ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 10.04.2024
Просмотров: 245
Скачиваний: 2
шего пара, а также от требований к ее экономичности. При разра ботке проекта новой турбины заводы используют богатый опыт в об ласти турбостроения и принимают более надежные и экономичные узлы ее конструкции. Турбостроительные заводы СССР изготовляют стационарные паровые турбины активного типа, допуская некоторую реактивность на рабочих лопатках, что обеспечивает плавную проточ ную часть и высокий к.п. д. ступеней и турбины. Реактивность на ра бочих лопатках современных турбин изменяется от 6-М 2% в первых ступенях с увеличением ее на последующих ступенях до 20^-35% и на последней турбинной ступени до » 5 0 % от hQ. Иностранныетурбостроительныэ фирмы строят современные турбины большой единич ной мощности активного типа также с увеличивающейся реактив ностью на рабочих лопатках и комбинированные активно-реактивные турбины. В зависимости от величины единичной мощности эти турби
ны изготовляются |
одновальными и двухвальными. |
В реактивной |
турбине располагаемый тепловой перепад ступени |
распределяется между направляющими и рабочими лопатками при близительно поровну. Таким образом, с точки зрения теплового процесса на ступенях активных и реактивных турбин стирается грань по распределению теплопадений на направляющих и рабочих лопат ках. Однако, как увидим дальше, конструктивное выполнение актив ных и реактивных турбин совершенно различно.
Комбинированные турбины активно-реактивного типа изготовля ются, как правило, с одновенечной или двухвенечной активной регу лирующей ступенью при последующих реактивных ступенях. Одновенечные регулирующие ступени обычно применяются в современных турбинах большой мощности и высокой экономичности. Двухвенечные регулирующие ступени широко применялись и частично исполь зуются теперь в турбинах малых и средних мощностей. Преимущество таких турбин состоит в том, что они конструктивно более простые и дешевые, но менее экономичные. Конструкции турбин рассматривают
ся |
в гл. |
1-7. |
|
|
|
|
|
|
|
§ 1-14. |
Тепловой процесс многоступенчатой турбины в |
||||
|
|
i—s-диаграмме |
|
|
|
||
|
На рис. 1-23, а, б приведены соответственно тепловые процессы |
||||||
паровой |
турбины |
и |
ступени |
в i — s-диаграмме. Состояние пара для |
|||
турбин в i—s-диаграмме |
при |
параметрах р0 и Т0 |
определяется точкой |
||||
А0. |
Располагаемый |
(адиабатный) перепад тепла на турбину при ко |
|||||
нечном давлении |
за |
выпускным патрубком р2к |
соответственно равен |
||||
Я 0 . |
Располагаемый |
перепад |
тепла на проточную часть турбины от |
||||
точки Аа' |
Д О точки |
Аи |
составляет Я 0 ' : ; |
|
|||
|
|
|
|
Я 0 |
= Я 0 - ( Д Я к + Д Я . п ) , |
|
где Д Я К — тепловые потери в клапанах парораспределения (автомати ческий стопорный и регулирующие клапаны), кДж/кг; Д Я В П — тепло вые потери в выпускном патрубке, кДж/кг.
48
Состояния пара перед соплами первой и второй ступени определя ются точками А о и а ь а третьей и последующих ступеней (с учетом параметров торможения) — точками а2, а3 и т. д. Располагаемые теп ловые перепады на турбинных ступенях: h0, ti0, ti0' и т. д.
Полезно использованные тепловые перепады на ступенях турбины
Ht = i0 — i2 = 2 ht = h\ + h] + h'/' + ... + h] |
(1-92) |
Состояние рабочего тела за рабочими лопатками последней ступе ни определяется точкой Аи а за выхлопным патрубком турбины — А2.
Рис. 1-23. Тепловой процесс турбины в |
i—s-диаграмме |
49
Сумма тепловых потерь для любой промежуточной ступени турби
ны
£ АП = К + К + АТ .В + АУ Т + А М + АВ, |
(1-93) |
где Ав л — тепловые потери от влажности пара; для ступеней, работаю щих в области перегретого пара, А В Л = 0.
