Файл: Методическое пособие по выполнению курсовой работы 2016 года.pdf
ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 08.04.2024
Просмотров: 129
Скачиваний: 0
Равенство (128) определяет три составляющие сигнала y(t) на выходе СФ1. Составляющие y1(t) и y2 (t) рассмотрены раньше.
Теперь рассмотрим третью составляющую y3 (t) как результат прохождения флуктуационной помехи n(t) через СФ1. Сигнал y3 (t) определяет-
ся равенством (141), а величина отсчета этого сигнала в момент времени t kT , т. е. y3(kT ) , определяется равенством (145).
Отсюда следует, что величина y3(kT ) является случайной величиной,
так как в состав подынтегральной функции (145) входит случайный процесс n(kT ) .
4.8.4. Вероятностные характеристики случайной величины ξ
Обозначим случайную величину y3(kT ) |
буквой ξ . Переменную ин- |
|
тегрирования в (145) обозначим буквой t |
и, воспользовавшись свойст- |
|
вом четности функции x1н (t) , можем написать |
|
|
|
|
|
ξ y3(kT ) h x1н (t 3T ) cos сt n(kT t)dt. |
(150) |
Определим вероятностные характеристики случайной величины ξ . Из (150) следует, что ξ является гауссовской, центрированной слу-
чайной величиной, так как в состав интеграла (150) входит гауссовский, центрированный, стационарный случайный процесс n(kT t) – флуктуационная помеха типа белого шума с заданной спектральной плотностью мощности N0 .
Так как ξ – гауссовская случайная величина, то ее одномерная плотность вероятности w(ξ) полностью определяется двумя параметрами – математическим ожиданием ξ и дисперсией D{ξ}. В результате центрированности процесса n(kT t) величина ξ также будет центрированной случайной величиной, т. е. ξ 0 и плотность вероятности
|
|
1 |
|
|
ξ2 |
|
w(ξ) |
|
|
|
exp |
|
. |
|
|
|
|
|||
|
|
2 D ξ |
|
2D ξ |
Определим дисперсию D{ξ}. Так как ξ 0 , то D{ } тематическому ожиданию величины ξ2 , т. е.
D{ξ} ξ 2.
(151)
будет равна ма-
(152)
89
Используя (150), равенство (152) принимает вид
D{ξ} h x1Н (t 3)T cos Ct n(kT t) 2.
Правая часть полученного выражения сводится к двукратному интегралу
D{ξ} |
|
|
h2 x1н t1 3T x1н t2 |
3T cos сt1 |
|
|
|
||||
|
|
|
|
(153) |
cos сt2 n kT t1 n kT t2 dt1dt2.
В(153) символ математического ожидания внесен под знак интегралов и проведен только над случайными сомножителями. Известно, что ма-
тематическое ожидание n(kT t1) n(kT t2 ) является корреляционной функцией стационарного случайного процесса n(kT t) , сформированного на основе стационарного процесса n(t) типа белого шума. Поэтому корреляционная функция зависит от разности аргументов сомножителей n(kT t1) и n(kT t2 ) , т. е. от разности (kT t2 ) (kT t1) t1 t2 .
Учитывая свойство четности корреляционной функции стационарного процесса, можно написать
|
|
|
n(kT t1) n(kT t2 ) Bn (t1 t2 ) Bn (t2 t1), |
(154) |
где Bn (t2 t1) – корреляционная функция случайного процесса n(t) . Кор-
реляционная функция флуктуационной помехи типа белого шума [2, с. 64; 10, с. 120, 121] определяется формулой
B |
t |
t |
= |
N0 |
t |
2 |
t |
, |
(155) |
|
|||||||||
n |
2 |
1 |
2 |
|
1 |
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
где N0 – односторонняя спектральная плотность мощности флуктуационной помехи n(t) ; 2 1 – дельта-функция.
