Файл: Гольденберг Л.М. Импульсные и цифровые устройства учебник.pdf

С увеличением т возрастает обусловленное одним звеном время задержки и уменьшается число звеньев, необходимое для получения заданной величины вре­ мени задержки:

и растут искажения передаваемого сигнала. Оптимальные результаты полу­ чаются при т = 1,27 [5, 7]. При этом фазовая характеристика максимально ли­ нейна и, следовательно, время задержки максимально постоянно в полосе про­

Длительность нарастания фронта выходного напряжения для звена типа т меньше, чем для прототипа с той же полосой прозрачности из-за лучшей ли­

48

Для того чтобы искажения сигнала не были большими, линия должна быть нагружена с обоих концов на сопротивления Ra, равные характеристическому сопротивлению линии zB. Однако само сопротивление гв зависит от частоты, и если линия, состоящая из одних Т-образных звеньев, нагружена на активное сопротивление Rn=Pm, отсутствует согласование линии и нагрузки во всей по­ лосе прозрачности.

Для улучшения согласования линии и нагрузки на входном и выходном концах линии включаются Г-образные полузвенья типа т, у которых т = 0,6 (рис. 1.28s). При таком значении т в по­ лосе прозрачности характеристическое сопротивление полузвепа изменяется незначительно (до 20%) в полосе прозрачности, чем обеспечивается хорошее согласование сопротивления линии с ак­ тивным сопротивлением нагрузки на конце линии и внутренним сопротивлением генератора в начале линии.

Суммарная задержка сигнала, осуществляемая входным и вы­ ходным Г-образными полузвеньями, примерно равна задержке, осу­ ществляемой одним основным Т-образным звеном линии. Поэтому

жестких требованиях к габаритам ЛЗ используются формирующие цепи, со­

стоящие из колебательных контуров с неодинаковыми резонанс­ ными частотами и характеристическими сопротивлениями. Струк­ тура и параметры такой цепи зависят от формы требуемых час­ тотных (или временных) характеристик.

Конструктивно формирующая цепь (или ЛЗ) обычно выпол­ няется в виде одного соленоида со многими отводами, к которым подключаются конденсаторы одинаковой емкости С (рис. 1.29), причем индуктивности L катушек, образованных участками соле­ ноида между отводами, одинаковы, за исключением крайних

49

дросселей, намотанных на ферритовые стержни диаметром 2 мм и

с более высокими значениями t3 и р диаметр сердечника и его длина больше указанных, например, диаметр — 20 мм, длина сер­ дечника-— 135— 160 мм.

1.7.ИМПУЛЬСНЫЕ ТРАНСФОРМАТОРЫ

1.7.1.ОБЩИЕ СВЕДЕНИЯ

Импульсный трансформатор (ИТ) является трансформатором

сферромагнитным сердечником (рис. 1.30); он используется для:

—изменения (увеличения или уменьшения) амплитуды им­ пульсов;

—изменения полярности импульсов;

—согласования сопротивлений;

—связи между каскадами импульсного усилителя;

—развязки по постоянному току источника импульсов и цепи нагрузки и др.

Основное требование, предъявляемое к ИТ,— передача им­ пульса без искажения формы. Наличие в реальном ИТ паразитных емкостей, индуктивности рассеяния, а также конечная величина индуктивности намагничивания приводят к большим или меньшим искажениям формы импульса. Следует отметить, что при передаче

сов, высокий кпд (для мощных трансформаторов). Трансформатор должен иметь возможно меньшие габариты. Для установления связи между параметрами трансформатора и искажениями транс­ формируемых импульсов воспользуемся его эквивалентной схемой.

1.7.2.ПАРАМЕТРЫ И ЭКВИВАЛЕНТНАЯ СХЕМА ИТ

Пусть к первичной обмотке трансформатора (рис. 1.30) прило­ жено некоторое напряжение u\(t). Если не учитывать активное сопротивление в цепи первичной обмотки, то согласно закону элек-

50

сцепляющийся с витками первичной обмотки.

Поток Ф почти полностью замыкается по сердечнику и сцеп­ ляется с витками w2 вторичной обмотки; поток рассеяния Ф3 (и соответственно индуктивность рассеяния Ls) в PIT мал (обычно ие более 5% общего потока) и в инженерных расчетах ие учиты­

обмотке і*2— th/Ru — nui/Rn.

Если предположить, что поток Ф распределен по сечению S сердечника равномерно, т. е. индукция В во всех точках сечения одинакова, то

Ф = BS, ul (t) = w1S

(1.57)

в(') = т ^ І"'Л + в*

о

Согласно закону полного тока в предположении, что напря­ женность поля И во всех точках средней линии / сердечника одина­

— намагничивающий ток.

Отношение Ф// = L называется индуктивностью намагничива­ ния. Нетрудно заметить, что практически индуктивность намагни­ чивания равна индуктивности первичной обмотки Д :

(1.59)

Действительно, при разомкнутой вторичной обмотке (в режиме холостого хода) магнитный поток Ф согласно ур-нию (1.56) ос­ тается при том же «1 таким, как и при работе с нагрузкой; по­ этому и в режиме холостого хода магнитная индукция В и про­ порциональная ей напряженность поля Н = Bj\i в сердечнике

51