Файл: Новая геодезическая техника и ее применение в строительстве учеб. пособие.pdf
ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 10.04.2024
Просмотров: 94
Скачиваний: 0
Глаз можно рассматривать как оптическую систему, принци пиальное отличие которой от обычной оптической системы со стоит в том, что расстояние от хрусталика до сетчатки постоянно. В обычной системе резкое изображение на экране имеет место при определенном положении предмета относительно этой систе мы, и при изменении расстояния от предмета до оптической систе мы необходимо изменять расстояние до экрана. Глазом же мы видим предметы резко при различном удалении за счет измене ния кривизны поверхности и соответственно фокусного расстоя ния хрусталика.
Способность глаза резко видеть предметы, различно удален ные от него, называется аккомодацией. Аккомодационная мышца глаза, к которой прикреплен хрусталик, способна увеличить или уменьшить его кривизну. При спокойном состоянии мышцы нор мальный глаз аккомодируется на бесконечность. Чем ближе предмет к глазу, тем сильнее напряжение мышцы. Наименьшее расстояние, при котором нормальный глаз привык к аккомодации в течение длительного времени, называется расстоянием наилуч шего зрения. Для нормального глаза оно составляет около 25 см.
Способность глаза раздельно видеть изображение двух точек называется разрешающей способностью. Разрешающая способ ность глаза близка к одной угловой минуте. Пределы разрешаю щей способности обусловлены структурой сетчатки. Если изобра жение предмета умещается в пределах одного элемента сетчатки (например колбочки), то глаз, не различая формы, воспринимает
этот предмет в виде точки. Две точки глаз различает |
отдельно, |
если изображения их на сетчатке будут находиться |
на разных |
элементах, разделенных по крайней мере одним нераздражен ным элементом. Высокая разрешающая способность глаза при оценке смещения линий имеет большое значение при измерении дальности оптическими дальномерами и при отсчетах по шкалам измерительных приборов.
Сетчатка воспринимает лучистую энергию в пределах от К = = 0,380 мкм до Х=0,780 мкм как световое раздражение. Энер гия более коротких и длинных волн поглощается стекловидным телом глаза. Максимальная спектральная чувствительность днев ного (колбочкового) зрения находится в области 0,556 мкм (жел то-зеленый свет), максимальная спектральная чувствительность палочкового зрения приходится на длину волны 0,507 мкм (ноч ное зрение).
При работе с оптическими приборами в условиях дневного освещения действует дневное зрение. При работе ночью — в зави симости от освещенности предмета — смешанное или ночное. Признаком ночного зрения является неразличимость цветов, все предметы кажутся голубовато-серыми, как при лунном освеще нии. Дисперсионная поправка при визуальных светодальномерных измерениях вводится для длины волны преобладающего зрения.
21
§I. 7. Лазерные источники оптического излучения
Название «лазер» составлено нз первых букв английского вы
ражения, означающего в переводе «усиление |
света за |
счет вы |
нужденного излучения». В основу действия' |
лазеров |
положено |
явление усиления электромагнитных колебаний при помощи вы нужденного излучения атомов п молекул.
Электромагнитное излучение представляет собою энергию, передаваемую в пространстве в форме электромагнитных волн. Если электрический заряд находится в состоянии колебания или ускорения, то от него распространяется возмущение в виде электрических и магнитного полей. Это возмущение называется электромагнитной волной. Частотный спектр таких волн очень велик: от радиоволн до гамма-излучения.
Электромагнитная энергия излучается и поглощается порция
ми (квантами), называемыми |
фотонами, которые ведут себя по |
|
добно частицам. Вследствие |
этого изменение энергии |
всегда |
происходит скачком, т. е. дискретно. Энергия Е фотона |
пропор |
|
циональна частоте |
|
|
Е — /iv, |
|
где h — постоянная Планка; v — частота.
Таким образом, электромагнитное излучение обладает свойст вами как частиц, так и волн. В области гамма-излучения прояв ляются только свойства частиц, так как длина волны исчезающе мала. В области оптического диапазона проявляются свойства частиц и волн; в области радиодиапазона излучение характери зуется лишь волновыми свойствами. Рассматривая взаимодей ствие электромагнитной энергии с материей, необходимо исполь зовать как квантовую, так и волновую теории.
В соответствии с представлениями современной физики, атом вещества состоит из ядра и вращающихся вокруг него электро нов. Вследствие волновых свойств электронов их движение происходит не по орбите, а в некоторой области, в которой наибо лее вероятным местом является орбита. Движение электрона вокруг ядра характеризует его энергетическое состояние. Вели чина энергии электрона может принимать лишь определенные дискретные значения, характеризуемые так называемыми кванто выми числами.
