Файл: Новая геодезическая техника и ее применение в строительстве учеб. пособие.pdf
ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 10.04.2024
Просмотров: 111
Скачиваний: 0
диод, p-n-переход которого образует потенциальный барьер, пре пятствующий проникновению электронов в р-область, а дырок в п-область полупроводника (рис. П. 7, а). Если подать смещение в прямом направлении, то потенциальный барьер исчезает, элек троны инжектируются в р-область, где они рекомбинируют (за полняют) дырки. В результате рекомбинации из узкой области активной зоны вблизи р-/г-перехода (ширина зоны около 2 им) происходит излучение фотонов, т "е. происходит преобразование энергии электрического тока в световую. Излучение узкополосно и невидимо. Интенсивность его почти линейно зависит от прохо дящего через диод тока (рис. I I . 7, б). Это дает возможность про изводить амплитудную модуляцию излучения в ПИРИ путем из менения питающего диод тока. Время рекомбинации носителей тока меньше 1 • Ю - 1 0 с, в связи с чем частота модуляции света мо жет достигать сотен мегагерц. Величина питающего ПИРИ тока находится в пределах 1А при напряжении 1—2 В. Таким образом,, потребляемаямощность очень мала (1—3 Вт), что позволяет осуществить миниатюрный светодальномер, питаемый от сухих элементов. Мощность излучения в непрерывном режиме работы находится в пределах 0,0002—0,0005" Вт; излучение спонтанное, частично направленное. При работе в импульсном режиме со значительной скважностью удается снять мощность в несколько
раз большую. Геометрические размеры ПИРИ |
примерно |
1X 1X1 мм. |
|
Недостаток ПИРИ — низкий к. п. д. при комнатной |
темпера |
туре. Для повышения к. п. д. на один порядок диод нужно охлаж дать до температуры жидкого азота (77 К°).
ПИРИ является весьма перспективным излучателем для светодальномеров малой дальности действия. Он применен в свето дальномерах МСД-1 и КДГ-3.
В табл. I I . 1 приведены сравнительные энергетические харак теристики источников света. При составлении таблицы для пере хода от световых единиц к энергетическим принято, что люмен—
единица светового потока при длине волны А, = 555 нм (максимум |
||
спектральной чувствительности глаза) |
эквивалентен 0,015 Вт; ин |
|
тенсивность излучения |
пересчитана |
для телесного угла в один |
стерадиан. |
|
|
Как следует из табл. П. 1 интенсивность излучения лазеров |
||
на несколько порядков |
больше, чем других источников света. |
Это дает основание к их применению в светодальномерах с боль шой дальностью действия и для работ в дневных условиях.
Очевидно по случайному обстоятельству земная атмосфера имеет «окно прозрачности» в области длины волны света 633 нм,
поэтому излучение |
гелий-неоновых лазеров на длине волны |
|
632,8 нм испытывает |
меньшее молекулярное затухание, что дает |
|
светодальномерам на лазере дополнительное преимущество. |
||
Модуляция света. Под модуляцией света понимают |
изменение |
|
излучения по амплитуде, фазе, частоте или плоскости |
поляриза- |
59
Источник света
Сравнительные энергетические характеристики источников света
|
1М01ЦНОСТЬ |
Угол |
излучения |
k |
|
|
излучения |
|
|||
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Интенсивность Вт/срчення, |
Спектр излучения, нм |
|
|
|
|
|
|
лм |
Вт |
плоский |
телесный, |
|
|
град. |
с р . |
|
|
||
|
|
|
|
Т а б л и ц а . I l l
В каком светодальномере] применяется
Лампа |
накаливания |
88. |
|
360 |
12,6 |
0,1 |
Непрерывный |
в |
опти |
СТ [ I I . 2,3] |
||
СГ-2 |
|
|
|
|
|
|
|
ческом диапазоне |
|
|
|
|
Газоразрядная |
аргоно- |
|
1,4 |
45 |
0,6 |
2,3 |
Непрерывный |
в оптиче |
СВВ-1 [ I I . 1 , 7 , 9 ] |
|||
циркоииевая лампа |
|
|
|
|
|
ском диапазоне |
|
|
|
|
||
ДАЦ-50 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Газоразрядная |
ртутная |
1200 |
|
180 |
6,3 |
3,0 |
Линейчатый |
548; |
580 |
ЭОД-1 |
||
