Файл: Петренко А.И. Масштабно-временные преобразователи импульсных сигналов.pdf
ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 05.04.2024
Просмотров: 69
Скачиваний: 0
Учитывая выражения (100) и (101), получим
V |
V |
(102) |
= 2я 2ДуК = |
2зХ 2Ду ~ 2яг;сч«1. |
где
1 «1 (103)
2Дг/
— удельная разрешающая способность мишени, равная количеству периодов синусоидального входного сигнала, которое можно записать на единице длины мишени.
При считывании сигнала, записанного с модуляцией рельефа по геометрической форме, для импульса-отметки треугольной формы длительностью тсч
2хс
<ас (104) ^гчт
Максимального значения ю0 достигает при считывании, перпендикулярном к линии записи, когда
Лг/ |
JV у |
(105) |
|
у |
|||
^сч |
у 04 |
|
|
|
1 |
(106) |
|
”2 - |
ДіI — 2,г1- |
||
|
|||
При ЭТОМ |
|
(107) |
|
сос — 2л^т]П^. |
|||
Если сос = ш„, тогда |
|
|
|
и о = |
2пѵсчпСа V2 |
(108) |
Шумовая компонента сигнала считывания в потенциалоскопе с барьерной сеткой определяется тепловыми шумами сопротивления в цепи сетки первой лампы усилителя ит, собственными шумами первой лампы к„ и напряжением ‘помехи, возникающей при пересечении лучом прутков
95
барьерной сетки itöc. Основным видом шума на выходе нотендналоскопа с барьерной сеткой является «с.с. ко торое превышает тепловые шумы ит па порядок и собст венные шумы лампы цл — на два порядка [39].
Ток сигнала помехи, определяемый частью тока луча, который перехватывается прутком сетки,
АU
где аб.с — коэффициент вторичной эмиссии барьерной сетки;
d — диаметр прутка сетки; Лч.сч — ток считывающего луча. Напряжение сигнала при этом
(109)
материала
|
|
|
|
(°д. с— 0 а1л.сч |
|
( 110) |
||
|
|
|
|
2лДг/6’н У гі1-f- m- |
|
|||
|
|
|
|
|
|
|||
где |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
m |
мб.о = J_ |
|
( 1 1 1 ) |
||
|
|
|
2яусч |
|
Al |
|
||
|
|
|
|
|
|
|
||
— число витков сетки на |
единицу |
длины |
мишени; |
|||||
ДI — шаг намотки барьерной сетки; |
|
|
||||||
сог, 0 — частота |
коммутации витков сетки. |
|
||||||
Отношение сигнала к шуму при считывании можно |
||||||||
представить в виде |
|
|
|
|
|
|
||
и„ |
|
|
|
А У |
Т і/ |
1 + |
(112) |
|
ч>. с |
|
|
||||||
^ Л . |
СЧ (Од с — 1) d |
|
||||||
|
|
|
2 |
|
|
|||
Принимая во внимание выражение (93), получим |
||||||||
Q = |
/ з / с ч |
- = = |
- ------------------і / і + |
І |
- ) 2. |
' » / |
(113) |
|
У |
1 |
и, |
(ffö с —1) d У |
2 |
у |
' |
При считывании вдоль строки, пользуясь коэффициеп-
9 6
том Q, оценивают в соответствии с выражениями (31) и (33) информационную емкость и широкополосность трубки с записью рельефа по глубине. При считывании сигнала, за писанного на мишени с модуляцией рельефа по геометри ческой форме, на основании формулы (113) выбирают ре жим записи и считывания, обеспечивающие быстродействие
при отсутствии цикла сти рания.
