ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 10.04.2024
Просмотров: 134
Скачиваний: 0
184 ГЛАВА 10
Т е п л о в ая история м е ж г а л а к т и ч е с к о г о г а з а
Если межгалактический газ существует и если он ионизирован, то он, вероятно, горячий (Т > 105 К ) . Это следует, во-первых, из того, что холодный ионизованный газ очень быстро бы рекомбинировал; во-вторых, боль-
'шинство механизмов ионизации стремится нагреть газ. Последнее верно не для всех механизмов ионизации, од нако для простоты мы сделаем такое допущение. Вопрос, почему газ ионизован, сводится теперь к вопросу, почему он горячий.
Здесь мы, очевидно, затрагиваем идею, подробно рас смотренную в гл. 12 и состоящую в том, что на ранних плотных стадиях Вселенная, вероятно, была очень горя чей. Однако необходимо сразу ж е подчеркнуть, что
источник нагрева |
газа в ту |
эпоху был иной, |
чем теперь. |
Д е л о в том, что |
на ранних |
стадиях развития |
Вселенной |
газ должен был находиться в тепловом равновесии с из лучением, причем горячий ионизованный газ и излучение были тесно связаны друг с другом общим для них элек тромагнитным взаимодействием. С расширением Вселен ной температура падала, и когда она стала порядка не скольких тысяч градусов (в момент времени в прошлом, который соответствует красному смещению относительно
нас около 1000), водород и гелий |
рекомбинировали. |
В результате свободные электроны |
стали малочислеиы |
и нарушилась сильная связь между веществом и излуче
нием, которые затем охлаждались из- |
за |
расширения у ж е |
|
независимо. Ключевой момент здесь |
в |
том, |
что веще |
ство должно было остывать быстрее, |
чем |
излучение, |
так как оно характеризуется большим отношением
удельных |
теплоемкостей (гл. |
12). Н о современная |
тем |
|||
пература |
излучения не |
превосходит |
З К |
(гл. 14), |
и по |
|
этому, согласно этим |
рассуждениям, |
температура |
газа |
|||
в настоящее время должна |
быть гораздо |
ниже З К — в |
полном противоречии с нашим предыдущим выводом.
Отсюда следует, что должен был иметь место некий процесс, который вторично нагрел газ. О природе этого процесса можно лишь строить предположения; по-види мому, естественно связать его с образованием на неко торой стадии расширения Вселенной галактик и радио-
ПОИСКИ ИОНИЗОВАННОГО ВОДОРОДА |
185 |
источников. Эти объекты в конечном счете испустили ультрафиолетовое излучение и космические лучи, неко торая доля которых вырвалась в межгалактическое про странство. Грубые подсчеты показывают, что этой доли
было |
бы |
достаточно |
для нагрева межгалактического |
газа |
до |
температуры, |
скажем, миллион градусов. Это |
напоминает проблему нагрева солнечной короны до тем
пературы, |
как |
явствует |
из наблюдений, миллион граду |
|||
сов. Суть |
дела |
в том, |
что |
в космических |
условиях |
не |
трудно нагреть разреженный |
газ до высокой температуры |
|||||
в том смысле, |
что для |
этого требуется |
небольшая |
по |
космическим стандартам энергия. Проблема поэтому не столько в том, чтобы найти отвечающий требованиям
источник, |
сколько |
в том, |
какой |
из многих |
возможных, |
||
источников преобладает. Высокая |
температура, |
которой |
|||||
д о л ж е н обладать межгалактический газ, есть, таким |
об |
||||||
разом, не принципиальный, а скорее практический |
во |
||||||
прос. |
|
|
|
|
|
|
|
Было бы очень интересно узнать, в какой момент |
рас |
||||||
ширения |
Вселенной |
начался нагрев, как долго |
он |
про |
|||
д о л ж а л с я |
и продолжается ли теперь. К сожалению, |
мы |
|||||
д а ж е не |
знаем, в |
какой |
момент |
началось |
образование |
галактик . Тем не менее можно наложить ограничение на
время начала |
нагрева. Отправным пунктом |
здесь я в |
|
ляется то, что если вторичное нагревание газа |
произо |
||
шло очень рано, то он стал бы горячим при |
сравнитель |
||
но высокой плотности, что привело бы к двум |
послед |
||
ствиям. |
|
|
|
Во-первых, |
поле излучения, оставшееся после |
самых |
ранних стадий расширения, д о л ж н о было сильно взаи модействовать с горячим газом. Такое взаимодействие исказило бы спектр излучения. Неискаженный спектр был бы в современную эпоху спектром абсолютно чер ного тела с температурой З К (гл. 12 и 14). Искаженный спектр соответствовал бы более высокой температуре, и
поэтому казалось |
бы, что газ, |
с которым взаимодейство |
|
вало излучение, был горячим. |
Поэтому |
максимум спект |
|
ра, искаженного |
вторичным |
нагревом, |
приходился бы |
на длины волн короче, чем в спектре трехградусного из лучения (1 м м ) . Наблюдения, необходимые для провер ки, искажен ли спектр фона на субмиллиметровых
186 ГЛАВА 10
волнах, должны выполняться за пределами атмосферы. Скоро такие наблюдения будут сделаны.
