Файл: Хацкелевич В.А. Расчет режимов генератора при анодной модуляции на новых лампах.pdf
ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 04.04.2024
Просмотров: 41
Скачиваний: 0
обратной связи по постоянному сеточному току за счет автоматического смещения; это отражается уравнения ми (34) и (35), если учесть, что
JgO ~f (i-gmax* ®g)— f(Egt Ug)= f(RgJg<h Ug).
Для расчета нулевой точки необходимо располагать статическими характеристиками сеточного тока лампы при нулевом анодном напряжении ig—t(eg) при еа = 0. Такие характеристики в справочниках отсутствуют. По этому они были специально сняты для ряда новых ламп.
Рис. 1.
--------- реальная характе ристика; ---------- идеали зированная характери стика
Анализ этих характеристик показал, что они с точки зрения конечных результатов (величин токов f g0 и I g\) весьма хорошо аппроксимируются обычной идеализиро ванной линейной характеристикой, т. е. прямой линией с эквивалентной крутизной S, пересекающей ось абсцисс (eg) в точке eg = BgQ. Это видно из рис. 1, где с учетом масштабов осей
a — arctgS.
Уравнение этой идеализированной характеристики будет
ig = S(eg - E g0). |
(36) |
При подаче на сетку напряжения (34) получим ост
15
роконечный косинусоидальный |
импульс сеточного |
тока |
|
с максимальным значением |
|
|
|
i g max — 5 ( E g — |
E g 0 -j- U g ) |
( 3 7 ) |
|
и , с углом отсечки, определяемым уравнением |
|
||
COS0£ = |
Eg |
( 3 8 ) |
|
Ug |
|||
|
|
Поскольку такой импульс, как было указано выше, дает те же результаты, что и реальный, им можно пользо ваться для расчетов сеточной цепи в нулевой точке мо дуляции. Используя это соображение, можно получить простой и удобный графоаналитический метод расчета [Л. 2]. Покажем, как это можно сделать для данного случая.
Составляющие импульса сеточного тока
g°' |
: ^Og ^gmax |
Роg^g' |
( 3 9 ) |
|||
|
|
|
|
|
|
|
Jgt ~~ |
ig max |
P ig ^g ‘ |
( 4 0 ) |
|||
Здесь: ac0g, aJs, |
fi0g, |
|
— коэффициенты |
разложе |
||
|
|
|
|
ния |
остроконечного им |
|
|
|
|
|
пульса, определяемые по |
||
|
|
|
|
таблицам для угла от |
||
|
|
|
|
сечки |
(38); |
амплитуда |
|
|
Ig — образующая |
||||
|
|
|
|
импульса сеточного тока, |
||
|
|
|
|
равная |
|
|
Ig ^ S U g ^ |
lg max |
|
( 4 1 ) |
|||
1 - |
COS |
|
||||
|
|
|
|
|
Для получения расчетных формул необходимо ре шить систему двух уравнений относительно двух неиз вестных. В качестве последних в данном случае удобнее всего [Л. 2] выбрать
[—cos ©£.] и
fgo
SUg
Поделив (39) на (41), получим первое уравнение си стемы
SU g ~ P o g = / ( - c o s Q g ) • |
( 4 2 ) |
16
Подставляя (35) в (38) и решая полученное выраже
ние относительно но—, найдем второе уравнение си-
стемы
SUs
IgO |
cos 0 r |
-go |
SU„ |
(43) |
|
|
Ur |
- Поскольку полученные уравнения (42) и (43) оказа лись трансцендентными, решаем их графически. Для этого на стандартный график для остроконечного им пульса (см. приложение 3)
P o = /o (-c o s0 ) |
(44) |
(где в данном случае 0 = Qg и |30 = |3rg) наносим прямую
(43)(рис. 2). Это можно, в частности, сделать по двум
ееточкам:
|
i |
|
|
|
|
|
|
|
' go |
|
|
|
|
|
|
абсцисса |
[—cos 0„ |
|
|
|
|||
|
|
точка |
а |
|
