ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 10.04.2024
Просмотров: 112
Скачиваний: 0
Ф И З И К А З В Е З Д |
21 |
(рис. 3). Пульсары — это источники импульсного радио излучения. Их излучение, наблюдаемое на заданной ча стоте, состоит из импульсов сложной структуры длитель ностью около 10 мс, которые чрезвычайно точно повто-
|
w |
50 |
14 дек |
ІЭбУг |
Z40 >л |
450м
12 дек 1311t.,
|
|
|
• „ . < J . |
•.• / Ѵ / Л - Л - . І Ѵ Ѵ К - . |
||||
|
|
|
I |
|
I' |
' |
Г |
' |
/ / |
i |
г~і |
; n—; |
: ; |
i |
]—' ' |
i i i — і ~ т ~ п |
|
\ — L J |
I I |
< I |
I |
1 I i |
I |
I I 1 < 1 1 1 I 1 \ 1 i |
||
/ |
1 |
1 |
1 . |
I I I I I I I I I I I 1 I I I ' 1 I ) |
Рис. 3. Первая опубликованная запись источника импульсного радио излучения (пульсара).
ряются с периодами от 33 мс для самого короткопериодического из известных пульсаров до 4 с для самого долгопериодического. Пульсар с периодом 33 мс, кото рый находится в Крабовидной туманности, излучает с тем ж е периодом т а к ж е импульсы в оптическом и рент геновском диапазонах . К моменту написания этих строк пульсары изучаются всего два года, однако о них многое уже известно. Несомненно, что их изучение коренным образом изменит наши представления о многих разделах
22 Г Л А В А !
астрономии. Однако здесь нас итересует их связь с ней тронными звездами. Сейчас кажется почти несомненным, что пульсары — это нейтронные звезды, а «часовой ме ханизм», который обеспечивает столь точную периоднч-
10000 7000 sooo шо
Температура, К
Рис. 4. Диаграмма Герцшпрунга — Рессела для 10 рассеянных звездных скоплений и одного шарового скопления. Возраст, соот ветствующий различным точкам поворота с главной последова тельности, нанесен вдоль правой оси ординат.
ность появления импульсов, — это вращение нейтрон ной звезды. Никакой другой объект не мог бы давать столь короткий период — 33 мс, увеличивающийся на Ю - 5 с в год.
Модель |
пульсара как вращающейся нейтронной звез |
ды впервые |
предложил Г о л д * ) . Еще слишком рано го- |
*) См. сборник «Пульсары», стр. 163. — Прим. ред.
Ф И З И К А З В Е З Д |
23 |
ворить с уверенностью о деталях этой модели, но ее ос новная идея почти безусловно правильна. В частности, грубая оценка возраста по скорости замедления враще ния пульсара в Крабовидной гуманности согласуется с возрастом, определенным по китайским хроникам. Таким образом, можно заключить, что, по всей вероятности, устойчивые нейтронные звезды действительно суще ствуют; они могут являться остатками взрывов сверх новых.
Различные стадии, через которые может пройти зве зда в процессе своей эволюции, образуют сложную схе му, которую удобно представить в виде диаграммы со светимостью и температурой поверхности по осям коор динат. Это уже упоминавшаяся диаграмма Герцшпрунга.— Рессела, показанная на рис. 1. Видно, что только часть диаграммы занята звездами. Типичные звезды, по добные Солнцу, образуют главную последовательность. Показаны также области, куда попадают другие типы звезд.
Д и а г р а м м а Герцшпрунга — Рессела полезна также, когда мы хотим проследить эволюцию отдельной звезды. Например, звезда главной последовательности переме щается вниз вдоль нее, пока около 10% водорода не пре вратится в гелий. Затем она поворачивает вправо. При
сгорании водорода выделяется примерно |
6 - Ю 1 8 эрг/г, по |
||||
этому |
йрзра_ст |
звезды в точке |
поворота |
будет около |
|
6 - Ю 1 8 |
M/WL |
с, или 2-101 0 M/L |
л е т * ) , |
где |
L — средняя |
светимость звезды. Этот возраст можно найти из наблю дений, изучая звездные скопления, так как, по-видимому,
большинство звезд в скоплении |
образовалось |
примерно |
в одно и то же время н имеет |
сходный химический со |
|
став. Главная последовательность такого |
скопления |
|
(рис. 4) установила бы диапазон масс звезд, |
а положе |
ние точки поворота дало бы возраст скопления. Наблю
даемые скопления различаются |
по возрасту от 106 лет — |
||
времени, за которое точки поворота достигнут |
только |
||
очень |
массивные звезды, — до |
10'° лет, когда ее |
дости |
гают |
звезды с массой порядка |
солнечной. Этот |
послед- |
*) Здесь за единицу массы и светимости принята масса и све тимость Солнца. — Прим. ред.
24 |
Г Л Л В Л ! |
нии результат имеет очень важное значение для космо логии, поскольку он означает, что звезды оставались бо лее или менее неизменными последние 101 0 лет, или близ-
+9
+8
+/
+6
5
&+ 4
|0
+ 1
|
|
|
IN» |
|
TmjfV . О , |
|
|
|
|
|
|
К . . |
|
|
|
|
|
|
Т а |
« 1 г |
- 1 |
|
|
|
|
_1 |
|_ |
3(1 |
4(1 |
511 |
M l |
70 |
|
|
II) |
|
Атомный номер, Z
Рис. 5. Обилие элементов в Солнечной системе. (Галактическое обилие примерно такое же, хотя есть важные отличия.) Точки получены по интенсивностям линий поглощения в солнечном спектре. Линии основаны главным образом на данных о Земле и метео ритах.
