ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 09.04.2024
Просмотров: 181
Скачиваний: 1
так как в этом случае у металла увеличивается способность к обра зованию плоскостей скольжения при незначительных касатель
ных напряжениях. |
|
||
|
Помимо температуры, пластичность металлов и сплавов зави |
||
сит |
от |
характера напряженного состояния, как |
это показано |
на |
рис. |
4. Чем ближе оно к состоянию объемного |
(гидростати |
ческого) сжатия, тем больше при одинаковых температурных и ско ростных условиях пластичность металлов. С. И. Губкин объяс няет это явление тем, что объемное сжатие затрудняет межкристаллитную деформацию, значительное проявление которой спо собствует разрушению. Следовательно, пластичность металла воз растает с уменьшением роли растягивающих напряжений. При резании металлов в зоне пластической деформации элементарные объемы металла подвергаются гидростатическому сжатию с нало жением напряжений сдвига.
Рис. 4. Схема влияния главных напряжений на пластичность П и сопротивление деформации С
Легкость, с которой осуществляется деформация металла, сильно зависит от того, насколько направление действующих сил совпадает с направлением плоскости возможного сдвига. Дефор мация облегчается, когда срезающая сила параллельна плоскости сдвига. В гранецентрированной кубической решетке сдвиг про исходит в плоскости, перпендикулярной пространственной диаго нали куба. Плоскости подобного рода можно провести в четырех разных направлениях и, следовательно, деформация осуще ствляется сравнительно легко, так как всегда какая-либо из плоскостей кристалла окажется близко расположенной к направ лению действия сил. Труднее деформируются металлы с гекса гональной решеткой, тзк как здесь сдвиг может происходить в единственной плоскости основания призмы.
Пластичность металла зависит от степени равномерности его структуры. В нем могут быть концентраторы и антиконцентра торы напряжений как микроскопического, так и макроскопиче ского характера. Микроскопические включения, прочность кото рых меньше прочности окружающего фона, например графито вые включения в феррите, будут концентраторами напряжений и потому очагами первых линий сдвигов. Концентраторы напря жений ослабляют металл и, следовательно, графитовые или какие-либо неметаллические включения должны ослаблять фер рит. В случае резания последнее обстоятельство способствует дроблению стружки, как это, например, имеет место при обра-
9
ботке стали с повышенным содержанием серы, фосфора (авто матные стали) или чугуна; при этом трещины в стружке распро страняются от одного неметаллического включения к другому. На оборот, включения, которые более прочны по сравнению с матри цей, являются антиконцентраторами, так как увеличивают проч ность металла. К ним относятся, например, зерна цементита1 в фер рите, твердые межкристаллитные, интерметаллидные включения, прочность которых выше прочности окружающего фона.
4.ЯВЛЕНИЯ НАКЛЕПА
Как было указано, наблюдаются два вида пластической дефор мации; чаще имеет место деформация, обусловленная скольже нием. Она не является однородной; значительное смещение при сдвиге происходит вдоль нескольких далеко отстоящих одна от другой плоскостей скольжения, в то время как промежуточные объемы почти не подвергаются деформации. При этом скольжение начинается лишь тогда, когда напряжение сдвига в соответствую щем направлении достигнет определенной критической величины.
При двойниковании, наоборот, незначительные смещения (ме нее чем на постоянную решетки) испытывает каждая из многих соседних кристаллографических плоскостей. По завершении про цесса деформации деформированная часть кристалла оказывается зеркальным отражением недеформированной части, что и было причиной введения термина д в о й н и к о в а н и е [40]. Оба вида пластической деформации связаны с перемещением в кри сталлической решетке особого типа несовершенства структуры, известного под названием дислокации. Ими обусловлены низкие экспериментальные скалывающие напряжения сравнительно с рас считанными теоретически.
Дислокации
На рис. 5, а показана краевая дислокация. Схематически изображен простой кубический кристалл, в котором верхний атомный слой в левой части плоскости скольжения хдвинулся на одно межатомное расстояние; в правой части плоскости сколь жения этого не произошло. Граница между этими двумя частями
называется д и с л о к а ц и |
е й . |
На рис. 5, б, в наглядно |
показано различие между предпола |
гаемым сплошным сквозным и действительным сдвигами при наличии дислокаций.
