Файл: Медведев Я.И. Технологические испытания формовочных материалов.pdf
ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 09.04.2024
Просмотров: 161
Скачиваний: 1
теплоты, выделенной при нагреве зонда, вычисляют по известному сопротивлению стальной трубки и по определенной заранее за висимости этого сопротивления от температуры. Кажущуюся теплопроводность X формовочных материалов находят по формуле
|
|
Я = |
Х . |
|
|
(65) |
|
|
|
4я t2 — ti |
|
|
|
где |
q — количество |
теплоты, |
подведенное |
на |
единицу |
|
|
длины; |
|
|
|
|
|
t1 |
и t2 — температура |
соответственно через |
время |
т х и т 2 . |
||
Авторы работы [218] |
определяли |
теплопроводность |
формовоч |
ных смесей нестационарным методом на плоских образцах раз мером 96x96x15 (20) мм при плоском источнике тепла. Однако здесь нет необходимости подробно рассматривать все методы, так как они описаны в специальной литературе и вся задача должна сводиться к правильному выбору условий эксперимента.
ТЕПЛОАККУМУЛИРУЮЩАЯ СПОСОБНОСТЬ
ИТЕМПЕРАТУРОПРОВОДНОСТЬ
Теплоаккумулирующая способность литейной формы Ъ яв ляется основной физической константой, определяющей интенсив ность процесса охлаждения отливки. Изменением величины коэф фициента теплоаккумулирующей способности формовочных ма териалов можно в широких пределах изменять скорость кристал лизации отливки и тем самым эффективно воздействовать на про цесс ее формирования. Применение формовочных смесей различ ных составов дает возможность изменять коэффициент теплоаккумуляционной способности b от 10 до 55 ккал/(м2 -ч-112-град). Для неметаллической формы изменение коэффициента b в 3,8 раза сопровождается ростом скорости затвердевания в 14,4 раза [26].
Влияние интенсивности охлаждения на свойства отливок не обходимо рассматривать с двух точек зрения. Во-первых, уско рение отвода тепла от отливки приводит к повышению переох лаждения сплава, увеличению числа образующихся в нем цен тров кристаллизации и, как следствие, к измельчению структуры этого сплава. Во-вторых, интенсивность отвода тепла влияет на распределение температуры в отливке, обусловливает толщину одновременно кристаллизующегося в ней слоя и тем самым ноздействует на условия образования в сплаве усадочной раковины и уса дочных пор.
Коэффициент температуропроводности а формы характери зует температурное поле, поэтому для изучения процесса пере распределения температуры в форме необходимо знать величину коэффициента а.
Расчет коэффициентов b и а по формулам (63) и (64) ослож няется тем, что теплопроводность Я и теплоемкость с формовоч-
ных материалов существенно зависят от температуры и пори стости последних и трудно поддаются непосредственному опреде лению. Данных по значениям Я и с материалов, применяемых в литейном производстве для изготовления разовых форм, в на стоящее время еще недостаточно. Однако существует несколько методов непосредственного определения величин Ь и а.
Наиболее подходящим для литейного производства является нестационарный метод А. В. Лыкова, основанный на определении констант по температурному полю полуограниченного тела, на гревающегося в контакте с испытуемым образцом [85]. Метод А. В. Лыкова был применен для нахождения коэффициентов Ь
иа формовочных материалов [27].
Вкачестве образца используется плоская металлическая пла стина, а в качестве соприкасающегося с ней тела — формовочный материал. При этом теория метода значительно упрощается, так как интенсивность охлаждения металлической пластины будет очень малой, а интенсивность прогрева испытуемого формовоч ного материала большой. Такие условия наблюдаются в случаях,
когда коэффициент теплоаккумулирующей способности металла Ьх * значительно больше той же константы формовочного ма териала 62> что является обычным для литейного производства. Еще большего упрощения задачи можно достигнуть, если соз дать условия, при которых температура металлической пластины в течение всего эксперимента будет неизменной. Очевидно, та
кие |
условия отвечают процессу |
затвердевания |
металлической |
пластины, если металл залит без |
перегрева и |
кристаллизуется |
|
при |
постоянной температуре. |
|
|
Преимущество этого метода в том, что формовочный материал испытывают в реальных условиях литья. Кроме того, при заливке в форму жидкий металл заполняет все неровности ее поверхности, вследствие чего обеспечивается хороший контакт между телами; это является необходимой предпосылкой для получения правиль ных результатов.