|
Во-вторых, |
газ сам бы интенсивно излучал, посколь |
|||
ку |
излучение |
возникает |
при |
взаимодействии |
электронов |
и |
протонов, |
и поэтому |
его |
интенсивность |
пропорцио |
нальна квадрату плотности. Это излучение достигало бы нас, имея соответствующее красное смещение, и по
скольку |
его эффективная |
температура пропорциональна |
|
( 1 + 2 ) |
(гл. 12), концентрация пропорциональна ( 1 + z ) 3 , |
||
интенсивность излучения |
пропорциональна (1 + |
2 ) 6 . |
Итак, чем больше z, при котором достигнута данная тем пература газа, тем выше интенсивность его излучения, которая должна наблюдаться в современную эпоху. На любой длине волны интенсивность не должна превосхо дить интенсивности наблюдаемого фонового излучения.
Если |
современная |
концентрация частиц Ю - 5 |
с м - 3 или |
|
д а ж е |
Ю - 6 с м - 3 , |
то |
это накладывает реальное |
ограниче |
ние, |
«опасное» |
для |
радио- и рентгеновской |
областей. |
Чтобы избежать слишком сильного фонового излучения около длины волны 20 см (наиболее критичной волны в радиодиапазоне), нужно, чтобы газ был вторично нагрет до значительной температуры (от 105 до 10б К) при крас ном смещении меньше 100.
Более интересную проблему представляет рентгенов ский фон. Ранние наблюдения ограничивались длииам-и волн короче нескольких ангстрем, т. е. энергиями боль
ше 1 кэВ. Н а б л ю д а е м а я |
при этих энергиях интенсивность |
||
фона не совместима со |
значением концентрации |
межга |
|
лактического газа Ю - 5 |
с м - 3 , |
если только его температура |
|
не меньше 10 7 К . При более |
низких температурах |
только |
очень немногие электроны имели бы кинетическую энер
гию |
порядка |
1 кэВ |
и могли |
бы, следовательно, |
поро |
||||||
ж д а т ь рентгеновские |
фотоны |
с энергией |
около |
1 кэВ . |
|||||||
С другой |
стороны, |
если |
температура |
не |
превосходит |
||||||
3 • 105 К, то |
уровень ионизации был бы слишком низким, |
||||||||||
чтобы объяснить отсутствие поглощения |
в линии L a |
(при |
|||||||||
" и ~ |
Ю - 5 |
с м - 3 |
) . Согласно |
предсказаниям, |
температура |
||||||
газа |
такой |
плотности |
должна |
быть порядка 106 К. В со |
|||||||
временную |
эпоху этот |
межгалактический |
газ д а в а л |
бы |
обнаружимый поток рентгеновских лучей с энергией, ска жем, 0,25 кэВ, или длиной волны 50 А. Были выполнены
П О И С КИ И О Н И З О В А Н Н О Г О В О Д О Р О Д А |
187 |
измерения рентгеновского излучения в области низких энергий (рис. 22), и наблюдаемый поток действительно оказался сравнимым с предсказанным. К сожалению, проблема не исчерпана, потому что мягкие рентгенов ские лучи могут иметь иное происхождение. Все, что мы можем пока сказать, — это то, что наблюдения не про тиворечат существованию горячего межгалактического газа с концентрацией 10~5 см""3. Итак, гипотеза о горячем межгалактическом газе преодолела, пожалуй, неожидан но, трудное препятствие. Однако она еще не подтвер ждена окончательно.