U„ |
|
(45) |
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
_Jgo |
|
|
|
||||
|
|
|
|
ордината |
0 ; |
|
|
|
|||
|
|
|
|
S U P |
|
|
|
||||
|
|
точка |
б |
абсцисса |
[— cos 0 |
= - |
l , |
|
(46) |
||
|
|
ордината |
tgo |
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
SU g |
|
S R.g V |
U g j - |
|
|||
|
Координаты точки пересечения в прямой |
(43) |
с кри |
||||||||
|
вой |
(44), соответствующей уравнению (42), |
и дадут ис |
||||||||
|
комые значения [—cos 0 J |
и |
‘go |
fiog-в нулевой точ- |
|||||||
|
SUr |
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
' |
ке модуляции. |
Зная cos 0^, определяем |
по графику или |
||||||||
1 |
таблицам для остроконечного импульса соответствую- |
||||||||||
j |
щий |
коэффициент |
j3lg.. Составляющие |
сеточных |
токов |
||||||
I |
определяются |
по |
простым |
формулам |
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
IgQ= SUg%g, |
|
|
|
(47) |
||
|
|
|
|
|
/gl = SUg?lg. |
|
|
|
(48) |
Таким образом графоаналитический расчет в нуле вом токе весьма прост: на стандартный график (44) наносится прямая (43) по двум ее точкам (45) и (46) 12 и по найденным коэффициентам $0g и $ig вычисля
1 Эти графики для разных масштабов даны в Приложении 3.
2 — В. А. Хацкелевич |
17 |
ются составляющие сеточного тока по формулам (47) и (48). Затем по обычным формулам определяются на пряжение смещения (35), а также мощности возбужде ния и рассеяния на сетке:
|
(49) |
Pg = P~g + Egfg0 |
(50) |
Pg = p mg — IgoRg. |
(50a) |
Интересно отметить, что в новых генераторных трио дах вследствие своеобразного токораспределения эмис сии между анодом и сеткой, что обуславливает от носительно большие уровни сеточного тока [Л. 1], значение его составляющих в нулевой точке возрастает сравнительно мало, всего примерно на 20—50% по срав нению с пиковой точкой, вместо 2—3-кратного увеличе ния в старых триодах (например, Г—433). Это весьма характерно для новых ламп.
В. Расчет в телефонной точке (в режиме молчания)
Строгое решение данной задачи (расчета режима молчания генератора при комбинированной анодной модуляции с автоматическим смещением) оказывается весьма кропотливым, так как даже при использовании идеализированных характеристик приходится приме нять графоаналитический метод последовательных при ближений [Л. 2]. Если же вести точный графический расчет по реальным характеристикам анодного и се точного токов лампы, то он оказывается еще сложнее, так как из-за наличия обратной связи по постоянной составляющей сеточного тока приходится использовать весьма трудоемкий графический метод двойных после довательных приближений (для первой гармоники анод ного тока 1а\ по заданному эквивалентному сопротивлению контура R 3 и для постоянной составляющей сеточ ного тока Igо по заданному сопротивлению автоматиче ского смещения Rg). Хотя графический метод расчета по реальным характеристикам является самым точным, он в данном случае не может считаться пригодным для ин женерных расчетов ввиду своей сложности. Специально проделанные нами этим методом точные расчеты для ряда новых триодов показали, что телефонная точка Т
13