Относительный внутренний к.п.д. турбины
fki = Ht/H0. |
(1-94) |
К.п.д. % для любой промежуточной турбинной ступени в зависи мости от конструкции проточной части определяется по (1-74), (1-75), (1-76) и (1-77).
§ 1-15. Коэффициент возврата тепла
Изобары на /—s-диаграммах расходятся в сторону увеличения энт ропии. Таким образом, располагаемые перепады тепла между двумя любыми изобарами с увеличением энтропии возрастают. В многосту пенчатых турбинах действительные процессы расширения пара в ступе нях происходят по ломаным линиям (см. рис. 1-23). Так как изобары
расходятся, то имеем h0 > h0i; А0 > ftoi и т " Д - Следовательно, рас полагаемый перепад тепла по основной адиабате будет меньше сумм
адиабатических |
перепадов тепла |
в |
ступенях турбины |
за счет частич |
||
ного возврата тепловых потерь в ступенях, |
т. е. |
|
||||
н0=К |
+ |
h0[ + h0[' _+:.. + |
AJ, < А; + |
h0' + h- |
+ . . . + A* = |
|
|
|
= |
£ |
A0 . |
|
(1-95) |
|
|
|
1 |
|
|
|
Неравенство (1-95) обусловливается возвратом части тепловых потерь, возникающих в ступенях многоступенчатой турбины, для использования их в последующих ступенях.
z
Связь между Я 0 и ^ А 0 представляется обычно в таком виде:
1 |
|
|
|
|
|
£ f t 0 |
= |
( l + a ) t f 0 , |
|
|
(1-96) |
1 |
|
|
|
|
|
где а < 1 — коэффициент возврата тепла. |
Из |
(1-93) имеем |
|
||
|
|
z |
|
|
|
1 + « = 1 > 0 / Я 0 |
и |
a = -J |
. |
=hJHQ, |
(1-97) |
1 |
|
|
но |
|
|
где hv — суммарное количество тепла в результате частичного исполь зования потерь.
50
Из этого, однако, было бы неправильно делать вывод, что тепловые потери в турбине являются положительным фактором, так как возвра щается лишь только некоторая часть тепловых потерь от общей их величины, в то время как увеличение тепловых потерь в ступенях турбины ведет к существенному понижению к.п.д. В действительности же положительным фактором служит увеличение числа ступеней в турбине, что и обусловливает явление возврата тепла. Коэффициент возврата тепла возрастает с увеличением числа ступеней турбины и ухудшением ее к.п.д. При расчете обычно принимают: а = 0,04ч-
-т- 0,06 |
— для турбин средней экономичности; а = 0,02-^0,04 — для |
||||||
высокоэкономичных |
турбин. |
|
|
|
|
||
Для |
многоступенчатой |
турбины |
имеем |
|
|||
|
Hi |
= h'i |
+ |
А; + |
А;*' + |
... |
+h', |
или |
|
|
|
|
|
|
|
|
н'о тм = К \ i + К \ i + К" \ t |
+ - + К г1ы • |
|||||
Полагая, что к. п. д. t\Qi |
отдельных ступеней одинаковы, получаем |
||||||
|
|
|
|
|
z |
|
|
|
|
|
Но |
Ъ1 = |
И ho |
\i' |
|
откуда |
|
|
|
|
i |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
^io; = |
(1 + |
a)v]cJ. |
Из этого уравнения следует, что к.п.д. проточной части многосту пенчатой турбины в целом выше среднего значения к.п.д. составляю щих ее ступеней.
§ 1-16. Характеристический коэффициент многоступенчатой турбины
В § 1-11 было показано, что к.п.д. турбинной ступени характери зуется отношением и/са. Это справедливо и для многоступенчатой турбины.
