Файл: Быков В.А. Пластичность, прочность и разрушение металлических судостроительных материалов.pdf
ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 11.04.2024
Просмотров: 112
Скачиваний: 4
цион альности соответствуют упругая часть продольной деформации
= |
-Jr и упругая поперечная |
деформация е2 = |
цеь характерные |
для |
линейного напряженного |
состояния, при |
котором у х = I, |
|
|
|
Т |
Ув1 = 1
Вслучае же широкой полосы, по большой стороне поперечного
сечения деформация развивается лишь у краев, а средняя часть не деформируется, и для нее деформа
|
ция е2= |
0 (рис. 62, а, в). |
Задаваясь |
||||||
|
главными напряжениями |
на рас |
|||||||
|
тянутой |
стороне, |
продольным ох |
||||||
|
и поперечным сг2, |
при |
напряже |
||||||
|
нии |
а3 = 0, |
перпендикулярном |
||||||
|
поверхности, |
согласно |
закону |
||||||
|
пропорциональности, |
по |
формуле |
||||||
|
(5) |
получаем |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
; = T |
(ff2— E°l) = |
°. |
|
|||
|
откуда |
получаем |
cr2 = |
|
чт0 |
||||
|
характерно для пластины, изогну |
||||||||
|
той |
по , цилиндрической |
поверх |
||||||
|
ности. В данном случае |
параме |
|||||||
|
тры |
Yj_ |
= 1.13, ys_ = |
1,3, ay |
= |
||||
|
|
4 |
|
|
1 |
|
|
|
4 |
|
= 1,46. |
|
|
на |
|
растянутой |
|||
|
Напряжения |
|
|||||||
Рис. 62. Деформация и [напряженное |
стороне |
упруго- |
и |
пластически- |
|||||
состояние, возбуждаемое на растяну |
изогнутых широких |
полос шири |
|||||||
той стороне при изгибе. |
ной |
Ь, |
толщиной |
h |
|
по |
данным |
||
|
эксперимента |
представлены |
на |
рис. 63, а, б. Значение наибольшего нормального напряжения пла стины в начальной стадии течения по формуле (14) составляет:
СТ1т — Y 1 — 1.1 Зпт,
Т
где сгт — предел текучести при осевом растяжении. Потенциальная энергия изменения объема материала широкой полосы в тех же усло виях оказывается в /у хYi V — (1,13-1,3)а = 2,15 раза больше,
\ Г Г /
чем материала узкой полосы. Следовательно, при переходе к теку чести, продольное напряжение широкой изгибаемой полосы на 13% выше, чем узкой полосы, и приближается к сопротивлению отрыву стали. Если при этом оказывается, что сг1т ^ аотр, то развитие пла стической деформации становится невозможным, и происходит хруп кий излом пластины, чего не наблюдается на изгибаемых узких сталь
ных |
полосах. |
Соответственно при этом |
существует неравенство |
1 < |
Тотр < Yi |
=1.13, подтверждающее |
для предельного изгиба |
|
Т |
|
|
86
узкой полосы характерное развитие пластической деформации, а для такого же изгиба широкой полосы — хрупкий излом.
Практически установлено, что резкое снижение пластичности судостроительных сталей при изгибе может наступать в том случае, если ширина полосы достигает значения, равного пяти толщинам.
Рис. 63. Напряжения на растянутой стороне широкой полосы: а — упругий изгиб; 6 — пластический изгиб.
Рассмотрим кривые изгиба узких и широких полос (рис. 64). Ординаты соответствуют изгибающим моментам, отнесенным к еди
нице ширины: М1 = -^~; |
абсциссы представляют собой деформацион |
|||||||
ные характеристики |
б. |
При |
склонности |
|
||||
широких стальных |
пластин |
к хрупкому |
|
|||||
излому их |
предельная |
|
деформация |
и |
|
|||
предельное |
сопротивление |
изгибу могут |
|
|||||
оказаться |
значительно |
меньше, |
чем |
у |
|
|||
узких полос. Поэтому при проверке спо |
|
|||||||
собности судостроительных сталей дефор |
|
|||||||
мироваться |
пластически |
загиб |
широкой |
|
||||
полосы служит более жестким испытанием, |
|
|||||||
чем загиб узкой полосы. |
круглых |
пластин |
|
|||||
Испытание на изгиб |
|
|||||||
с возбуждением напряженного состояния |
Рис. 64. Кривые изгиба по |
|||||||
повышенной |
жесткости |
|
проводилось |
в |
||||
связи с тем, что было замечено хрупкое раз |
лос. |
|||||||
1 — узкой; 2 — широкой. |
||||||||
рушение на |
донышках стальных поршней |
временное сопротивление |
||||||
двигателей. |
Сталь |
на |
поршнях |
имела |
||||
ов = 150 кгс/мм2. Испытанием образцов |
|
на осевое растяжение не |
обнаруживалось признаков хрупкости стали у этих поршней. По этому было принято решение сблизить условия деформирования испы тываемых образцов и донышек поршней и считать, что последние
87
изгибаются под давлением газов как пластины. С этой целью подго товлялись образцы толщиной 3 мм, одни в виде широких полос, другие в виде круглых пластин. Широкие полосы изгибались между двумя опорами силой, передаваемой через оправку посередине про лета. Это испытание оказалось недостаточно жестким, вследствие не
Рис. 65. Испытание круглых пластин, опертых по контуру.