Д р у г и е э ф ф е к т ы |
ионизованного |
|
|
межгалактического |
газа |
|
|
Теперь мы рассмотрим другие эффекты, которые, как |
|||
можно предполагать, |
возникают в |
ионизованном меж |
|
галактическом газе |
с концентрацией |
Ю - 5 с м - 3 и которые, |
можно надеяться, когда-нибудь будут предметом наблю дательной проверки.
1. Поглощение на низких радиочастотах. Коэффициент поглощения ионизованного межгалактического газа для
радиоволны частоты |
ѵ пропорционален |
n2/(v2T3h), |
где |
Т — температура газа. |
Возможно, фоновое |
радиоизлуче |
ние на частоте нескольких мегагерц имеет внегалактиче ское происхождение и представляет собой интегральное действие большого числа радиоисточников. В этом слу чае спектр фона позволил бы нам наложить ограничение на величину /г2/Г3/=.
Подобным ж е методом можно изучать и спектры от дельных внегалактических источников, чтобы устано вить, есть ли на низких частотах поглощение. Некоторые из этих источников не показывают признаков поглоще ния вплоть до 10МГц. (Наблюдения на более низких частотах проводятся обычно с ракет или спутников над ионосферой.) Таким образом, мы получаем верхний пре
дел |
для величины /г2 /П-\ |
При п |
~ |
Ю - 5 с м - 3 |
находим |
Т > |
250 К, что не является |
таким |
у ж |
сильным |
ограниче |
нием, однако заставляет отказаться от очень холодной плазмы. Предполагается провести спутниковые наблю дения до 1 МГц. На столь низких частотах должно быть
188 ГЛАВА 10
существенным поглощение в нашей Галактике, но его, вероятно, можно учесть из других наблюдений. В этом случае из отсутствия межгалактического поглощения
следовал бы более интересный нижний |
предел |
5000 К |
|||||
(при и ~ Ю - 5 |
с м - 3 ) . |
|
|
|
|
|
|
Томсоновское |
рассеяние. |
Чтобы |
осознать |
важность |
|||
томсоновского |
рассеяния, вспомним |
хорошо |
известное |
||||
космологическое |
совпадение |
(гл. 8): |
радиус |
Вселенной |
|||
ст, деленный |
на |
классический |
радиус электрона |
е2/шес2, |
|||
равен приблизительно корню |
квадратному |
из |
числа ча |
стиц N во Вселенной при п ~ Ю - 5 с м - 3 (т. е. в сфере ра диуса ст) :
^ Ц ~ л / , / 2 ( ~ ю 4 0 ) .
ег/тес2 4 '
Написав N Ä 4ЯП(СТ)3 /3, будем иметь
(ст.)2 |
л т |
4 |
, ч , |
щ ^ ~ М |
* * |
т п п |
(cxf, |
или |
|
|
|
«4я (е 2 /т е с 2 ) 2 * |
|||
Поскольку поперечное |
сечение |
томсоновского рассея |
|
ния ст = [8пе2/(mec2)2]/3, |
это |
совпадение означает, что |
средняя длина свободного пробега фотона 1/по в меж галактическом газе сравнима с радиусом Хаббла . Д л я источников с большим красным смещением г воздействие
рассеяния долл<но быть значительным. |
|
|
|
|
||||||
Точные вычисления |
показывают, |
что для іг ~ |
10~5 |
с м - 3 |
||||||
(модель |
Эйнштейна — де |
Ситтера) |
яркость |
источника с |
||||||
красным |
смещением z д о л ж н а уменьшаться в |
е~х° |
раз, |
|||||||
где оптическая толща т с дается выражением |
|
|
|
|||||||
|
хс = |
0,046•[( І +z)3'2- |
1]. |
|
|
|
|
|||
Д л я |
к в а з а р а с г |
к |
2 т с |
« |
0,2 и |
е~%с |
80%; |
поэтому, |
||
начиная |
с этого красного смещения, эффект |
становится |
||||||||
существенным. Д л я |
z « 4 |
xQ |
~ 0,47, что |
достаточно |
ве- |