Размер луча и разреша ющая способность Ду труб-
I 0,5
|
^«25I |
|
|
|
О |
4 |
6 Тон8пучна10,мно |
|
|
||
рРпс 32. Кривая распределения |
Рис. 33. Кривая зависимости |
||
плотности тока в пучке. |
диаметра пятна от тока пучка. |
ки, а следовательно, ее информационная емкость и широко полосность зависят от тока пучка. Поэтому ток пучка на ряду с отношением сигнал/шум является одним из исход ных параметров для выбора режима трубки. Эффективный диаметр пучка определяется по кривой распределения тока в пучке. Выше для упрощения анализа предполагалось, что электронный пучок имеет прямоугольное сечение и равномерное распределение плотности тока но всему се лению. В действительности распределение плотности тока Вдоль радиуса сечения пучка описывается экспонеициаль-
7 |
318 |
97 |
ной зависимостью типа (рис. 32)
Величина радиуса г находится из условия прохождения через выбранное сечение до 85% тока пучка (сечение рис. 32).
Тпшгчпая кривая зависимости диаметра пятна от тока пучка иа потепцпалоскопе с барьерной сеткой приведена на рис. 33. При определении диаметра пучка вследствие экспоненциального закона спада плотности тока наблю дается определенное взаимодействие между соседними строками растра. Это обстоятельство также учитывается при определении разрешающей способности трубки Аг/.
6. УСИЛЕНИЕ И ОБРАБОТ ВЫХОДНЫХ СИГНАЛОВ ТРУБКИ
Выходные сигналы трубки с накоплением зарядов в за висимости от типа записи (с модуляцией зарядного рельефа по глубине или геометрической форме) можно получить в потенциальной или импульсной форме.
Как отмечалось выше, считывающий пучок характери зуется конечными размерами и заданным распределением плотности тока по его сечению, определяющим распределе ние зарядов по сечению линии зарядного рельефа. Поэтому импульсы-отметки па выходе трубки, возникающие при пересечении пучком липни зарядного рельефа, имеют поло гий передний и задний фронты, а их амплитуда зависит от толщины линии зарядного рельефа.
На основании проведенного упрощенного анализа про цессов в потенциалоскопе с барьерной сеткой можно ка^ явственно оценить параметры импульса-отметки: ампли
9 8
туду, отношение сигнал/шум, форму н длительность перед него фронта, а также ширину частотного спектра.
Длительность импульса-отметки при нормальном пере сечении считывающего пучка с линией зарядного рельефа имеет минимальное значение [19]
tu = Зт, |
(115) |
Ау |
элемента мишени при |
где т = — — время коммутации |
ѵ с ч
считывании.
При этом, как следует из выражений (77) — (79) и рис. 24, определяющих переходную характеристику труб ки, форма импульса-отметки близка к треугольной. Поэто му полоса пропускания усилителя сигнала считывания по частоте
2 |
2 |
”сч |
(116) |
|
3 |
Аи |
|
|
|
С увеличением угла считывания, образованного линией зарядного рельефа и траекторией считывающего луча, дли тельность импульса-отметки возрастает, а его форма и амп литуда изменяются. Обработка импульсов-отметок сводится к формированию из первичных импульсов специ альных импульсов-отметок стандартного типа. Способы формирования импульсов-отметок с помощью обычных и следящих ограничителей могут быть такими же, как и для фотоэлектрических узлов преобразователей графиков в электрические сигналы [19].
Если момент формирования управляющего импульса будет определяться вершиной импульса-отметки, погреш ность определения ординаты линии зарядного рельефа в »точке встречи считывающего луча будет минимальной.
