Файл: Чайлдс Э. Физические основы гидрологии почв.pdf

ВУЗ: Не указан

Категория: Не указан

Дисциплина: Не указана

Добавлен: 10.04.2024

Просмотров: 188

Скачиваний: 5

ВНИМАНИЕ! Если данный файл нарушает Ваши авторские права, то обязательно сообщите нам.

В типичных случаях Y составляет примерно 0,1; В, как пока­ зано в параграфе 18.3, приблизительно равно 5,0; К для примера можно принять равным 1,0 м/сутки. Подставляя эти значения, получим

2L 2 — 2,

или

Т = Ѵ 2 я L.

(18.22)

В качестве иллюстрации применения теории можно рассмотреть дренажно-поливную систему со средним превышением поливной нормы над продуктивным влагопотреблением, равным 0,1 мм/сутки, что необходимо для борьбы с засолением. При коэффициенте филь­ трации 1,0 м/сутки такое условие соответствует qJK около 0,001. Если водоупор залегает не ближе 50 м к поверхности, можно приме­ нить уравнение (16.53):

4q/K = 0,004 = Z/L.

. (18.23)

Если водоупор находится на уровне дрен, то из уравнения (15.16) теории Дюпюи — Форхаймера получаем

q/K = 0,001 = Z2jL 2.

(18.24)

При глубине заложения дрен 1 м и больше уровень грунтовых вод не должен подниматься над дренами более чем на 0,5 м. С учетом этого для глубоко залегающего водоупора из уравнения (18.23) имеем:

L = Z J 0,004 = 0,5/0,004,

или

L = 125 м.

Для водоупора, совпадающего с уровнем дрен, из уравнения (18.24) получаем:

I * £/(0,001)^ = 0,5/0,032,

или

L « 1 6 M.

Подставляя эти величины в уравнение (18.22), находим, что для глубоких водоупоров критическое значение Т близко к 560 суткам, т. е. к 1,5 года, а для водоупоров, близких к поверхности, оно соста­ вляет примерно 70 суток, или больше 2 месяцев. Таким образом, в первом случае годичный цикл поливов или ход осадков обладает частотой большей, чем критическая, поэтому соответствующие колебания уровня будут сильно демпфированы. Еще сильней будут демпфированы колебания месячного или двухнедельного цикла. Во втором случае частота годового цикла меньше критической, и со­ ответствующие колебания будут почти не демпфированы, тогда как поливы с месячным или двухнедельным периодом будут заметно демпфированы.

2 5 Заказ 155 ЗМ


18.6. Характеристика дренажного потока; контроль над затоплением

На каждой переходной стадии уровня грунтовых вод гидродина­ мическая сетка находится в мгновенном стационарном состоянии, причем поток в дренах равен потоку, вытекающему из дрен, а также потоку, пересекающему уровень грунтовых вод, существующий в этот момент. Таким образом, поток в дренах определяется высотой уровня грунтовых вод точно так же, как определяется этим фактором поток через уровень грунтовых вод. Следовательно, режим уровня грунтовых вод, о котором шла речь в предыдущих разделах, можно рассматривать и как режим сброса дренажной воды.

Мгновенное увеличение интенсивности осадков проявляется в уве­ личившемся дренажном потоке не сразу в полном объеме, поскольку уровень грунтовых вод не сразу принимает новое стационарное состояние, а приближается к нему по экспоненте. Поэтому и поток сбрасываемой дренами воды приближается к своему новому уровню по экспоненте, причем первые порции усилившегося дождя запаса­ ются в виде грунтовых вод под возрастающим уровнем их. Когда же

дождь ослабевает, поток воды в дренах

не сразу спадает до нуля,

а поддерживается за счет срабатывания

уровня грунтовых вод.

Поток воды в дренах и понижение уровня совместно следуют экспо­ ненциальному закону. Таким образом, грунтовые воды действуют как резервуар, который при быстрых флуктуациях интенсивности осадков оказывает на скорость дренирования буферное действие.

Здесь достаточно исследовать количественно гипотетический слу­ чай простых гармонических колебаний. В параграфе 18.5 было пока­ зано, что когда дренажная система является интенсивной, расстоя­ ния между дренами очень малы, а частота колебаний не слишком велика, член Y 2(Ù2B 2L 2/K становится пренебрежимо малым и дина­ мика уровня грунтовых вод непосредственно следует за ходом интен­ сивности осадков. Следовательно, сброс воды с дренируемого водо­ сбора подвержен столь же интенсивным флуктуациям, как и сами осадки, и потому затопление трудно регулировать. Если же дренаж не более интенсивен, чем это необходимо, т. е. L велико настолько, насколько это совместимо с требуемой степенью регулирования уровня грунтовых вод, член Y 2(ù2B 2L 2j K 2 может быть достаточно велик, чтобы демпфировать колебания уровня грунтовых вод, стабилизи­ ровать скорость сброса дренажных вод и оказывать буферное дей­ ствие против влияния флуктуаций интенсивности осадков на сброс воды с дренируемого водосбора.

