ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 09.04.2024
Просмотров: 213
Скачиваний: 4
Сопротивление rK I I K p внешней цепи гальванометра называется внешним критическим сопротивлением гальванометра. Таким обра зом, внешним критическим сопротивлением гальванометра явля ется такое наибольшее возможное сопротивление его внешней цепи, при котором подвижная часть гальванометра двигается апериодиче ски, но наиболее ускоренно.
Сопротивление г к р — /'г + г в п к р называется полным критическим сопротивлением гальванометра. У некоторых гальванометров магнит ная система имеет шунт, при помощи которого можно изменять индукцию В в зазоре и, следовательно, критическое сопротивление гальванометра.
Теория движения подвижной части гальванометра после его включения в цепь измеряемой величины (или выключения из этой цепи) позволяет определить режим его работы, при котором время установления показаний будет минимальным. Оптимальный режим работы близок к критическому успокоению.
Временем успокоения подвижной части гальванометра называ ется промежуток времени, в течение которого подвижная часть достигает установившегося отклонения с некоторой заданной по грешностью. Допустим, что заданная погрешность определяется заштрихованной полосой на рис. 119, а. Когда подвижная часть гальванометра достигнет этой полосы, ее положение можно считать установившемся. Из этого и рис. 119, а следует, что оптимальный режим работы гальванометра будет колебательным, но таким, при котором первая наибольшая амплитуда отклонения подвижной части не будет превышать допустимой погрешности отсчета. Оче видно, что величина оптимальной степени успокоения ß o m , будет зависеть от допустимой погрешности отсчета. Если, например, при нять допустимую погрешность отсчета 0,1%, то ß o n T = 0,91. Выводы относительно оптимального режима работы гальванометра справед ливы для всех магнитоэлектрических приборов и в первом, прибли жении — для остальных неиитегрирующих электромеханических при боров.
Выше было отмечено (§ 16), что большая чувствительность гальва нометров достигается прежде всего путем уменьшения противодей ствующего момента. Однако при этом на работу гальванометра начи нают оказывать большое влияние толчки и вибрации. Важное на правление в конструировании гальванометров и выборе режима их работы предложено Б . П. Козыревым. Для обеспечения устойчивой работы гальванометра, т. е. для уменьшения его чувствительности к механическим сотрясениям и толчкам, которые всегда имеются даже, казалось бы, в самых спокойных условиях, Б . П. Козырев предложил применить переуспокоенный режим работы гальвано-- метра (ß = 5 -f- 10), а для уменьшения времени успокоения — су щественно снизить период свободных колебаний Т0 за счет умень шения момента инерции подвижной части.
Теория движения подвижной части баллистического гальванометра. Увели чение момента инерции подвижной части гальванометра не изменяет его прин ципа действия, а лишь влияет на характер движения его подвижной части.
179
Следовательно, для баллистического гальванометра будет справедливо уравне
ние |
(112) с тоіі |
лишь разницей, что величина |
тока изменяется |
во |
времени. |
|||||||
|
1! основу дальнейших рассуждений положим уже высказанное |
(§ 16) |
допу |
|||||||||
щение о том, что импульс тока закончится до начала движения |
подвижной |
части |
||||||||||
гальванометра. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Принимая во внимание, что во время прохождения импульса |
подвижная |
||||||||||
часть неподвижна, т. е. a, |
a значит, |
и |
у = а'ат |
равны нулю, |
уравнение |
(114) |
||||||
перепишем так: |
|
d2y , 0ad!l |
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
B s w |
,. |
|
|
|
|
||||
|
|
|
dx* 1 |
v |
dx ' Walm |
|
' |
|
|
|
|
|
где |
a l m — первый наибольший |
угол |
поворота |
подвижной части; |
і |
— мгновен |
||||||
ное |
значение тока. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Интегрируя |
уравнение |
в пределах |
от 0 до Дт, т. е. за время |
прохождения |
|||||||
импульса тока, |
и принимая во внимание, что |
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
дт |
|
= (ù0Q, |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
!| idx |
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
о |
|
|
|
|
|
|
|
|
где |
Q — количество электричества, |
протекшего |
через рамку |
гальванометра за |
||||||||
этот |
промежуток времени, |
получим |
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
dy |
|
Bswiäa |
|
|
|
|
|
(121) |
|
|
|
|
dx |
W a, |
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Достигнув этой начальной скорости, подвижная часть затем будет совер шать движение, подчиняясь уже уравнению
< 1 2 2 >
Характер |
движения |
(колебательный |
или апериодический) |
зависит |
от |
ве |
|||||||
личины ß. Рассмотрим наиболее простой случаи, когда ß = |
0, что в первом при |
||||||||||||
ближении может быть, если сопротивление внешней цепи гальванометра |
очень |
||||||||||||
велико |
(например, через |
катушку |
гальванометра |
разряжается конденсатор |
|||||||||
с хорошим диэлектриком). Решение уравнения (122) при |
ß = |
О, ка к известно, |
|||||||||||
имеет вид: |
|
|
|
у = Су cos т + |
С 2 |
sin т, |
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
где Сх |
и С2 — постоянные |
интегрирования, |
определяемые начальными |
усло- |
|||||||||
|
|
|
|
dv |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
виямн. Прп т = |
0 у= |
0, а |
|
определяется |
уравнением (121). |
Следовательно, |
|||||||
и решение уравнения |
(122) |
приобретает следующий |
вид: |
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
У ѵ |
"im |
|
|
|
|
|
|
|
Наибольшее значение у = 1 получается в моменты времени, когда sin т = |
1. |
||||||||||||
Таким |
образом, |
|
|
Bsw(ùq |
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
W a l m 4 |
l' |
|
|
|
|
|
|
|
откуда |
|
|
|
|
W |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Величина, |
обратная |
|
Q = |
a i T O = |
C 5 0 t l |
|
|
|
|
|
|||
баллистической" ß ^ o |
постоянной,™- |
|
|
|
|
5 б = ^ = = ^ ^ 0 С '
180
называется чувствительностью гальванометра к количеству электричества или
баллистической |
чувствительностью. |
|
|
|
|
Баллистическая чувствительность обычно определяется как амплитуда |
|||||
первого отклонения подвижной части гальванометра, выражается в |
миллимет |
||||
рах шкалы, отстоящей от зеркальца |
на расстоянии |
1 м, и получается |
при про |
||
хождении |
через |
рамку количества |
электричества в |
1 мкК . |
|
Если |
степень успокоения ß ф 0 |
и находится в пределах 0 < ß < |
1, то дви |
жение подвижной части гальванометра носит колебательный характер. Интег рал уравнения (122) имеет вид:
у=е-$х (Сх COST У 1 — ß2 + C2 sin т У Г Н ^ ) .