Простейший способ формирования управляющих им пульсов заключается в дифференцировании первичных
7* |
99 |
импульсов-отметок. При этом с учетом выражений (77) — (79) амплитуды получаемых импульсов в режиме В-2
|
f |
__ ^ л . сч |
.-Ч-Л®?) |
||
|
J- С.Ч ----- |
АУ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
в режиме Б-1 |
( - |
. " А |
- ч « |
||
Ып сч |
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
І С Ч = |
» С Ч ( 1 |
° о ) і |
в режиме В-1-2 |
|
|
|
||
г |
в/„ |
|
- ѵ с ч + 1 = 5 ; ( ^ + 1п ст°) |
||
|
|
|
|
||
___:л-сч?, |
|
|
|
||
■* |
С Ч ----- д .. |
Ѵ С |
|
|
|
|
Ду |
|
|
|
|
і(117)
(118)
. (119)
~Ѵсч+ - ё й ( ж +,лст")
е’ + (1 — о0) е
Длительность управляющего импульса уменьшается и имеет величину одного порядка со временем коммутации при считывании. Этой длительностью н определяется дейст; вительная полоса пропускания усилителя выходных сиг налов.
Следует отметить, что отношение сигнал/шум при диф ференцировании сигнала ухудшается, поскольку полоса частот шумового сигнала иб.с (110) шире, чем у импульса-
т
отметки в — раз.
п
Дополнительными видами обработки импульса-отметки являются коррекция формы строки считывания, выполняе мая с помощью соответствующих обратных связей, вре менная селекция для подавления паразитных импульсов, возникающих в начале и конце строки считывания,
и т. д. [19].
100
|
7. |
ВЫБОР РЕЖ |
РАБОТЫ ПОТЕНЦИАЛОСКОПА |
||
С |
БАРЬЕРНОЙ |
СЕТКОЙ |
На основании проведенного анализа |
можно сделать не |
которые рекомендации по выбору типа трубки и ее режима в устройстве масштабно-временного преобразования им пульсных сигналов [22].
При записи с модуляцией зарядного рельефа по глуби не и подачей входного сигнала на сигнальную пластину исходный режим выбирают из условия обеспечения линей
ности характеристики /с = / ) (рис. 25). Поэтому для
расширения динамического диапазона входных сигналов целесообразно работать при у = 2 -f- 4, что при считыва нии обеспечивает переменный коэффициент перезаряда /
(рис. 27), меньший единицы лишь для4=- > 0,2. В связи
U2
с этим запись осуществляют подачей малых положитель ных напряжений на сигнальную пластину, а при знако переменных входных сигналах — постоянного положи тельного смещения. Считывание совмещается со стира нием.
Недостаток такого метода записи заключается в том, что усилитель входного сигнала работает на сравнительно большую входную емкость сигнальной пластины трубки, чем обусловливаются фазовые искажения сигнала [39].
При подаче входного сигнала на модулятор записы вающего прож ^тора напряжение записи на сигнальной пластине поддерживается постоянным. В этом случае вы бор режима проводят из условия линейности характерис
тик /о (у3) в режиме записи и /с ■j в режиме считывания,
для чего целесообразно выбирать положительное напряже-
10і
ние |
записи порядка |
— = 2,5 |
[38]. При этом получаем |
/з ~ |
/сч ^ 0,5, т. е. |
и2 |
считывание записанного |
неполное |
|||
рельефа. |
|
|
В случае записи на мишени геометрической формы сиг нала исходят из условия получения максимальной скорости записи и разрешающей способности, а также обес^. печения значения коэффициента перезаряда /сч при считы вании близком к единице, чтобы исключить цикл стира ния. Линейность вольт-амперных характеристик при этом не обязательна.
Из анализа графиков рис. 24—27 видно, что запись сиг нала следует вести при максимально достижимых значе ниях уз и положительного сигнала записи па сигнальной
U |
получения возможно большей глубины |
|
пластине -=- для |
||
отрицательного зарядного рельефа на мишени |
U. |
|
При |
||
этом значение у3 |
выбирают в соответствии с выражением |
(67). Минимально допустимое значение у3 оцределяется по формуле (ИЗ) из допустимого отношения сигнал/шум в устройстве.
Для обеспечения наибольших коэффициентов переза ряда /сч считывание ведут при усч > 2. Требуемое значение Усч (67) получают соответствующим выбором тока луча І л. сч и оптимальной скорости считывания ѵсч.