Перепад тепла в соплах одной ступени (без использования выход ной скорости из предыдущей ступени) можно выразить уравнением
h0 = cl I 2000 = W(2000x2 ), |
(1-98) |
где х = и/са, или |
|
JC2 /Z0 = M2 /2000. |
(1-99) |
Для многоступенчатой активной турбины, суммируя левые и пра вые части равенства, получаем
2 *2К = Q > V 2 0 0 0 . |
(1-100) |
Если предположить, что отношение х одинаково для всех ступеней турбины, то
51
|
|
|
|
20oo^2 = |
2 " 2 / 2 ^ o = |
2 " 2 |
/ [ ( i |
|
|
|
|
|
|
(1-101) |
||||||
или |
окончательно |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
Y |
= 2000*2 |
= |
Ц ы2 |
/ [(1 + а) Н'0] = |
2 > 2 |
/ # ( Оа- |
|
(1-102) |
|||||||||
Коэффициент Y предложен Парсонсом и называется |
характеристи |
|||||||||||||||||||
ческим |
коэффициентом. Этот коэффициент, подобно отношению |
и/са |
||||||||||||||||||
0,9 1ое |
|
|
|
|
|
|
для |
ступени, |
характеризует |
эконо |
||||||||||
|
|
|
|
|
|
мичность |
|
турбины |
в |
целом. Анало |
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
гичная |
|
зависимость |
получается и |
|||||||||
0,8 |
|
|
|
|
|
|
|
для |
турбин с использованием |
выход |
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
ной скорости, |
а также |
для |
турбин с |
|||||||||
0,7 |
|
|
|
|
|
|
|
любой степенью реактивности. |
Связь |
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
между |
характеристическим коэффи |
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||
06 |
|
|
|
|
|
|
|
циентом |
|
и |
относительным |
эффектив |
||||||||
|
|
|
|
|
|
У |
ным |
к.п.д. |
представлена |
на |
рис. |
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
1-24. Из графика |
видно, что т)Эг |
воз |
|||||||||||
0 |
|
200 |
W 500 |
800 |
||||||||||||||||
|
растает |
|
с |
увеличением |
Y. |
Значи |
||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
Рис . |
1-24. |
Зависимость |
отно |
тельное |
|
приращение |
к.п.д. |
проис |
||||||||||||
сительно |
эффективного |
к. п. д. |
ходит при увеличении |
Y до 500. |
При |
|||||||||||||||
т)0 е |
от |
|
характеристического |
Y > |
500 |
т)3е |
возрастает |
|
медленно. |
|||||||||||
|
коэффициента |
У |
|
|
|
|||||||||||||||
|
|
|
Оптимум |
|
7]v0irr |
имеет |
место |
при |
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
Y = 700. |
При |
заданном |
распола |
|||||||||
гаемом |
перепаде тепла |
на турбину характеристический |
коэффициент |
|||||||||||||||||
Y возрастает с увеличением 2 и 2 . Высокие значения 2 « 2 |
можно полу |
|||||||||||||||||||
чить |
за счет |
увеличения |
числа |
ступеней |
турбины, |
диаметров |
дисков |
или чисел оборотов, что способствует повышению их к.п.д., а следова тельно, экономичности турбоустановки.
§ 1-17. Предельные и единичные мощности турбин
Предельной мощностью турбины можно назвать такую мощность, которая будет достигаться при заданных параметрах пара р0, Т0 и Pz, числах выхлопов отработавшего пара и числе оборотов турбины.
Уравнение мощности конденсационной турбины без отборов пара имеет вид
= D0H0~qoi 7]м7]г. |
(1-103) |
Из этого уравнения следует, что мощность турбины зависит глав ным образом от расхода пара, так как Н0 определяется параметрами пара, a rl0i, у\м и ~qr изменяются в сравнительно небольших пределах.
Для турбины конденсационного типа величина расхода пара лими тируется размерами рабочих лопаток последней ступени, давлением отработавшего пара и потерями тепла с выходной скоростью. По усло виям прочности рабочих лопаток увеличение их длины допустимо только до известного предела. Это условие определяет ограничение выходной площади рабочего венца последней ступени и лимитирует расход пара и мощность для однопоточной турбины. Таким образом,
52