Файл: Петренко А.И. Масштабно-временные преобразователи импульсных сигналов.pdf
ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 05.04.2024
Просмотров: 74
Скачиваний: 0
ГЛАВА III
ОСОБЕННОСТИ ПРИМЕНЕНИЯ ПОТЕНЦИАЛО-
СКОПА с б а р ь ер н о й с е т к о й в у с т р о й с т в а х
МАСШТАБНО-ВРЕМЕННОГО ПРЕОБРАЗОВАНИЯ
Обычно потенциалоскоп с барьерной сеткой исполь зуется для записи зарядного рельефа по глубине (т. е. с передачей полутонов), поэтому большинство проведенных исследований посвящено обоснованию выбора электриче ского режима прибора, в котором обеспечивается опти мальная линейность вольт-амперных характеристик труб ки [38].
В масштабно-временном ппеобразователе импульсных сигналов, где более эффективна запись по геометрической форме, уместна постановка задачи о выборе электрического' режима, обеспечивающего максимальную скорость записи и разрешающую способность, т. е. максимальные значения
AFbx И J г-
Ниже приведен анализ физических процессов в потенциалоскопе с барьерной сеткой, выполненной на основе методики, предложенной в работе [38].
1. ПРОЦЕССЫ . НА МИШЕНИ ПРИ ЗАПИСИ
На рис. 21 показан блок мишени трубки, который со стоит из коллектора 1, собирающего вторичные электроны, прошедшие барьерную сетку 2; мишени, одна сторона ко-
74
торой покрыта диэлектриком 3, а другая образована про водящей сигнальной пластиной 4.
Элементарная емкость элемента мишени Сь состоит из емкости С2между поверхностью диэлектрика и сигнальной пластиной и емкости Сг между поверхностью диэлектрика
и барьерной сеткой. |
Уменьшать |
|
|
|||||
Сд можно |
за |
счет |
|
увеличения |
|
|
||
расстояния |
мишень — барьер |
|
|
|||||
ная сетка, что ухудшает раз |
|
|
||||||
решающую способность трубки. |
|
|
||||||
Так |
как |
импульсы записи |
|
|
||||
подаются |
на |
сигнальную пла |
|
|
||||
стину относительно |
барьерной |
|
|
|||||
сетки, |
разность |
потенциалов |
|
|
||||
между сигнальной пластиной и |
4 |
|
||||||
барьерной |
сеткой |
распределя |
Рис. 21. |
Блок мишени по- |
||||
ется обратно |
пропорционально |
тенцпалоскопа с барьерной |
||||||
емкостям |
|
и |
С2 |
|
|
|
сеткой. |
|
|
|
|
|
и |
|
С2 |
= цг/в |
(38) |
|
|
|
|
|
= и в Сг + С2 |
|||
где г) = |
|
Q |
а — коэффициент передачи емкостного дели- |
|||||
|
|
|||||||
|
М " 0-2 |
|
|
|
|
теля.
Чем меньше емкость мишень — сигнальная пластина С2 при постоянной емкости мишень — барьерная сетка Сѵ тем большую амплитуду импульсов записи UBX нужно по давать на сигнальную пластину для отклонения потен циала мишени от равновесного.
Для упрощения анализа примем следующие прѳдпо-' ложения:
распределение вторичных электронов по энергиям под чиняется экспоненциальному максвелловскому закону
(рис. 22);
75
перераспределение вторичных электронов по поверх ности мишени при наличии барьерной сетки отсутствует и некоторые вторичные электроны возвращаются в точку своего вылета;
электронный пучок имеет прямоугольное сечение со сторонами Ду и Дх прп равномерном распределении плотности тока по всему се
чению; перед записью мишень при
водится к равновесному потен циалу U*, отсчитываемому от
|
|
|
потенциала |
барьерной |
сетки |
|||||
|
|
|
и а.с |
|
также |
пренебрегать |
||||
|
|
|
Будем |
|||||||
|
|
|
влиянием |
пространственного |
||||||
|
|
|
заряда между мишенью и барь |
|||||||
|
|
|
ерной сеткой, а также переход |
|||||||
|
|
|
ными процессами при измене |
|||||||
|
|
|
нии напряжения на сигнальной |
|||||||
Рпс. 22. |
Кривая распреде |
пластине |
при |
переходе |
от |
ре |
||||
ления вторичных |
электро |
жима записи |
к считыванию |
и- |
||||||
нов по энергиям. |
|
наоборот. |
|
|
|
|
|
|
||
нии вторичных |
|
При |
принятом |
распределе |
||||||
электронов по энергиям плотность |
тока |
|||||||||
электронов, покидающих мишень |
|
в направлении, |
пер |
|||||||
пендикулярном |
к мишени, с энергиями в |
диапазоне от |
||||||||
U2 до Uz -j-dU2 может быть представлена как |
|
|
|
|
||||||
|
|
di |
1 |
Uj_ |
|
|
|
|
|
|
|
|
V |
|
|
|
(39) |
||||
|
|
dü2~ Ж °о(>]ле |
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
где о0 — |
коэффициент вторичной |
э м и сси и материала |
ми |
|||||||
|
шени; |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
/л — плотность тока пучка; |
|
|
|
|
|
|
|
|||
7в |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
£Га — средняя энергия вторичных электронов; 6 — проницаемость барьерной сетки.
