\
ты, а потерн на вихревые токи пропорциональными второіі степени частоты, т. с. суммарные потери, можно представить в виде суммы двух слагаемых:
Разделив обе части уравнения |
па |
частоту /, получим |
|
y |
= |
a + ß/. |
|
Пользуясь этим уравнением, можно разделить потери аналитически пли |
графически. Д л я аналитического разделения потерь необходимо измерить |
сум |
марные потери при одной и той же индукции для двух различных частот fx |
и / 2 . |
Получим систему уравнений с двумя неизвестными а и ß: |
|
7 h- l = « + ß / i ; |
^h- = a + ß / ä . |
|
Решая эту систему, определяема п ß, a следовательно, п составляющие сум марных потерь:
Pi = af |
и P 3 = |
ß/ 2 . |
|
Д л я графического разделения воспользуемся также уравнением |
(188), из |
которого видно, что суммарные потери |
за один период в секунду являются пря |
молинейной функцией частоты. |
|
|
|
|
. |
Ü |
, |
Рнс. 221. Графическое разде- |
Рнс. 222. Схема диффероіщиаль- |
лоние потерь |
ного ваттмотрового метода |
Построив прямую -у = F (/) (рис. 221), продолжаем ее до пересечения с осью
ординат. Отрезок Оа соответствует коэффициенту ос. Отрезки ординат бв и гд равны соответственно ß/ x п ß / 2 .
Дифференциальный ваттметровый метод. П рп массовых испытаниях маг нитных листовых материалов для определения потерь на гистерезис и вихревые токи применяется дифференциальный ваттметровый метод, основанный на срав нении потерь испытуемого образца с потерями эталонного образца, близкого по характеристикам к испытуемому. Принципиальная схема приведена на рис. 222. Прибор состоит из двух одинаковых приборов, в один из которых помещается испытуемый образец, а во второй — эталонный. Намагничивающие обмотки пи таются от сети переменного тока и включены последовательно с токовыми обмот ками дифференциального ваттметра. Измерительные обмотки соединяются
|
|
|
|
|
|
|
последовательно с магазинами |
сопротивлений |
г и rN |
и параллельными |
обмот |
ками ваттметра. Между собой |
измерительные |
обмотки включены |
параллельно. |
Вращающие |
моменты элементов |
дифференциального |
ваттметра направлены на |
встречу. П pu |
равенстве потерь |
Рх = PN и |
соблюдении условий |
wlx |
= wlN ; |
((•„ = «'2iV> r x = Гдг ваттметр покажет нуль. Если потери не равны, то ваттметр отклонится в ту пли иную сторону от нуля (нуль у него посредине). Сопротив ление гх регулируется до достижения нулевого показания ваттметра.
Сопротивления г |
и гу обычно велики |
— порядка 104 Ом, т. е. г ѵ !> і\ѵ + г., |
u r i V > r w + |
r r Поэтому |
|
|
Величина |
сопротивления r,Y в омах |
устанавливается численно |
равноіі |
Р Y • 10я , тогда |
потери |
в испытуемом образце численно равны отсчету по |
магазину |
сопротивлении гх • 103 .
Заводом «Точэлектроирнбор-» выпускается установка типа У578, предназна ченная для определения магнитных характеристик электротехнической стали. Д л я измерения магнитной индукции в установке применен дифференциальный баллистический метод, для определения удельных потерь — дифференциальный ваттметровыіі метод.
40. Определение характеристик магнитных материалов на повышенных и высоких частотах и в режиме импульсного намагничивания
Общие замечания. В современных приборах, аппаратах и устрой ствах широко используются элементы, содержащие магнитные мате риалы. Эти элементы выполняют весьма разнообразные функции, и условия, в которых работают магнитные метериалы в них, также весьма разнообразны. Так, например,частота намагничивающего поля может колебаться от десятков герц до сотен мегагерц, на магнитный материал могут одновременно действовать переменные магнитные поля различных частот либо переменное и постоянное поле, в ряде устройств магнитный материал работает в режиме импульсного намагничивания и т. д.
Взависимости от условий намагничивания необходимы сведения
отех или иных характеристиках магнитных материалов, которыепозволяют грамотно использовать материал и создать наиболее раци ональную конструкцию.
