

В нулевой точке постоянные и переменные анодные токи и напряжения равны нулю

то динамическая характеристика сеточного тока в сеточ­ ных координатах совпадает со статической при еа = 0. Однако расчет здесь затруднен наличием нелинейной1

1 Хотя в пиковой точке в принципе для сетки, как и для анода, возможно и допустимо неравенство Pg >Pgio!b но при этом, как пра­ вило, оказывается, что и в телефонной точке рассеяние на сетке превышает норму, что уже недопустимо.

14