Файл: Папиров И.И. Пластическая деформация бериллия.pdf

На основании анализа этих результатов Пуанту заключает, что при температурах выше 673° К возможно несколько видов пирамидального и призматического скольжений:

(1){1 ОТ 1} < 1 1 2 0 > :

(2) { Ю Н } < 1 1 2 0 > пли {1015} < 1 1 2 0 > ;

(3){ 1 0 П } < 1 1 0 1 > ;

(4){1010} < 1 1 2 3 > .

Наиболее легко осуществляется скольжение типа {101 JC} < 1120>, действующее на третьей стадии. Скольжение в системах (3) и (4), имеющих компоненту сдвига вдоль оси с, становится актив­ ным лишь в случае, когда касательные напряжения в систе­ мах (1) и (2) малы, т. е. когда плоскость базиса параллельна плоскости прокатки. Эти результаты нельзя считать окончатель­ ными, поскольку наличие (2), (3) и (4) систем скольжения в

сжатием вдоль оси с противоречивы. Ле Азиф, Дюпуп и Пуарье с сотр. [63, 65, 66] не обнаружили дислокаций с + а вплоть до температур испытаний 873° К, а Спенглер, Дамиано, Герман и др. [46, 68] при исследовании фольг кристаллов сплавов и сверх­ чистого бериллия, испытанных при температурах 293—637°К, идентифицировали дислокации с и с + а. Возможно, такое раз­ личие является результатом влияния примесей на характеристи­ ки пирамидального скольжения. В кристаллах технической чи­ стоты пирамидальное скольжение либо отсутствует, либо лока­ лизовано в непосредственной близости от поверхности разру­ шения. Поэтому Дамиано и др. [68] также не смогли обнару­

увеличивается с ростом температуры деформации. В монокри­ сталлах сплавов Be—Си и Be — Ni количество дислокаций при

4-<112з>^4-<1 1 2°>-ы0 0 0 1 ь О-5)

оd

Пластичность кристаллов во всех случаях низкая ( в р < 1 % ) . Разрушение большей части образцов происходит вдоль плоско­ сти, наклоненной на угол 4 0 ± 2 к плоскости (0001) [она может быть идентифицирована как (1124)]. Дамиано и др. [39] пола­ гают, чторазрушение вдоль плоскости (1124) на самом деле является результатом кооперативного растрескивания вдоль пло­ скостей (0001) и {1120}, вызванного локализованным скольже­

и в условиях отсутствия пирамидального скольжения. Посколь­ ку в обычных условиях этого не происходит, можно заключить, что гидростатическое давление действительно задерживает раз­ рушение.

Электронномикроскопическое исследование деформирован­ ных кристаллов выявляет сетки, образованные дислокациями с. с + а и а, а также призматические дислокационные петли не­ базисных дислокаций вокруг включений вторичных фаз, обра­ зующиеся, по-видимому, из-за различия сжимаемостей частиц и матрицы.

Дислокации с + а, по мнению Дамиано и др. [39], способны диссоциировать в плоскостях (10І0) по реакции (1.5). Поэтому предварительная деформация бериллия в условиях гидростати­

оси с пирамидальное скольжение при давлении 14 кб развито

у краев образца несколько возрастает. Деформация в момент разрушения и разрушающее напряжение равны соответственно

ние бериллия медью и никелем, способствует появлению пира­ мидального скольжения не столько за счет изменения напряже­ ний активирования источников или движения с + а-дислокаций, сколько вследствие повышения разрушающих напряжений. Исключением, возможно, является бериллий высокой чистоты,

1.4.10. Роль пирамидального скольжения при пластической деформации поликристаллического бериллия. Пластичность по­ ликристаллического бериллия заметно возрастает при темпера­ турах около 470° К. Пирамидальное скольжение в монокристал­ лах высокой чистоты (и изменение характера разрушения моно­ кристаллов технической чистоты) наблюдается также в этой области температур. Поэтому эти два явления чэ.сто считают взаимосвязанными. Действительно, благодаря высокому модулю упругости бериллия даже небольшое увеличение вклада пира­ мидального скольжения может способствовать релаксации на­ пряжений и затруднит распространение трещин по плоскостям (0001) и {1120}.

Вместе с тем имеется два факта, которые в настоящее время трудно согласовать с этими представлениями: 1) у кристаллов технической чистоты при сжатии вдоль оси с при 678° К пла­

Be —Ni наблюдается при. комнатной температуре, пластичность

1.5.Двойникование

1.5.1.Кристаллография двойникования. Кристаллографиче­

рые вопросы, связанные с двойникованием бериллия. Впервые этот вид деформации бериллия обнаружен в 1928 г. [1] и в дальнейшем исследован в работах [5, 6, 8, 59, 77, 87—89].

Двойникование бериллия происходит в основном по шести независимым плоскостям системы {1012} < 1011 > . Кроме пло­ скости и направления двойникование характеризуется величиной удельного кристаллографического сдвига s, соответствующего удельному смещению атомных плоскостей в направлении двой­ никования. Величина сдвига при двойниковании бериллия в си­ стеме { 1 0 i 2 } < 1 0 T l >

происходит при растяжении вдоль оси с, а у цинка и кадмия — при сжатии вдоль этой оси,

(при резке и шлифовке). Возможно, при сжатии рост этих заро­ дышей связан с появлением растягивающих напряжений в ре­

но у торцов, прилежащих к губкам захватов.

В случае произвольной ориентации образца характер его деформации можно определить с помощью стереографической проекции (рис, 1.19). Полюса шести возможных плоскостей