При разработке методики определения характеристик магнитных материалов, работающих в специфических условиях, прежде всего необходимо определить круг тех характеристик, которые в данных условиях являются наиболее важными и интересными, требуемую точность определения этих характеристик и в соответствии с этим выбирать тот или иной способ измерения. Всегда желательно по возможности приблизить условия проведения эксперимента по определению характеристик магнитного материала к реальным усло виям работы его (имеется в виду режим намагничивания, частота поля, размеры образца и т. п.).
Настоящий параграф знакомит читателя с основными способами определения характеристик магнитных материалов па повышенных
ивысоких частотах и при импульсном намагничивании.
Определение характеристик магнитных материалов на повышенных
ивысоких частотах. В качестве магнитных материалов на повышен-
ных u высоких частотах используют магнитные материалы микрон ного проката, ферриты и магнитоднэлектрикн.
Основными характеристиками, которые подлежат определению, являются комплексная магнитная проницаемость, потери на гисте резис и вихревые токи и зависимости этих параметров от частоты и величины намагничивающего поля; на высоких частотах часто опре деляют лишь начальную магнитную проницаемость, ее зависимость от частоты, тангенс угла потерь, а также температурные коэффициен ты этих характеристик.
Испытаниям подвергаются образцы в виде колец с однослойной
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
равномерной |
намагничивающей |
обмоткой. |
Непосредственно изме |
|
|
ряются обычно индуктивность Ьх |
и актив |
|
|
ное сопротивление гх образца, по |
которым |
2 |
|
рассчитывают |
необходимые магнитные |
ха |
|
рактеристики. При повышении частоты все |
|
|
1 |
|
больше |
сказывается межвитковая |
емкость |
|
|
обмотки, емкость между обмоткой и образ |
|
|
цом, что ведет к увеличению погрешностей |
|
|
в определении |
L x , |
а следовательно, и маг |
|
|
нитных характеристик. Уменьшение числа |
|
|
витков |
намагничивающей |
обмотки приво |
|
|
дит |
к |
неравномерности |
намагничивания |
|
|
материала, |
поэтому на высоких |
частотах |
т |
ï |
обычно переходят к одновитковому намаг |
Рис . 223.. Намагничиваю |
ничиванию |
для чего используют |
разъем |
ную |
проволочную |
рамку |
(рис. |
223) |
или |
щее устройство в виде разъ |
специальный |
высокочастотный |
|
пермеа |
емной проволочной рамки |
|
|
|
метр. Обозначения на рис. 223: |
1 — испы |
туемый образец; 2 — места разъема рамки; 3 — проволочная |
рамка. |
В соответствии с требуемым частотным диапазоном для |
опреде |
ления характеристики магнитного материала используют тот или иной способ.
Наиболее распространенные способы: способ амперметра и вольт метра и ваттметровый способ определения потерь, осциллографпческий способ, мостовой способ, резонансный способ, калориметрический способ определения потерь.
Большинство перечисленных способов было описано в § 39, посвя щенном определению динамических характеристик магнитных мате риалов, поэтому здесь мы отметим лишь некоторые особенности их использования на повышенных или высоких частотах. Резонансный способ определения характеристик и калориметрический способ определения потерь ранее не рассматривались, поэтому будут опи саны здесь более подробно.
Наиболее простым является способ амперметра и вольтметра, который в сочетании с ваттметровый методом измерения потерь позво ляет определить все необходимые характеристики. Естественно, что применение этих способов на повышенных частотах требует ис пользования приборов с расширенным частотным диапазоном (термо электрических, электростатических, электронных). Способы эти
зон
хороши тем, что позволяют проводить определение характеристик в рабочем режиме намагничивания, отличаются простотой, а при использовании их в сочетании с феррографом (осциллограф с интег рирующими усилителями) — и наглядностью. Частотный диапазон ограничен 10—15 кГц, погрешность порядка 3—6%.
Заводом «Точэлектронрибор» выпускается устройство подобного типа, которое называется феррометром для повышенных частот типа У5010.