Таким образом, дислокация представляет собой линейный дефект кристаллической структуры, положение которого отме чается «лишней» вертикальной атомной плоскостью в верхней половине кристалла (рис. 6). Вблизи дислокации искажение структуры наибольшее. Простая краевая дислокация неогра-
10
Рис. 5. Краевая дислокация в плоскости скольжения |
ABCD(a); |
||||||
предполагаемый сплошной сквозной сдвиг (б), действительный |
|||||||
пластический |
сдвиг при наличии дислокации (в). |
||||||
В о б л а с т и |
ABEF атомы |
с м е щ е н ы |
б о л е е чем на |
п о л о в и н у |
п о с т о я н н о й |
||
р е ш е т к и ; |
в о б л а с т и |
FECD атомы |
с м е щ е н ы м е н е е чем |
на п о л о в и н у п о |
|||
с т о я н н о й |
р е ш е т к и ; |
EF |
— л и н и я |
д и с л о к а ц и и ; |
A'F' |
— |
н а п р а в л е н и е |
|
|
|
с к о л ь ж е н и я |
|
|
|
|
|
• |
• |
1 • |
с |
|
|
е |
• |
• |
о |
Рис. 6. Структура краевой дислокации. |
|
|
|
||
Л и ш н я я а т о м н а я |
п л о с к о с т ь с о в п а д а е т с |
|
|
|
|
в е р х н е й п о л о в и н о й |
оси у. |
В в е р х н е й п о л о |
|
|
|
в и н е к р и с т а л л а Р |
и м е е т |
место с ж а т и е , в |
|
|
|
н и ж н е й п о л о в и н е Q — р а с т я ж е н и е
Рис. 7. Движение дислокации в процессе сдвига; верхняя поверхность образца смещается, вправо
11
ничейно простирается в плоскости скольжения в направлении, нормальном траектории скольжения.
Механизм перемещения дислокации и сопутствующее скольже ние схематически иллюстрируются на рис. 7. Когда атомы, расположенные по одну сторону от плоскости скольжения, пере мещаются относительно атомов на другой стороне, то часть ато мов в плоскости скольжения будет отталкиваться своими соседями
по ту сторону плоскости скольжения, |
а часть притягиваться. |
В первом приближении эти силы взаимно |
компенсируются и по |
этому внешняя сила, необходимая для перемещения дислокации, будет очень малой. Таким образом, наличие дислокаций делает кристалл очень пластичным. Перемещение через кристаллы крае вой дислокации можно уподобить перемещению складки по ковру;
|
|
|
складка перемещается легче, чем весь |
|||||||||
|
|
|
ковер |
одновременно. |
Но |
при |
переме |
|||||
|
|
|
щении |
складки |
имеет |
место |
и |
некото |
||||
|
|
|
рый сдвиг ковра в целом [40]. |
|
|
|||||||
|
|
|
Другой простой тип |
дислокации — |
||||||||
|
|
|
в и н т о в а я д и с л о к а ц и я ; |
она |
||||||||
|
|
|
схематически |
изображена |
на |
рис. 8. |
||||||
|
|
|
Граница |
между |
смещенной |
и |
|
несме |
||||
|
|
|
щенной |
частями |
кристалла |
|
распола- |
|||||
Рис. 8. |
Схематическое изоб- |
г а е т с я |
параллельно направлению сколь- |
|||||||||
ражение |
винтовой |
дислока- |
жения, |
а |
не перпендикулярно |
к |
нему, |
|||||
|
ции |
|
как при краевой дислокации. |
Винто |
||||||||
|
|
|
вую дислокацию можно представить как |
|||||||||
сдвиги |
частей |
кристалла |
по обе стороны |
разреза навстречу |
друг |
|||||||
другу |
на одно межатомное расстояние параллельно краю разреза. |
Произвольную дислокацию можно считать состоящей из отрез ков, имеющих краевую и винтовую компоненты. Следовательно, скольжение тончайших слоев металла при пластической дефор мации происходит не вдоль всей кристаллической плоскости, а заключается в ряде последовательных смещений отдельных участков решетки, облегчаемых наличием изъянов в строении, т. е. смещением атомов и свободными местами (дислокационная теория деформации).
При каждом смещении (сдвиге) искажаются кристаллогра фические плоскости решетки и образуется большое количество обломков, способствующих восстановлению сцепления и тем самым прекращению сдвига на соответствующем участке. Даль нейшее повышение нагрузки вызывает скольжение в следующей плоскости и как следствие — такое же упрочнение и т. д. В ре зультате возрастает сопротивление деформации со стороны ме талла, т. е. уменьшается способность его к дальнейшей пласти ческой деформации. Это явление называется упрочнением или наклепом. Подобный наклеп вызывается лишь холодной дефор мацией; при высокой температуре (выше температуры рекристал лизации) он невозможен.
12