Используя (154) и (155) равенство (153) можно представить в виде двукратного интеграла:
|
|
N0 |
|
|
|
D{ξ} |
h2 x1н t1 3T x1н t2 3T cos сt1 cos сt2 |
δ t2 t1 dt1dt2. |
(156) |
||
2 |
|||||
|
|
|
|||
|
|
|
Применяя «фильтрующее свойство δ -функции», произведем интегрирование в (156) по переменной t2 . В результате получим однократный интеграл по переменной t1 и в этом интеграле сделаем замену переменной интегрирования t1 , обозначив ее буквой t , тогда окончательно получим
90
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
N0 |
|
|
|
|
|
2 |
2 |
|
2 |
|
|
|
|
D{ξ} |
|
|
|
|
h |
|
x1н t |
3T cos |
сt dt. |
(157) |
||||
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
Равенство |
cos2 t |
1 |
|
|
1 |
cos 2 (t) |
позволяет полученный интеграл |
||||||||
|
|
||||||||||||||
|
с |
2 |
|
|
2 |
|
|
|
с |
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
представить в виде суммы двух интегралов:
|
N0 |
|
h |
2 |
|
|
t 3T dt |
D{ξ} |
|
|
|
x2 |
|||
2 |
|
|
|||||
|
2 |
1н |
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
2 |
|
|
|
|
2 |
|
|
|
||||
|
N0 |
|
h |
|
|
x2 |
t 3T cos2 tdt. |
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
1н |
с |
Используя формулу Парсеваля, нетрудно показать, что второй интеграл равен нулю, и дисперсия будет определяться только первым интегралом
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
D{ξ} |
N0 |
|
h |
|
|
|
x2 |
t 3T dt. |
|
|
|
(158) |
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1н |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Применяя равенства (63), (49) и (50) из разд. 4.6.1.3, выражение для |
|||||||||||||||||||||||
дисперсии принимает вид |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
N0 |
|
|
2 |
|
|
|
|
|
N0 |
|
|
|
|
2 |
|
|
|
N0 |
|
2 |
|
|
D{ξ} |
|
h |
|
|
x2 |
t 3T dt |
|
|
|
|
h T |
|
B |
(0) |
|
h T |
x(0), |
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||
2 |
2 |
1н |
|
|
2 |
|
2 |
1,272 |
x1 |
|
2 |
|
2 1,272 |
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
где x(0) – значение импульса Найквиста x(t) |
при значении t 0. Согласно |
(42) и рис. 19, а из разд. 4.6.1.2 имеем x(0) 1 и с учетом этого равенства получим
|
D{ξ} |
N0 |
|
|
h2T |
. |
(159) |
|||
|
2 |
|
2 1, 272 |
|||||||
|
|
|
|
|
|
|||||
Определим энергию E1 |
сигнала s1(t) , используя (65) и (110): |
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
E1 s12 (t) dt h2 x12н (t 3T ) cos2 сt dt. |
(160) |
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
Сравнивая (160) и (157), запишем |
|
|
|
|
|
|
||||
|
D{ξ} |
N0 |
E . |
|
|
(161) |
||||
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
2 |
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Далее из сравнения (159) и (161) следует выражение для энергии сиг- |
||||||||||
нала s1(t) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
E |
|
|
h2 T |
. |
|
(162) |
|||
|
|
|
|
|
|
|||||
|
1 |
2 |
1, 272 |
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
91
С учетом (142), (148), (147) и (150) значения сигнала y(t) на выходе СФ1 в момент времени t kT будут следующими:
|
|
y(kT ) y1(kT ) y2 (kT ) y3(kT ) |
|
|
|||||
|
|
hT |
Ik 6 |
0 ξ |
|
hT |
Ik 6 |
ξ. |
(163). |
|
|
|
|
|
|||||
|
1, 272 |
|
1, 272 |
|
|||||
2 |
|
2 |
|
|
|
4.8.5. Вероятность ошибок на выходах РУ1 и РУ2
В соответствии со схемой демодулятора |
(рис. 37) |
и напряжением |
|||||||||||||||||||||||||
y(kT ) на выходе СФ1 в момент времени t kT |
можно определить напря- |
||||||||||||||||||||||||||
жения на входах РУ1 в моменты времени t kT : |
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||
|
uвх1(kT ) y(kT ) 0,5E1 |
|
|
|
|
|
hT |
Ik 6 ξ 0,5E1; |
|||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||
|
|
|
2 1,272 |
||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
uвх2 (kT ) y(kT ) 0,5E2 |
|
|
|
|
|
|
hT |
|
|
Ik 6 |
ξ 0,5E2; |
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||
|
|
|
|
1,272 |
|||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|||||||||
|
uвх3(kT ) 3 y(kT ) 0,5E3 |
|
|
3 |
|
|
hT |
|
|
|
Ik 6 |
3ξ 0,5E3; |
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||
|
|
2 1,272 |
|
||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
uвх4 (kT ) 3 y(kT ) 0,5E4 |
|
3 |
|
hT |
|
|
|
Ik 6 3ξ 0,5E4 , (164) |
||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||
|
2 1,272 |
||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
где E1 определяется формулой (162), а E2 , |
E3 и E4 – равенствами (112). |
||||||||||||||||||||||||||
Пусть |
отсчет на |
|
выходе СФ1 |
осуществляется |
в |
момент времени |
|||||||||||||||||||||
t kT 6T |
(т. е. |
k 6 |
|
на рис. 38). Тогда |
символ Ik 6 |
будет обозначен |
|||||||||||||||||||||
I6 6 I0 , равенства (164) примут следующий вид: |
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||||
|
|
|
uвх1(6T ) |
|
|
|
|
hT |
|
|
I0 ξ 0,5E1; |
|
|
||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||
|
|
|
2 1,272 |
|
|
||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
uвх2 (6T ) |
|
|
hT |
|
|
|
|
I0 |
ξ 0,5E2; |
|
|
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||
|
|
|
|
|
1,272 |
|
|
||||||||||||||||||||
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
uвх3 |
(6T ) 3 |
|
|
|
hT |
|
|
|
I0 |
3ξ 0,5E3; |
|
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
1,272 |
|
|
||||||||||||||||||||
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
uвх4 |
(6T ) 3 |
|
hT |
|
|
|
|
|
I0 |
3ξ 0,5E4. |
(165) |
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||
|
|
|
2 1,272 |
|
|
||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
Величина |
|
hT |
|
I0 равна величине отсчета главного максимума |
|||||||||||||||||||||||
|
|
|
|||||||||||||||||||||||||
|
1,272 |
|
|||||||||||||||||||||||||
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
при значении t 6T импульса (рис. 38, а).
92