Осциллографический способ используют в диапазоне частот от 50 Гц до 50—100 кГц. Способ этот прост и нагляден, но имеет зиачи-
чительпые |
погрешности — приблизительно |
10%. |
|
|
|
Мостовой способ используют в еще более |
широком |
диапазоне частот — от нескольких |
килогерц до десятков мегагерц. При исполь |
зовании мостовых схем на повышенных и |
особенно высоких частотах возрастают по |
грешности в определении Ьх |
и rx, |
а следо |
вательно, магнитных характеристик. Это яв |
ление обусловлено несовершенством |
элемен |
тов схемы моста (остаточной реактивностью |
резисторов, потерями в конденсаторах и т. п.) |
и наличием индуктивных и емкостных связей |
между элементами схемы. Для устранения |
этих явлений используются |
экранирование |
соединительных проводов и элементов схемы, |
|
|
|
специальная |
методика проведения экспери |
|
|
|
мента, |
специальные |
мостовые схемы. |
Рис. |
224. Принципиаль |
На |
рис. |
224 в |
качестве примера приве |
ная |
схема |
высокоча |
дена схема |
моста, позволяющая определять |
|
стотного |
моста |
характеристики магнитных материалов на ча стотах до 60 МГц. Уравновешивание моста проводится дважды. Пер
вый раз в отсутствие образца, когда зажимы L x — гх закорочены. Эта операция называется симметрированием моста. Второй раз схема уравновешивается при включенном образце. Уравновешивание схе мы производится лишь с помощью воздушных конденсаторов, сопро тивление резистора г 3 остается постоянным, так как изготовить резис
тор постоянного сопротивления с малой остаточной |
реактивностью |
легче, чем резистор с переменным сопротивлением. |
|
Условия равновесия моста имеют следующий вид: |
«s [с; |
с; |
|
Сц Со |
|
|
Г,. = Го |
|
|
где С[ и С'з — емкости конденсаторов СХ |
и С3 при закороченных зажи |
мах Lxrx\ С[ и С"І — емкости конденсаторов СХ и С3 |
при включенном |
образце. |
|
4 |
Мы рассмотрели одну из возможных схем высокочастотного моста, В практике магнитных измерений используют разнообразные мосто вые схемы. Погрешности мостовых схем колеблются в пределах 2—Ь%.
Резонансный метод используется в еще более широком диапазоне частот — от 50 кГц до 200 МГц. Для его осуществления можно вос
пользоваться серийным куметром либо собрать схему из |
отдельных |
элементов. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Принципиальная |
схема |
кумотра |
приведена |
ira |
рис. |
225. |
Обозна |
чения |
на |
схеме: |
Г — широкополосный |
генератор; |
КС |
— катушка |
связи; |
г |
— резистор, сопротивление |
которого |
значительно |
меньше |
|
|
|
|
|
-#ьх0—• |
|
|
|
rx; |
VI |
— вольтметр |
для |
|
копт- |
|
|
кс\ |
I |
|
|
1 |
роля |
|
напряжения |
|
генератора; |
|
|
I |
I |
|
I |
С — конденсатор |
|
переменной |
г |
|
|
|
©Ù |
Mr |
|
|
емкости с плавным |
|
регулирова |
|
|
|
|
|
нием; |
V2 — вольтметр, |
|
шкала |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
которого градуируется |
|
в |
еди |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ницах |
добротности. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Измерение |
проводится |
сте |
Рис. 225. |
|
Принципиальная схема |
ку- |
дующим образоді. К зажимам Ьх |
|
|
|
|
метра |
|
|
|
|
приключается обмотка испытуе |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
мого |
|
образца. |
Индуктивность |
ооразца |
Ьх, |
сопротивление |
|
переменному |
|
току |
гх. |
Устанавливают |
требуемую частоту |
генератора |
/, и |
изменением |
емкости конденса |
тора С добиваются |
резонанса, |
момент |
которого |
отмечают |
по |
|
пока |
заниям |
вольтметра |
Ѵ2. |
Ѵ2: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Показания вольтметра |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
*7,= 4±JL |
' |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Гх ü ) 6 ' j , |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
где Ux |
—- напряжение генератора; Ср |
— емкость конденсатора |
С при |
резонансе. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
В момент |
резонанса coZx |
= ^ - , |
следовательно, можно записать: |
|
|
|
|
|
|
U2 |
= |
|
^(ÙL. |
•UiQx, |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
где Ох |
— —* |
дооротность |
катушки |
с |
сердечником |
(испытуемым |
образцом). Зная показания вольтметра V2, пропорциональные доб- ])отпости Ох, частоту и напряжение генератора и резонансную емкость Ср конденсатора С, можно определить Ьх и rx, а с их помощью рассчи тать необходимые магнитные характеристики (см. § 39):
1 |
. |
1 |
' 4л/»Ср' |
2nfCvQx • |
Приведенная методика эксперимента не учитывает собственную емкость Сх образца с обмоткой. При необходимости вводится по правка, для чего необходим еще один эксперимент по определе нию Сх.