Файл: Галюс З. Теоретические основы электрохимического анализа. Полярография, хроновольтамперометрия, хронопотенциометрия, метод вращающегося диска.pdf
ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 11.04.2024
Просмотров: 339
Скачиваний: 4
Скорость электродных процессов |
69 |
где т) обозначает перенапряжение электрохимического процесса, протекающего в исследуемой системе; оно определяется зависимостью
т] = Е — Е°. |
(3.24) |
Таким образом, перенапряжение является разностью между необратимым потенциалом данной системы и по тенциалом равновесия.
Проблемы необратимости электродных процессов рас сматривались ван Риссельбергом 146] на основе термоди намики необратимых процессов.
В соответствии с уравнением (3.24) перенапряжение катодных процессов имеет отрицательный знак, а анод ных — положительный.
Объединяя уравнения (3.23) и (3.13) с уравнением
(3.20), получаем |
_ |
|
|
dSi |
|
(3.25) |
|
dt |
|
Т |
|
|
|
Прирост энтропии ряда процессов, протекающих в системе, выражается суммой энтропий частных процес сов:
<3-2б>
у
Из уравнений (3.25) и (3.26) следует, что увеличение энтропии со временем зависит от величины перенапря жения каждого процесса и силы тока. Обратимость элек тродного процесса зависит, таким образом, от двух фак
торов: от |
перенапряжения, характеризующего процесс |
в системе, |
и от условий опыта, которые определяют силу |
тока. Как будет показано ниже, чем медленнее процесс, тем больше перенапряжение.
Сравнение перенапряжения разных процессов сле дует проводить в одинаковых условиях, так как величи на перенапряжения зависит от силы тока в цепи; поэтому зависимость (3.26) имеет сложный характер.
Из рассмотренных уравнений следует, что в электро химических условиях можно говорить об обратимости электродного процесса, если перенапряжение равно нулю или если при конечной величине перенапряжения опыт
70 Глава 3
ведут таким образом, чтобы величина тока приближалась к нулю.
На практике электродный процесс может протекать обратимо и при не очень малой силе тока. Однако она должна быть настолько мала, чтобы соответствующая ей скорость переноса деполяризатора к электроду была зна чительно меньше скорости переноса электронов. Эта зависимость наглядно показана на рис. 3.1. На этом рисунке представлена прямая, на которой обозначены
Обратимый процесс |
|
Необратимый процесс |
|
Vi v2 |
ve |
v3 |
v |
|
|
|
6 |
Рис. 3.1. Влияние скорости переноса деполяризатора на обрати мость электродного процесса.
ve — скорость переноса заряда; v%, v2, — скорости массопереноса.
токи I и соответствующие им скорости переноса деполя-
ризатора к электроду — и. В растворе с постоянной кон центрацией С увеличение тока от i1 до is может произойти только благодаря увеличению скорости переноса деполя
ризатора к электроду от до v3. Пока скорость переноса заряда значительно превосходит скорость массоперено са, отношение концентраций окисленной (Ох) и восста новленной (Red) форм на поверхности электрода описы вается уравнением Нернста
(3.27)
При выводе уравнения Нернста предполагалась тер модинамическая обратимость процесса. Поэтому, пока это уравнение выполняется в исследуемой системе, про цесс следует считать обратимым. В этом случае перена пряжение процесса всегда равно нулю; из-за большой скорости переноса заряда всегда достигается потенциал равновесия.
Однако, если изменить условия опыта и увеличить скорость массопереноса (что привело бы к увеличению
Скорость электродных процессов |
71 |
силы тока), то она могла бы стать соизмеримой со ско ростью переноса заряда. В этом случае система не дости гала бы состояния полного равновесия, а соотношение концентраций окисленной и восстановленной форм на поверхности электрода отличалось бы от величины, пре дусмотренной для данного потенциала уравнением Нернста. При таком «ненернстовском» соотношении поверх ностных концентраций электрод приобретает неравно весный потенциал. Разность между этим потенциалом и потенциалом, рассчитанным по уравнению Нернста, оп ределяет величину перенапряжения.
Если скорости массопереноса приближаются к ско ростям переноса заряда (они могут быть несколько боль ше или меньше), то потенциал электрода приближается к равновесному потенциалу и перенапряжение невелико. Такие процессы называют квазиобратимыми.
Увеличение скорости массопереноса до величин, зна чительно превышающих скорость переноса электронов в рассматриваемом электродном процессе, ведет к тому, что соотношение концентраций окисленной и восстановленной форм на поверхности электрода мало зависит от кинетики обмена зарядов. Этот обмен протекает столь медленно, что потенциал никогда не достигает равновесного значе ния, соответствующего уравнению Нернста. О таких процессах говорят, что они полностью необратимы.