Постоянные интегрирования Сх и С.г находим из тех же начальных условий, что и для случая ß = 0:
C l = 0; i ^ g f g g j - —Я.
и решение уравнения (122) приобретает следующий вид:
WaXmVl~V
Производная от у по т
|
аЛ |
= |
^ Л И ^ , |
cos (т УТ=р?+ Ф) , |
|
|||||
|
dT |
|
H ' o l m |
] ' 4 - ß » |
|
|
|
|||
где |
|
|
|
|
|
|
|
ß |
|
|
|
|
|
|
Ф = arctg |
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
||||
Баллистический отброс |
в этом |
случае |
происходит |
через отрезок времени |
||||||
|
|
|
т |
я / 2 - Ф ^ a r c t g Г 1 — ß 2 / ß |
|
|
||||
При |
этом г/== 1, и из |
уравнения |
(124) |
находим |
|
|
||||
|
|
|
|
S,2nJ r i - J L |
- |
гr1 |
1arctg 11' — f |
|
(125) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Q. |
||
При |
критическом |
|
успокоении |
( ß = l ) |
решение |
уравнения |
(122) будет |
|||
иметь вид: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1/ = е - т ( С і + С,т).
Определяя постоянные интегрирования по тем же начальным условиям, что
и раньше,- найдем, |
что Сх — 0 и C2 = —, |
Q. |
||
Следовательно, |
решение уравнения |
W <ХХт |
|
|
(122) имеет вид: |
||||
Баллистический отброс при критическом успокоении происходит через от |
||||
резок времени T J = 1. При этом у=1, |
|
и из |
уравнения (126) получим |
|
|
Bsww0 |
|
S |
г2л |
Баллистическая |
чувствительность в |
этом |
случае |
|
|
|
Sj2n |
|
181
Рассмотрение полученных результатов показывает, что оаллиетичеекая чувствительность в отличие от чувствительности гальванометра к току и на пряжению зависит от степени успокоения р\
Наибольшая баллистическая чувствительность получается при |
ß = 0. По |
||||||
мере увеличения ß |
чувствительность |
падает и |
при |
критическом |
успокоении |
||
к? |
0,15Т0 |
|
|
|
|
|
|
j W |
|
|
|
|
|
|
|
^ |
0J5T0 |
|
- 1 |
- ч |
|
|
|
ч |
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
^•OJOTo |
|
|
|
|
|
|
|
! |
°'В5То |
|
|
|
|
|
|
I |
|
0,5 „ |
, |
/5 |
|
р |
|
|
и 1 |
|
|
||||
|
Критическое |
„ |
Пере успокоен |
|
|||
|
Неі1оуспоыен~*-успокоение |
—~ |
|
Р и с . 120. Характеристики баллистического галь ванометра
(ß = 1) уменьшается по сравнению со случаем ß = 0 в е раз. Время баллисти ческого отброса Тх также уменьшается по мере увеличения степени успокоения. На рис. 120 показано изменение этих характеристик в зависимости от степени успокоения.
'Глава пятая
ИЗМЕРЕНИЯ И РЕГИСТРАЦИЯ ИЗМЕНЯЮЩИХСЯ ВО ВРЕМЕНИ ЭЛЕКТРИЧЕСКИХ ВЕЛИЧИН
22. Общие сведения
Назначение и классификация средств регистрирующей техники.
Для наблюдения за техническими процессами на производстве при научно-исследовательских и экспериментальных работах, а также в медицинской практике часто требуется не только измерить те или иные физические величины, но и автоматически зафиксировать их значения. Для этой цели служат разнообразные регистрирующие при боры. По результатам регистрации измеряемых величин можно опре делить текущие значения измеряемой величины, определить тен денцию изменения этой величины и установить функциональные связи между несколькими измеряемыми величинами.
Взависимости от числа одновременно регистрируемых величин различают одноканальные и многоканальные регистрирующие при боры.
Взависимости от формы регистрации различают самопишущие измерительные приборы — приборы, производящие запись в виде диаграмм, и печатающие измерительные приборы — приборы, в которых предусмотрено печатание показаний в цифровой форме.
182