Таким образом, описываемая методика сводится к довольно простым схемам: экспериментальной и расчетной. Величина теплоаккумулирующей способности формы Ь2 находится из уравнения теплового баланса. Плоскую отливку можно считать неограничен ной при ширине ее, в 5—7 раз превосходящей ее толщину. При этих условиях влияние торцовых поверхностей на процесс тепло обмена между отливкой и формой перестает сказываться на тем пературном поле центральной зоны.
Слои формы, близко прилегающие к отливке, сильно нагре ваются, а наружные слои за время затвердевания отливки прак тически не прогреваются и имеют температуру окружающей среды.
* При дальнейшем изложении индекс 1 означает константы металла, ин декс 2 — константы формы.
Следовательно, наружные слои формы не влияют на ход осты вания отливки. Таким образом, форму можно рассматривать как полубесконечную массу в течение всего времени кристал
лизации |
отливки. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
Количество теплоты, воспринятое полубесконечным телом |
||||||||||||||
(формой) |
к моменту времени |
т, |
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
Qt |
= -£=Fbau0V4, |
|
|
|
|
(66) |
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
У л |
|
|
|
|
|
|
|
где |
F — площадь |
поверхности |
соприкосновения |
отливки и |
|||||||||||
|
|
|
формы, в |
м2; |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
$ 0 |
= |
^КР Іф' |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
tKP |
— температура |
кристаллизации |
отливки |
в |
°С; |
|
||||||||
|
їф — начальная |
температура |
формы |
в |
°С. |
|
|
|
|||||||
|
Количество теплоты, потерянное отливкой за время полного |
||||||||||||||
затвердевания т, |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
<?i |
= |
KiYiPi. |
|
|
|
|
|
(67) |
|
где V1 |
— объем отливки в MS; |
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
Ух — плотность |
металла |
в кг!мг\ |
|
|
|
|
ккалікг. |
|||||||
|
Pi |
|
удельная |
теплота |
кристаллизации |
отливки |
в |
||||||||
|
Из формулы |
(66) и (67) |
находим |
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
Ъг |
= 0,443 |
|
|
|
|
|
|
(68) |
||
где |
а — 2 - ~ — |
толщина |
отливки |
в |
м. |
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
Г |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Формула (68) |
является |
основной |
формулой для |
расчета |
коэф |
фициента теплоаккумулирующей способности формовочной смеси. Величины ylt р х и tKP обычно находят по справочным данным; в табл. 21 приведены значения этих величин для некоторых наи более распространенных металлов.
Однако на практике редко приходится иметь дело с чистыми металлами. Данных же по сплавам в настоящее время накоплено еще недостаточно. Значение плотности наиболее распространенных сплавов можно найти в справочнике В. С. Чиркина [160]. Удель ную теплоту плавления сплавов можно достаточно точно вычислить по удельной теплоте плавления составляющих сплава (табл. 21), пользуясь известным законом смешения [122].