лампа высокого давления |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
СВДШ-100 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Лазер |
малогабаритный |
|
5-10-" |
0,2 |
12-Ю-о |
42 |
632,8 |
|
Экспериментальный |
|||
гелий-неоновый ОКГ-16 |
|
|
|
|
|
|
|
|
образец |
СВВ-1М |
||
Лазер |
гелий-неоновый |
|
25-10"3 |
0,2 |
12-Ю-" |
2000 |
632,8 |
|
Кварц |
[11.13] |
||
ЛГ-75 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Полупроводниковый |
|
3-10-" |
4 |
48-10-1 |
0,06 |
910 |
|
|
МСД-1 |
[11.25] |
||
диод на |
арсениде |
галлия |
|
|
|
|
|
|
|
|
КДГ-3 [11.17] |
|
ПИРИ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ДНК-02 |
[11.11] |
ции. Различают внешнюю и внутреннюю модуляцию. При внеш ней модуляции изменение характера излучения производится устройством, носящим общее название модулятора, отделенного от источника света и работающего независимо. При внутренней модуляции излучение и его модуляция являются функциями од-
Способы
модуляции
света
Внутренняя
Двойное
лучепреломление
М о д у л я |
т о р ы |
1 ^ |
Л |
|
В каких светодальномерах |
серийного выпуска |
||
\СТ;ТП;С8В-1; |
Ь |
|
||
\NASM-8 |
EOS |
|||
] |
Кристалл |
(U18.) . |
СДР) |
|
| |
кварц |
Геодолит \ |
||
|
||||
\30M-l'(Все СССР) (США) |
|
|||
\ NASM-2;U-;B |
|
|||
I |
(Швец.) |
|
|
Излучение |
Биения |
тотаноВ |
аксиаль |
'при рекрм- |
ных мод |
Оинации |
газовых |
носителей |
лазеров |
тона |
|
применяются
МСД-11 (СССР)
кдг-з)
ЙедЕШ-1Ч-(ФРГ)
Рис. 11.8. Классификация модуляторов света
ной и той же переменной; источник излучения и модулятор пред ставляют собой чаще всего единое целое.
При оценке способов модуляции и их применимости для светодальномерной техники исходят из следующего:
1)должна представляться возможность модуляции на высо ких (до 100—150 МГц) частотах в непрерывном режиме работы;
2)желательно применение широкополосных модуляторов,
61
т. е. устройств, допускающих модуляцию в плавном диапазоне или на нескольких фиксированных частотах;
3)потерн света при модуляции должны быть малыми;
4)способ модуляции должен быть экономичным по затрате электроэнергии;
5)модулятор должен быть несложен в обращении и легко воспроизводим при серийном изготовлении.
Классификация способов модуляции и модуляторов, исполь зуемых в серийных и опытных приборах, приведена на рис. II.8. Наибольшее применение в данное время получили модуляторы,.
9=0° |
4=45° |
У =90° |
4=135° |
4=1дО° |
|||
Рис. Н.Э. Ячейка Керра:- |
|
|
|
|
|||
а — схематическое изображение ячейки |
Керра |
и характера |
поляризации |
света; |
б — кон |
||
денсатор Керра и размеры его электродов в миллиметрах; |
в — положение плоскостей |
||||||
поляризации н силовых линий поля в конденсаторе Керра; |
г — распространение |
обыкно |
|||||
венного и необыкновенного лучей в конденсаторе Керра: |
д — характер |
поляризации в |
|||||
зависимости от |
сдвига |
фаз ij> |
|
|
|
|
основанные на двойном лучепреломлении и среди них — жидкост ная ячейка Керра. Основное достоинство ячейки Керра — широкополосность, возможностьмодуляциисходящегося светового по тока, малые геометрические размеры, простота в изготовлении и эксплуатации; недостатки — сравнительно большая потребляемая
мощность |
(5—20 Вт) |
и небольшое ( ~ 25%) |
светопропускание. |
|||||
Одиночная |
ячейка |
Керра |
(рис. П. 9, а) состоит из двух поля |
|||||
ризующих |
устройств Я и Л и конденсатора |
Керра КК. |
Первое |
|||||
по ходу луча света поляризующее устройство называется |
поляри |
|||||||
затором Я, второе— анализатором Л. В |
качестве |
поляризатора |
||||||
и анализатора |
применяются поляроиды, |
призмы |
Риттер—Фран |
|||||
ка и Николя. |
При дальнейшем изложении |
будем называть ось |
||||||
поляризации |
поляризатора |
или анализатора — осью, без слова |
||||||
поляризации. |
Конденсатор |
Керра представляет |
собою |
стеклян- |
62