Если дренажная сеть недостаточно часта, чтобы предотвратить появление уровня грунтовых вод на поверхности, рассматривать емкостные свойства водосбора не имеет смысла, поскольку избыток воды удаляется поверхностным стоком, которому противодействуют только неровности поверхности. Таким образом, можно ожидать, что как избыточные, так и недостаточные дренажные системы обладают меньшей степенью воздействия на затопление поверхности, чем опти­ мальная. Поэтому дренаж, который только предотвращает затопле­


ние поверхности и не более, может оказаться хорошим средством против этого явления как такового, тогда как дренаж, предназна­ ченный для понижения уровня грунтовых вод до агрономически необходимой отметки в условиях, при которых уровень никогда не достигает поверхности, может оказаться весьма неэффективным про­ тив затопления.

Экспериментальных данных на этот счет мало. Конвэй и Мил­ лер [47] представили кривые экстремальных расходов на торфяных водосборах различной степени дренированности. Хотя эти авторы считают дренированные водосборы гораздо более подверженными временным затоплениям, чем недренированные, фактически все они характеризовались очень резкой дренированностью, и разница была невелика. По приведенным данным трудно судить, происходило ли это потому, что дренаж дренированных участков был избыточен, или потому, что он был недостаточен. В своем обзоре Хейкурайнен [82] подчеркивает разноречивость данных и мнений о влиянии дренирования торфов на подверженность водосборов затоплению.

» Д О П О Л Н Е Н И Я

Дополнение 42. Апериодические движения уровня грунтовых вод.

Уравнение движения уровня грунтовых вод (18.12) имеет вид

Введем вспомогательную переменную

У]Ь = Z / L ~ A quB / К ,

такую, что

dZjdt — d%Jdt.

Подставив эти величины в уравнение (Д42.1), получим

Ydxldt+KxlBL = 0.

Решение данного уравнения имеет вид

X= aeßii

где предстоит определить постоянные а и ß.

Из уравнения (Д42.4) находим

dx/dt = a.$eßt.

42.1)

(Д42.2>

(Д42.3)

(Д42.4)

Подставив эти значения х и d y j d t в дифференциальное уравнение (Д42.3),

получим

Yaßeß‘ + - ^ - e ß ' = 0,

откуда

$= — К /YBL.

(Д42.5>

Подставив это значение ß в уравнение (Д42.4) и возвращаясь к первоначаль­ ной переменной Zu по уравнению (Д42.2), получим

~ A - q u .

(Д42.6)



Через бесконечно большое время экспоненциальный сомножитель стано­ вится равным нулю, так что Z сводится к постоянному Z u , определяемому фор­

мулой

Zu / L = A + quB J K . {

Тем самым подтверждается уже известный факт, что Z u есть окончательная

стационарная высота уровня грунтовых вод при стационарной интенсивности осадков qu и, следовательно, определяется уравнением (18.7).

Поэтому из уравнения (Д42.6)

Z

Z U

 

- К t ! Y BL

(Д42.8)

L

L ~

L

 

 

 

Высота уровня грунтовых вод Z в начальный момент, когда величине t

произвольно приписывается нулевое значение, равна Z0, так что приведенное

выше уравнение принимает вид

 

 

 

 

 

 

 

Z Q — Z u = ос,

 

 

 

(Д42.9)

Подставив в уравнение (Д42.8) значение а из уравнения (Д42.9), получим

окончательную форму решения:

 

 

 

 

 

Z - Z . - f t - Z . ) . - * " ' ™ .

 

{

M g .io)

Дополнение 43. Колеблющийся уровень грунтовых вод.

 

 

 

Дифференциальное уравнение движения уровня (18.16) имеет вид

 

„ d Z , К

f Z

. \ —

. .

п

/

(Д43.1)

у_йГ+ _ж

( т _ Л ) _ 9 “ 9о8ш(юг)_0-

I

(18.16)

Интуитивно мы чувствуем, что уровень грунтовых вод должен колебаться в соответствии с гармоническим ходом полива, совпадая с ним по частоте, хотя может быть и не по фазе. Требуется найти разность фаз Ѳ, среднюю высоту уровня

грунтовых вод Z и амплитуду колебаний Z 0.

Такое движение описывается сле­

дующим уравнением:

 

 

Z = Z-\-ZQ sin (coi +Ѳ).

{

В соответствии с ним

 

 

d Z / d t =(oZ0 cos (ші + Ѳ).

(Д43.3)

Подставив эти значения Z и d Z / d t в уравнение (Д43.1), получим

 

ycüZ0 (cos соt cos Ѳ— sin шг sin Ѳ) +

 

(sin coi cos Ѳ+ cos a t sin

— g—g0 sin cqf = 0.

(Д43.4)

Уравнение это должно оставаться справедливым для всех моментов времени, поэтому постоянные члены и коэффициенты при sin coi и cos ші должны быть по отдельности равны нулю. Благодаря этому условию получаем три уравнения:

 

К 7

(Д43.5)

Y(ÙZ Q C O S Ѳ+ -р2Д sin Ѳ= 0»

—YCOZQsin Ѳ

K Z 0

(Д43.6)

cos Ѳ— g0= 0,

B L

K_

(Д43.7)

В