Несколько сложней обстоит дело с данными по температуре кристаллизации tKp, входящей в основную формулу (68). Сплавы кристаллизуются в интервале температур (табл. 22 и 23). А. И. Вейник рекомендует для сплавов, кристаллизующихся в виде твердого раствора (например, аустенитных сталей), принимать расчетную tKP, равную температуре ликвидуса, т. е. tKP = £,UK; для сплавов, кристаллизующихся с большим содержанием эвтектики, можно
|
|
|
Свойства некоторых |
металлов |
|||
D |
р- |
а » |
о. |
Литера турные источники |
| |
|
- * |
Металл |
|
||||||
ч |
3. |
<\> |
о |
|
|
го |
|
ч |
|
|
о |
|
|
|
|
я |
« |
а § |
|
|
и |
|
|
И |
са |
|
|
|
|||
S |
|
|
|
|
|
|
а а |
Fe |
7225 |
66,3 |
1539 |
[122] |
А1 |
2380 |
94,0 |
Сг |
6130 |
67,3 |
1855 |
[126] |
M g |
1585 |
89,0 |
Ni |
7750 |
73,0 |
1455 |
[67] |
Zn |
6920 |
27,0 |
Со |
7660 |
67,0 |
1490 |
[160] |
Si |
2490 |
338,0 |
Ті |
4310 |
91,2 |
1800 |
[48] |
Мп |
7210 |
63,8 |
Си |
8510 |
51,0 |
1083 |
[160] |
Sn |
7310 |
13,9 |
1 |
П р и т е м п е р а т у р е к р и с т а л л и з а ц и и . |
|
|
|
Таблица 21
о |
Литера турные источники |
|
|
ш |
|
D. |
|
660 |
[160] |
650 |
[160] |
419,5 |
[122] |
1414 |
[48] |
1244 |
[48] |
232 |
[160] |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Таблица |
22 |
|
Температура ликвидуса и солидуса |
некоторых |
сталей |
|
|
|||||
|
|
Т е м п е р а т у р а в °С |
|
|
|
Т е м п е р а т у р а в °С |
||||
Состав |
с т а л и в % |
л и к в и |
солидуСа |
Состав |
с т а л и в % |
л и к в и |
с о л и д у с а |
|||
|
|
д у с а |
|
|
|
|
д у с а |
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
0,2 С |
|
1525 |
|
1490 |
0,40 С; 0,84 Сг |
1510 |
1450 |
|
||
0,3 С; 0,35 Si |
1520 |
|
1460 |
0,40 С; |
|
0,76 Сг; |
1510 |
1450 |
|
|
0,45 С |
|
1510 |
|
1430 |
1,6 Ni |
|
1520 |
1440 |
|
|
0,25 С; |
1,4 Мп |
1510 |
|
1450 |
0,30 С; 0,60 Мо; |
|
||||
|
|
|
|
|
0,25 С; |
1,4 Мп |
1500 |
1430 |
|
|
|
|
|
|
|
0,6 Мо |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Таблица |
23 |
|
|
Теплота |
и интервал |
плавления |
сталей [72] |
|
|
|
|
Состав с т а л е й в % |
|
|
Т е м п е р а т у р а п л а в л е |
||||||
|
|
|
|
|
ния |
в °С |
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
нач ала |
конца |
||
С |
Мп |
Si |
Р |
s |
Сг |
N1 |
Си |
опытаиз |
диапо грамме |
опытаиз |
диапо грамме |
|
|
|
|
||||||||
0,09 |
1,54 |
0,34 |
0,022 |
0,030 |
|
|
|
1485 |
1485 |
1530 |
1525 |
0,10 |
0,75 |
0,94 |
0,019 |
0,021 |
0,78 |
0,58 |
0,46 |
1480 |
1485 |
1525 |
1525 |
0,11 |
0,40 |
Следы |
0,021 |
0,040 |
0,03 |
0,04 |
0,18 |
1470 |
1485 |
1515 |
1525 |
0,15 |
0,52 |
0,21 |
0,019 |
0,030 |
0,03 |
0,04 |
0,14 |
1485 |
1485 |
1525 |
1520 |
0,16 |
0,46 |
0,17 |
0,010 |
0,033 |
0,04 |
0,03 |
0,16 |
1490 |
1485 |
1525 |
1520 |
0,60 |
0,76 |
0,26 |
0,033 |
0,021 |
— |
— |
— 1435 |
1430 |
1485 |
1475 |
|
0,76 |
0,72 |
0,21 |
0,019 |
0,026 |
— |
— |
— 1400 |
1400 |
1470 |
1470 |
! Теплота плавления в кал/г
59
60
58
61
62
63
69