Каждое энергетическое состояние электрона, по аналогии с потенциальной энергией тела, поднятого на некоторую высоту, принято изображать графически в виде горизонтальной черты на определенном уровне, соответствующем потенциальной энергии электрона (рис. 1.11). Чем дальше электронная орбита от ядра, тем большей энергией Е обладают «населяющие» ее электроны. В основном, или нормальном состоянии (состоянии термодинами-
22
ческого равновесия), электроны распределяются по орбитам так, чтобы атом обладал энергией Е\, наименьшей из всех возможных значений. Ближайшие к ядру орбиты при этом заполняются электронами до предела. Не заполненными могут быть только более далекие (внешние) орбиты. Такой атом может только по глощать энергию. В нормальном состоянии атом может сущест вовать неограниченное время.
При воздействии на атом внешней электромагнитной энергии, нагревании, облучении светом, бомбардировке потоком элемен
тарных частиц или |
при столкновении атомов ме |
|
|
|
||||||
жду собою, энергия одного может перейти к дру |
|
|
|
|||||||
гому и атом возбуждается: |
его |
электроны пере |
|
|
|
|||||
ходят на более высокие орбиты и энергетическое |
|
|
|
|||||||
состояние атома |
может |
быть |
записано |
в виде |
|
|
|
|||
Ei>Eu |
причем, как уже |
указывалось, |
возможны |
|
|
|
||||
только |
определенные |
(дискретные) |
|
значения |
|
|
|
|||
уровней энергии. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Возбужденных |
состояний |
атома может быть |
|
|
Е, |
|||||
несколько. Время |
пребывания атома |
в |
возбуж |
Рис. |
1.11. |
Гра |
||||
денном |
состоянии |
ограничено. Например, время |
фическое |
изо |
||||||
жизни |
возбужденных атомов водорода |
|
составля |
бражение |
уров |
|||||
ет около 10~8с. Существуют некоторые возбужден |
нен |
энергии |
||||||||
|
|
|
||||||||
ные состояния, так называемые |
метастабильные |
|
|
|
уровни (метастабильные атомы), которые характеризуются боль шим временем жизни. В некоторых средах (например газах) ме тастабильные атомы играют значительную роль. При столкнове ниях они отдают свою энергию, способствуя этим возбуждению атомов рабочей среды. При переходах атома из состояния с энер гией Ei в состояние с энергией Ей при £,•>£& атом отдает, а при Ei<.Eh — поглощает энергию на частоте перехода
•Ek)lh. |
(1.9) |
Для атомов различных веществ и для разных энергетических уровней характерно собственное значение частоты перехода v. Совокупность переходов между энергетическими уровнями обра зует энергетический спектр поглощения или излучения атома. Каждому переходу с излучением соответствует определенная спектральная линия со значением частоты v или длины волны %
X = c/v, \
где с — скорость света.
В малоискаженном виде свойства отдельных атомов проявля ются в газах, где взаимодействие между атомами ничто'жно. В твердом теле соседние атомы находятся настолько близко друг к Другу, что внешние оболочки соприкасаются и "Даже перекры ваются. В этом случае на электроны действует не только ядро собственного атома, но и ядра соседних атомов, что приводит к
23
смещению и образованию широких энергетических уровней и со ответственно широкополосное™ энергетического спектра.
Для атома, находящегося в верхнем энергетическом состоя нии, существует определенная вероятность перехода через неко торое время на более низкий энергетический уровень. При пере ходе атом излучает квант энергии. Процесс излучения при само произвольном (спонтанном) переходе электрона хаотичен. Атомы излучают свет независимо друг от. друга и не согласованно по времени, поэтому спонтанное излучение некогерентно и широко полосно. Примером спонтанного излучения является свет от обычной электрической лампы накаливания.
Наряду со спонтанным возможно вынужденное (индуцирован ное) излучение возбужденного атома под воздействием внешней электромагнитной волны. При этом атомы переходят с верхних энергетических уровней на нижние согласованно и излучают вто ричную волну, у которой частота, фаза, поляризация и направле ние распространения полностью совпадают с характеристиками волны, вызвавшей индуцированное излучение. Существует также вынужденное поглощение. Это явление имеет место при переходе атома с уровнем энергии Е\ на более высокий Ei за счет погло щения электромагнитной энергии. Если количество атомов, пере
ходящих |
на |
нижние уровни, равно количеству, |
переходящих на |
||
верхние, |
то |
возникает так называемое резонансное |
поглощение, |
||
и индуцированное излучение не имеет места. Таким |
образом для |
||||
получения индуцированного излучения полезны |
лишь |
переходы |
|||
сверху вниз, усиливающие первоначальную волну. |
|
|
|||
Явление |
вынужденного излучения дает возможность |
управ |
лять излучением атомов и получать когерентное излучение. Для того, чтобы осуществить индуцированное излучение необходимо выполнение следующих условий: резонанса, инверсии населен ности уровней и положительной обратной связи.