ко к этому. Мы увидим, что для всей Вселенной харак терна временная шкала того ж е порядка, поэтому звезды в том виде, какими мы их наблюдаем теперь, не могли
Ф И З И К А З В Е З Д |
2 5 |
существовать больше 1Ü1 0 лет. Таким образом, имеется тесная связь между проблемами звездной эволюции и космологии.
На другой аспект этой связи указывает наше замеча ние о том, что на поздних стадиях эволюции могут про исходить взрывы, выбрасывающие звездное вещество в Галактику. Это вещество переработано в тех ядерных реакциях, которые происходили как в звездах, так и в процессе самого взрыва; следовательно, межзвездное ве щество в Галактике должно содержать элементы, более тяжелые, чем водород. Отсюда возникает целая пробле ма объяснения наблюдаемого обилия элементов в Галак тике (рис. 5). Образовались ли все элементы в горячих звездах, или в первичной Галактике уже имелись тяже
лые |
элементы? |
Это, очевидно, |
вопрос, |
стоящий перед |
космологией, к |
которому мы |
вернемся |
в дальнейшем |
|
(гл. |
13). |
|
|
|
М Л Е Ч Н Ы Й П У Т Ь |
27 |
Сразу нужно сказать, что, хотя большая часть массы нашей Галактики сосредоточена в звездах, пространство между ними физически очень активно. В самом деле, не сколько наиболее интересных астрофизических явлений связано с газом, пылью, космическими лучами и магнит ными полями в межзвездном пространстве. Эти явления пристально изучались в последние годы как сами по себе, так и потому, что сходные процессы ответственны за на блюдаемое поведение радиогалактик и квазизвездных объектов (квазаров) . Поэтому мы рассмотрим эти ас пекты строения Галактики после того, как расскажем о ее звездной структуре.
З в е з д н а я с т р у к т у р а Млечного Пути
Невооруженным глазом можно увидеть лишь около
6000 из тех 1 |
0 " звезд, которые образуют Млечный |
Путь. |
|||
Его |
структура |
теперь известна достаточно хорошо, и, |
|||
хотя |
имеется |
|
много тонких деталей, в |
основных |
чертах |
она |
довольно |
|
проста. Н а ш и знания о |
структуре |
Млеч |
ного Пути основаны на трех типах наблюдений: опреде лении расстояний до звезд, звездных подсчетах и опре делении скоростей, по которым выявляется не только его форма, но и вращение как целого.
Определение расстояний в астрономии — сложная за дача. Мы расскажем здесь о двух методах, один из ко торых наиболее точен в применении к ближайшим звез дам, а другой используется для установления шкалы межгалактических расстояний. Первый метод — это хо рошо известный метод параллаксов . Он основан на сле дующем: если мы наблюдаем звезду с двух противопо ложных точек земной орбиты, то направления на нее будут казаться различными. Это различие в направле ниях зависит от расстояния до звезды. Тогда, определяя его из наблюдений, мы найдем расстояние. Этот метод приводит к шкале расстояний, в которой единицей яв ляется парсек. Звезда, удаленная от нас на 1 пс, имеет относительно радиуса земной орбиты параллакс 1"*).
*) Т. е. угловые размеры полуоси земной орбиты с расстояния, равного расстоянию до звезды, составляют I". — Прим. ред.
28 Г Л А В А 2
Тогда простой геометрический расчет дает, что 1 пс со
ставляет |
около 3 световых лет, или 3 - Ю ' 8 см. Ясно, что |
||||||
для |
определения параллакса |
звезды, |
которая |
находится |
|||
от |
нас на |
расстоянии 100 пс, нужно измерить |
угол |
с точ |
|||
ностью 0,01". Это лежит на пределе точности |
измерений, |
||||||
так что, к сожалению, метод параллаксов |
применим |
||||||
лишь для сравнительно близких звезд. |
|
|
|||||
|
Во втором методе используются звезды, блеск |
кото |
|||||
рых периодически |
изменяется |
со временем, — так |
назы |
||||
ваемые |
цефеиды. |
Их прототипом |
является |
звезда |
m
|
) I |
|
|
! |
|
: |
. |
! |
1 |
1 |
L |
I |
|
0 |
2 |
4 |
6 |
8 |
10 |
12 |
/ 4 |
16 |
18 |
20 |
2 2 |
|
|
|
|
|
|
Сутки |
|
|
|
|
|
|
Рі:с. 7. |
Вариации |
блеска |
звезды ô |
Цефел. |
|
|
|
|
|
|||
ô Цефея, |
кривая |
блеска |
которой |
показана |
на |
рис. 7. |
||||||
В 1912 |
г. |
Генриетта |
Левитт |
открыла, |
|
что |
существует |
четкая зависимость между периодом цефеид и их све тимостью, .которая определяется по расстояниям до бли жайших цефеид, найденным из измерений их параллак сов и по закону обратной пропорциональности квадрату расстояния для видимого блеска. Согласно зависимости период — светимость, самые яркие звезды обладают и самым длинным периодом (рис. 8) . Если есть основания полагать, что данная переменная принадлежит к классу, для которого справедлива эта зависимость, то по ее пе риоду можно определить светимость, а по ней, зная видимый блеск, — расстояние. Раньше с этим методом была неурядица, так как оказалось, что различные клас сы цефеид *) характеризуются различными зависимо стями период — светимость. Теперь эти трудности в основном преодолены. Метод цефеид применим до рас-
*) О двух типах цефеид см. гл. 3, стр. 63. — Прим. ред.