В случае рассматриваемого процесса мы получаем для различных условий переноса деполяризатора систему кривых ток — напряжение, представленную на рис. 3.2. Такие кривые можно было бы получать с вращающимся дисковым электродом, если бы его скорость можно было значительно увеличивать без опасности появления тур булентного течения. Кривая 1 на рис. 3.2 представляет собой зависимость i — Е для обратимого электродного процесса. Увеличение скорости массопереноса, которое приводит к увеличению предельного тока, делает про цесс квазиобратимым (кривая 2). При дальнейшем воз растании скорости массопереноса необратимость процес са увеличивается.
Обратимость электродного процесса является, таким образом, относительным понятием. Трудно назвать какойлибо процесс обратимым в абсолютном смысле. Однако
72 Глава 3
это определение имеет некоторый смысл, когда речь идет об исследовании процесса электроаналитическим мето дом с точно установленными скоростями массопереноса. Из вышесказанного следует, что при исследовании од ним методом можно выявить черты обратимости процес са, а другим методом (с большей скоростью переноса ве щества к электроду) можно доказать необратимость того же процесса.
Поскольку при определении обратимости или необра
тимости |
процесса существенную |
роль |
играют скорости |
||||
|
|
переноса |
деполяризатора |
||||
|
|
к электроду, |
рассмотрим |
||||
|
|
эти |
скорости |
в |
методах |
||
|
|
полярографии, |
хроновольт |
||||
|
|
амперометрии, |
и |
хронопо- |
|||
|
|
тенциометрии |
вращаю |
||||
|
|
щегося диска. |
|
|
де |
||
|
|
|
Скорость переноса |
||||
|
|
поляризатора |
в |
данном |
|||
|
|
методе зависит от времен |
|||||
|
|
ного (кинетического) |
па |
||||
|
|
раметра: |
времени |
жизни |
|||
Рис. 3.2. Схематические кривые |
капли (£х) в полярографии, |
||||||
переходного времени (т) в |
|||||||
ток — напряжение для различных |
хронопотенциометрии, |
об |
|||||
скоростей |
переноса деполяриза |
||||||
|
тора. |
ратной скорости |
разверт |
||||
Скорости увеличиваются от кривой I к |
ки |
потенциала |
(1/V) |
в |
|||
|
кривой 3. |
хроновольтамперометрии и |
|||||
|
|
обратной скорости вращения дискового электрода (1/со). Чем меньше величина временного параметра, тем короче время нарушения равновесия на поверхности электрода
и тем больше скорость массопереноса. |
_ |
Уравнения, описывающие скорость |
массопереноса v |
для различных методов, можно вывести путем некоторых преобразований основных уравнений этих методов, при
веденных в гл. 2 [уравнения (2.21), 2.22), |
(2.25) и (2.27)]. |
|||||
от |
Эти уравнения |
описывают зависимость |
силы |
тока |
||
концентрации |
деполяризатора, площади |
электрода |
||||
и |
скорости переноса |
деполяризатора. |
Исключая |
из |
||
этих уравнений первые |
два множителя |
и произведение |
Скорость электродных процессов |
73 |
tiF, получаем формулы, которые описывают скорость массопереноса [5].
Для полярографии эту скорость можно описать урав
нением |
|
- |
2D1/2 |
|
|
|
|
|
(3.28) |
||
|
|
|
|
|
|
где D обозначает |
коэффициент диффузии, |
a tx — время |
|||
жизни |
капли. |
|
|
|
|
Для |
хронопотенциометрии |
|
|
||
|
|
- |
я1/2 DI/2 |
|
(3.29) |
|
|
|
2т1/2 |
’ |
|
|
|
|
|
||
Для |
хроновольтамперометрии |
|
|
||
|
|
vch=2,&2n'V Di/а к*/2, |
(3.30) |
||
а для метода вращающегося дискового электрода |
|||||
|
|
|
* = - § - , |
|
(3.31) |
где б — толщина |
диффузионного |
слоя. |
|
Возможности применения этих методов для определе ния обратимости или необратимости рассматриваемого электродного процесса или, вернее, для исследования кинетики электродных процессов различны и зависят от того, в какой степени можно изменить скорость пере носа вещества к электроду, применяя данный метод.
На основании даже беглого сравнения уравнений (3.28) — (3.31) можно утверждать, что наименьшие воз можности в этом отношении предоставляет классический полярографический метод. В этом случае время жизни капли можно обычно изменять только в узких пределах — от 2 до 7—8Jc. При скоростях массопереноса, соответст вующих этим временам, некоторые процессы уже могут достигнуть состояния равновесия (если константа ско рости электродного процесса велика), и процессы обра тимы. При небольших константах скорости процессы остаются необратимыми.
Иначе обстоит дело в случае остальных трех методов. Если в некоторых условиях процесс и достиг состояния