для всех модуляционных характеристик анодных и сеточ ных токов оказывается лежащей на прямой, соединяю щей пиковую и нулевую точки (рис. 3), с ничтожным, практически нулевым расхождением. Это позволяет для расчета анодных и сеточных токов в телефонной точке пользоваться элементарными формулами линейной ин-
обозначив индексом max значения величин в пико вой точке, а индексом minO
—в нулевой, получим для телефонной точки (индекс Т) следующие соотношения:
ЛгОТ |
|
*о0 max |
|
(51) |
|
|
|
||
|
1 -f- |
т |
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
||
Лот |
1 |
’ |
' |
(52) |
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
||
и a t = |
|
а1Т / ? э |
U a max |
; |
(53) |
|
|
|
|
|
Л |
1 + m |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
?т — |
|
^аТ |
|
(53а) |
|
Sit |
|||
|
= |
|
|
Рис. |
3. |
||||
|
|
- a t |
|
|
|
|
|
||
|
|
|
Р qj1 “ * |
E a l ЛгОТ |
(1 |
+ mf ’ |
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
Р |
|
|
|
Р ~ Т = ~2~ U al Лг1Т |
- |
1 *>тах |
’ |
||||
|
|
(Т+ m f |
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
_ _ Р а max |
|
|
|
|
|
P a l — Рй1 |
— Р~ Т ~ (1 -f ту ’ |
|||||
проверяем: должно выполняться |
условие |
||||||||
|
|
|
|
P a l |
Ра доп |
|
|||
с запасом, примерно, |
в 1,5 раза [см. ниже |
(65а)]. |
|||||||
|
|
|
... |
.... |
^ |
т |
^тах» |
|
|
|
|
|
^ х |
Р_ |
|
||||
|
|
|
|
|
|
ОТ |
|
|
|
|
|
|
|
Igo max + |
ml.go шт о |
|
|||
|
|
|
IgOl = |
|
i |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(54)
(55)
(56)
(56a)
(57)
(58)
1 Эта формула для расчета в принципе не нужна, поскольку мощность Р ~1является заданной, и поэтому может рассматриваться
как контрольная, для проверки правильности расчета.
2* |
19 |
. |
lg\ max |
Tfllg\ min о |
(59) |
|
T |
|
1 + m |
' |
|
|
|
|||
|
EgT — |
Rglgor, |
|
(60) |
P ~ gT = - j Uglgn; |
(61) |
|||
PgT = P~gT -\- EgrlgOT; |
(62) |
|||
проверяем: должно выполняться условие |
|
|||
|
PgT |
Pg доп- |
|
(62а) |
На коротких волнах %<20 м |
следует |
иметь запас |
||
(примерно 20-1-30%) |
на тепловые потери в сетке от кон- |
турного тока [Л. 1].
При наличии двухтактной схемы соответствующие ве личины напряжений, токов, Мощностей и сопротивления нагрузки Ra (найденного в п. А) удваиваются.
Г< Расчет в минимальной точке
Если т < 1 (что может быть в возбудителе при трой ной модуляции), режим в минимальной точке модуляции (индекс min) можно при желании рассчитать с помощью простых формул линейной интерполяции токов, анало гичных приведенным выше:
|
|
Е а min == Е аТ (1 |
|
f f l ) , |
|
|||
|
|
^ай min — E qT (1 |
|
^Z)> |
|
|||
|
|
I а\ |
min |
AilT ( 1 |
|
> |
|
|
U a min == R $ I a \ |
min = |
Е а Т (1 |
^ 0 > |
|||||
|
t |
__ _Ua min_ |
t |
|
t |
|
||
|
?min — p |
. |
'T |
-maxi |
|
|||
|
|
|
‘-■a mm |
|
|
|
|
|
Po min |
Eamin Iайmin |
|
РйТ (1 |
^0 < |
||||
P ~min — ~2~Ua minAal min |
|
Pot (1 —m )2; |
||||||
P a min — |
P 0 min — |
-^ -m in |
|
— |
P a T (1 |
m ) 2> |
||
|
^min |
p |
— |
|
|
• ?]т а)р |
|
|
|
|
|
*о mm |
|
|
|
|
|
o . |
* |
/ |
. |
2 1 . |
|
IgQmax? |
|
|
|
1g0mm |
ffOT |
|
|
||||
|
|
fg\ min = 2/^it — ig\ max» |
|
|||||
|
|
*g mm |
R g1gJ , 0 min> |
|
20