Файл: Семенов Н.А. Техническая электродинамика учеб. пособие для электротехн. ин-тов связи.pdf
ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 09.04.2024
Просмотров: 167
Скачиваний: 3
лощающего аттенюатора (рис. 13.17), только в данном случае пог лощение в материале управляется внешним током. Хорошее сог
ласование p-t-R-ПЛаСТИНЫ С ВОЛНОВОДОМ В обеСТОЧеННОМ С О С Т О Я Н И И ' достигается при 1=А/2 либо с помощью дополнительных перехо
дов на ее концах, выполненных из диэлектрика с тем же значе
нием е.
Рис. 15.31
В монолитных микросхемах свч используется общий полупро
водниковый монокристалл, в состав |
которого входят /ы'-я-области- |
с соответственно ориентированными |
осями. |
Полупроводниковые элементы дают возможность создавать раз нообразные схемы с плавным и ступенчатым изменением затуха
ния, коммутируемыми фазовращателями и переключателями на» |
|||
а). |
, |
_ |
s), |
1і |
Пі і 1 |
|
|
11 |
і 1 |
|
|
1 |
1 Г |
У I |
|
Ah |
ш |
|
|
Рис. 15.32
любое число каналов. Включение последовательно нескольких дио
дов |
с интервалом |
Л/4 (рис. 15.32а) позволяет увеличить суммар |
||
ное |
затухание А3 |
и одновременно уменьшить |
затухание Ап. |
В ко |
аксиальных и полосковых линиях для этой |
же цели используют |
|||
смешанное параллельно-последовательное |
включение |
диодов, |
||
(рис. 15.326). |
|
|
|
Глава 16.
ВОЛНОВОДНЫЕ УСТРОЙСТВА С ФЕРРИТАМИ
16.1. Свойства свч ферритов
АНИЗОТРОПНЫЕ СРЕДЫ. ТЕНЗОРЫ ПРОНИЦАЕМОСТИ
Теорема взаимности (параграф 7.7) справедлива для изотропных линейных сред. Если устройство содержит анизотропные элементы (см. параграф 1.4), его свойства различны для волн противополож ных направлений, т. е. оно невзаимно. Невзаимные узлы, выпол няющие специфические функции, используют преимущественно ани зотропные магнетики—ферриты и широко применяются в трактах свч.
В линейном анизотропном магнетике каждая координатная со ставляющая вектора В представляет собой линейную функцию трех компонент Н:
Де |
|
FaххНх ~Ь FaхуНуIXZ Нг |
~Ь Fa |
(16Л)= |
|||||||
By |
= |
Fa ух |
|
~Т~ FaууНу |
+ Fa |
|
|||||
|
|
|
|
|
|
*а |
гНг |
|
|||
Дг= |
|
Fa zxНх |
+ Fa zyНу |
+ Fa zzНг . |
|
||||||
Коэффициенты этого |
линейного |
преобразования |
— элементы |
||||||||
абсолютной магнитной проницаемости — удобно |
записать в мат |
||||||||||
ричной форме; они являются компонентами |
тензора |
абсолютной |
|||||||||
магнитной проницаемости \\ца\\- Материальное |
уравнение в |
этом |
|||||||||
случае принимает вид |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
В = || ца || Н = |
fx0 II fi II Н. |
|
|
|
|
(16.2) |
|||
Тензоры абсолютной и относительной магнитных проницаемос- |
|||||||||||
тей в развернутом виде записываются как |
|
|
|
|
|
||||||
|
Faxt |
РахУFa*z |
|
V'XX F*</ |
F*z |
(16.3> |
|||||
Fa 11 = |
V-ayxV-ayyFa</z |
; |
11 ц II = |
Fw |
|
Fw |
|||||
|
|
V-yy |
|
||||||||
|
Fazx |
Faz# Fazz |
|
|
Fz* |
Fz</ |
Fzz |
|
|||
Аналогично с помощью тензора диэлектрической |
проницаемо |
||||||||||
сти описывается электрическая |
|
анизотропия |
среды: |
D=||ea |fE = |
|||||||
= ео(|е||Е. Вещества |
с анизотропной |
проводимостью пока еще не на |
|||||||||
шли применения в технической электродинамике. |
|
|
|
|
|||||||
А н и з о т р о п и я . |
Возникновение анизотропии |
в твердых |
телах |
связано с их кристаллическим строением, т. е. упорядоченным рас положением составляющих их частиц. Большинство твердых тел —
поликристаллы. — обладают мелкокристаллической структурой, со стоящей из большого числа сросшихся мелких, хаотически распо
ложенных |
кристаллов. Монокристаллы |
являются правильными |
||
многогранниками |
с упорядоченным |
строением |
кристаллической |
|
решетки во |
всем |
объеме. Монокристаллы могут |
обладать естест |
венной электрической или магнитной анизотропией. Примером про явления электрической анизотропии является двойное лучепрелом ление пластинки исландского шпата. В твердых телах, жидкостях и газах при воздействии сильных магнитных и электрических полей возникает искусственная анизотропия. Такова электрическая ани зотропия электронного газа в верхних слоях атмосферы, вызванная магнитным полем земли, электрическая анизотропия нитробензола в постоянном электрическом поле (эффект Керра) и, наконец, маг нитная анизотропия феррита в постоянном магнитном поле. Искус ственная анизотропия вызывается также деформацией кристалла при его одностороннем сжатии или растяжении, т. е. под действием механических сил.
Характер распространения электромагнитных волн в анизотроп ных диэлектриках и магнетиках во многом сходен, что определяет ся симметрией уравнений Максвелла относительно электрических и магнитных векторов. В уравнения макроскопической электроди намики компоненты тензора.ЦІЛІЇ или ||е|| входят как заданные ве личины, поэтому вопрос об естественном или искусственном проис хождении анизотропии здесь несущественен. Дальнейшее изложе ние, ограниченное анизотропными магнетиками—ферритами, дает основу для рассмотрения волн также и в анизотропных диэлектри ках.
Ф е р р и т ы составляют группу ферромагнитных веществ, обла дающих очень малой проводимостью и называемых поэтому магнитодиэлектриками. Электромагнитные волны распространяются в ферритовой среде с незначительным поглощением, их взаимодейст вие со средой приводит к ряду своеобразных явлений. В состав ферритов входят окислы железа и других металлов. На свч в ос новном применяется три типа ферритов, отличающихся химичес ким составом и структурой кристаллов:
— простые ферриты с кубической кристаллической структурой типа шпинели (феррокскубы), содержащие, кроме окислов железа, окислы таких металлов, как марганец, кадмий, магний, кобальт, никель, алюминий, хіром ,('в той или иной комбинации);
—ферриты с гексагональной кристаллической структурой типа магнетоплюмбита (ферроксдюры), содержащие окись бария (или кальция, стронция, свинца) совместно с теми или иными из выше перечисленных окислов;
—ферриты со структурой граната, содержащие окислы железа совместно с окислами иттрия или редкоземельных металлов; эти ферриты имеют малую намагниченность насыщения и самые низ кие магнитные потери.