Если во время записи на сигнальную пластину подан отрицательный импульс (режим Б-1), ІІЫ< Uo.c и между мишенью и барьерной сеткой действует ускоряющее поле. В результате все вторичные электроны пройдут плоскость барьерной сетки п уйдут на коллектор, при этом
|
/кол = <Т00 /л , |
(4 0 ) |
так как |
“ |
|
|
j e L'2dU2= Ü 2. |
(41) |
|
6 |
|
Если потенциал мишени выше потенциала барьерной
сетки (t/„ > |
Uo.c), |
вторичные электроны двигаются в тор |
мозящем поле £/т = |
Е/м — U o . c - При заземленной барьерной |
|
сетке U-г = |
UM. |
|
Этот режим соответствует положительному импульсу записи на сигнальной пластине (режим Б-2), а также отри цательному импульсу записи в том случае, когда в про цессе заряда элементарной емкости потенциал мишени превысит потенциал барьерной сеткп (режим Б-1-2).
Из всех вторичных электронов пройти плоскость барь ерной сеткп и уйти на коллектор смогут только те электро ны, скорости которых превышают тормозящую разность
потенциалов |
|
|
(42) |
U2 > U T — Е/м — Uо. с- |
|||
Поэтому плотность тока |
коллектора |
|
|
|
00 |
|
|
/кол = |
f |
% d U 2. |
(43) |
|
t/м |
|
|
Если и ы < Uo.c (режим Б-1), то |
|
||
/кол |
= |
СГ0б/л, |
(44) |
что совпадает с формулой (41). |
|
77.
При и ы = |
и б.с (режим Б-2) |
|
|
Ікon~°<ßjne 3' |
(45) |
Формулы |
(44) и (45) характеризуют |
зависимость ]„0л |
от потенциалов мишени относительно барьерной сетки и от величины коэффициента вторичной эмиссии а0, которая, зависит от энергии первичных электронов Un — Г.гм— UK.
Вводя понятие действующего коэффициента вторичной эмиссии
|
„ |
й;ол |
(46) |
|
|
0/л ’ |
|
|
|
|
|
получим при UM< Uб.с |
о — п0; |
(47) |
|
|
|
||
при U |
£7"бх |
|
|
|
о = |
<т0е Ѵг. |
(48) |
Таким |
образом, уменьшение тока |
коллектора при |
повышении потенциала мишени и увеличении тормозящего^
поля для вторичных электронов эквивалентно |
уменьше |
нию а. |
|
При выполнении равенства |
|
ІНОЛ~ 0/л |
(49) |
получаем п = 1 и в соответствии с выражением (48) |
|
UM— Up = TJ2 1ип0, |
(50) |
где U'p — равновесное значение потенциала мишени, при котором плотность тока коллектора равна плотности тока первичных электронов.
С помощью электронного луча в режиме Б потенциал элемента мишени можно довести только до Up. При подаче ’
78
импульса записи £УВХ на сигнальную пластину потенциал мишени отклоняется от равновесного.
Принимаем равновесный потенциал за начало отсчета потенциала мишени, тогда
U — 17ы— Up = и ы— f/2 ln cr0;
t/б.с == — и г 1па0. |
|
|
|
На основании выражения (51) |
можно четко разграни |
||
чить режимы записи: режим |
Б-1 |
соответствует |
|
и < и б. с = |
— t/2ln a0; |
(52) |
|
режим В-2 — |
|
|
|
и > и б. с -= — г/21пст0. |
(53) |
||
Плотность тока, разряжающего элементарную |
емкость |
||
мишени (рис. 21), |
|
|
|
/м — Ö/л |
/колі |
(54) |
|
поэтому в режиме Б-2 |
|
и |
|
|
|
|
|
hi — 00б/л 1 — е |
и. |
(55) |
|
а в режиме Б-1 |
|
|
|
Іы= 5/л (1 — а0). |
(56) |
Изменение потенциала мишени U при этом определяется из формулы
dU = — ^ d t , |
(57) |
где С0 — удельная емкость мишени.
Изменение потенциала мишени за время t после начала
его облучения пучком |
( . |
|
1/(0 |
|
|
AU = j dü = |
j ^ dt, |
(58) |
ио
.79