Под резонансом подразумевают совпадение частоты волны, вызвавшей индуцированное излучение, с одной из частот энерге тического спектра атома. Резонанс связан с выбором рабочего вещества и его агрегатным состоянием.
Инверсия (обращение) населенностей связана с переводом электронов с нижних на более высокие «разрешенные» энергети ческие уровни. Для осуществления генерации нужно, чтобы из двух выбранных рабочих уровней верхний был заселен больше, чем нижний. Инверсия населенностей достигается за счет так на зываемой накачки — подведения световой или электромагнитной энергии возбуждения извне.
Для управления индуцированным излучением необходимо, чтобы часть излучаемой световой энергии все время оставалась внутри рабочего вещества, вынуждая к индуцированному излу чению все больше и больше новых атомов. Эта задача решается с помощью зеркал. Рабочее вещество помещается между двумя плоскими параллельными друг другу, зеркалами (рис. \Л2,а),
24
одно из которых полупрозрачно. Эти зеркала образуют «откры тый» оптический резонатор (резонатор Фабри — Перо), осущест вляющий положительную обратную связь: часть стимулирован
ного излучения |
все время возвращается внутрь |
резонатора за |
счет отражения |
полупрозрачным зеркалом. Если |
угол падения |
фотонов на зеркала близок к прямому, то поток фотонов будет
многократно |
|
проходить |
|
|
|
|
||||
через |
активную |
среду, не |
а) |
|
|
|
||||
выходя |
за |
|
пределы |
зер |
|
|
|
|
||
кал, |
увеличивая |
при |
|
|
|
|
||||
этом |
интенсивность |
излу |
|
|
|
|
||||
чения. В этом-случае име |
|
|
|
|
||||||
ет место |
резонансное |
уси |
|
|
|
|
||||
ление. Для |
возникновения |
|
|
|
|
|||||
генерации |
света |
усиление |
|
|
|
|
||||
должно |
быть таким, что |
|
|
|
|
|||||
бы компенсировались по |
|
|
|
|
||||||
тери, |
обусловленные |
по |
|
|
|
|
||||
глощением в зеркалах при |
|
|
|
|
||||||
отражении |
|
и излучением |
Рис. 1.12. Схематическое изображение оп |
|||||||
через |
открытую |
боковую |
|
тического резонатора; |
|
|||||
поверхность |
|
активной |
а — с плоскими зеркалами; |
б — со сферическими |
||||||
среды. |
|
|
|
|
|
зеркалами; |
1—зеркало; |
2 — трубка с |
рабочим |
|
|
|
|
|
|
веществом; |
3 — полупрозрачное зеркало; |
4 — ин |
|||
Зеркала |
|
резонатора |
|
дуцированное |
излучение |
|
||||
|
|
|
|
|
||||||
должны |
обладать |
боль |
|
|
|
|
||||
шим |
(около 100%) коэффициентом отражения. В этом случае ам |
плитуда световых колебаний на отражающем слое близка к ну лю. Данное ус'ловие приводит к тому, что будет иметь место сов падение фаз падающей и отраженной волн. Если в промежутке между двумя зеркалами укладывается целое число полуволн световых колебаний, то в оптическом резонаторе возникает так называемое стоячее световое поле. Расстояние между зеркалами при этом должно быть кратно длине полуволны л/2
L = |
n(X/2), |
|
где п— целое число, равное 1; 2; 3; ... . |
|
|
Переходя к частоте световых колебаний, имеем |
|
|
v0 = |
n[c/2L], |
(1.10) |
где с — скорость света в рабочей среде, vo — частота |
резонанса. |
|
Для установки в нужное |
положение зеркала |
снабжаются |
котировочными винтами, а сам процесс установки зеркал назы
вается настройкой |
оптического резонатора. |
|
|||
Помимо плоских зеркал в лазерах применяются |
конфокаль |
||||
ные резонаторы — открытые оптические |
резонаторы, |
состоящие |
|||
из сферических зеркал (рис. 1.12, |
б), |
в |
которых |
сферические |
|
зеркала разнесены |
на расстояние, |
равное |
их радиусу кривиз- |
25