вполне цилиндрического изгиба полос и их коробления, при котором напряженное состояние мало отличалось от линейного. Круглые образцы опирались по контуру диаметром 50 мм и изгибались силой, приложенной в центре через нажимной стержень. Это испытание
оказалось более жестким, чем испытание |
широких полос . |
|
||||||||
|
|
|
При изгибе |
круглых пластин из |
||||||
|
|
|
стали, удовлетворяющей практиче |
|||||||
|
|
|
ским |
требованиям, |
обнаруживалась |
|||||
|
|
|
способность |
материала |
деформиро |
|||||
|
|
|
ваться |
пластически и |
разрушаться |
|||||
|
|
|
с вырубанием |
«пробочки» (рис. 65, а). |
||||||
|
|
|
Пластины из стали неудовлетвори |
|||||||
|
|
|
тельного качества при рассмотренном |
|||||||
|
|
|
испытании |
хрупко |
разрушались |
|||||
Рис. 66. Диаграмма изгиба круглых |
после |
небольшой |
пластической де |
|||||||
пластин, показанных на рис. 65. |
формации |
с |
образованием |
трещин |
||||||
1 — пластичный материал; |
2 хруп- |
(рис. 65, б). Диаграммы изгиба круг |
||||||||
|
кий. |
|
лых пластин в случае первого вида |
|||||||
|
|
|
разрушения |
|
обнаруживали |
более |
||||
высокую предельную нагрузку, чем при разрушении |
от хрупких |
|||||||||
трещин (рис. 66). Нисходящая часть кривой 1 |
соответствует на |
|||||||||
грузке при вырубании пробочки, |
а |
вершина кривой |
2 — разру |
|||||||
шающей |
нагрузке. |
стороне |
центральной |
части |
деформированных |
|||||
На |
выпуклой |
круглых пластин (см. рис. 65) возбуждалось плоское равномерное
растяжение при |
а 1=сг2и |
сг3= 0, чему соответствовали yi |
= 1, |
= |
= 2, У± = 2. |
|
7 |
|
Т |
Хрупкое |
разрушение пластин нельзя |
объяснить |
4
только большим значением у t , поскольку оно было таким же и при
7
88
Осевом растяжении, при котором сталь обладала пластичностью. Сле довательно, на выпуклой плоскорастянутой поверхности пластин, при повышенных значениях у8 и у 8 (равны двум) и в 4 раза боль-
ТТ
шей потенциальной энергии изменения объема, чем при осевом растяжении, сталь хуже сопротивляется хрупкому разрушению. Другими словами, сопротивление отрыву, выраженное через наи большее растягивающее напряжение оь видимо, испытывает отри цательное влияние повышенного среднетензорного растягивающего напряжения и потенциальной энергии изменения объема.
§ 27
Деформируемость и прочность материала при концентрации напряжений
Местные напряжения возбуждаются вблизи резких изменений плавности геометрической формы, представляющих собой концентраторы напряжений. Местные напряжения оказы ваются объемными, и в случае растяжения им соответствуют значе ния Yj > 1. Поэтому в области, прилегающей к концентратору,
7
пластическая деформация развивается при более высоких местных напряжениях, чем предел текучести материала гладких стержней. На экспериментальных образцах средством возбуждения местных напряжений служат надрезы, которые целесообразно располагать в растягиваемой области образца, чтобы получить объемное растя жение. С заострением надреза главные растягивающие напряжения
a i > |
> аз > О сближаются. Вследствие этого значение параметра |
||
у 4 может быть |
намного |
выше, чем его максимальное значение для |
|
Т |
|
|
= l,155j. Условие хрупкого разрушения |
плоского растяжения |
|||
1 < уотр < у 1 |
для надрезанных объемнонапряженных образцов |
7
возможнее, чем для линейноили плосконапряженных гладких образцов. Поэтому испытания образцов с надрезами нашли широкое распространение как средство проверки способности металлических материалов деформироваться пластически в неблагоприятных усло виях, при повышенных значениях и у 8.
7 Т
При осевом растяжении круглого образца с кольцевой проточкой (рис. 67, а) в надрезанном сечении возбуждаются продольное напря жение 07 (рис. 67, б), окружное напряжение ot и радиальное напря жение ог. С удалением от центра к поверхности образца радиальное напряжение уменьшается до нулевого значения, и на поверхности надреза напряженное состояние становится плоским. На этом ри сунке приведено распределение напряжений при упругом растяже нии. Пластическое состояние прежде всего наступает в наиболее напряженной области у поверхности образца, где по третьей теории
89