Файл: Агрегаты воздухоснабжения комбинированных двигателей внутреннего сгорания..pdf
ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 11.04.2024
Просмотров: 184
Скачиваний: 1
Уравнение (46) связывает три переменных: г, а и X. Для исключения одной из них воспользуемся уравнением неразрыв ности в виде
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
rb sin а = b2sin а2 — ' Т(Я2) ~ л— 1 |
|
|
(47) |
|||||
|
|
|
|
X _ т ( Я ) |
|
|
|
|
|
где |
г = г/г2 ■— относительный |
радиус; |
b — Ь/г2— относитель |
||||||
ная ширина канала диффузора. |
|
|
уравнение |
(47) |
на |
||||
Для исключения переменной г разделим |
|||||||||
уравнение (46): |
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
tgI a = |
Оо |
|
k(n— 1) |
|
|
|
|
|
|
tg a2 |
т ( Я 2) |
л - 1 |
|
|
(48) |
|||
|
О |
. т(Я) . |
|
|
|||||
|
|
Y |
|
|
|
|
|
||
Уравнение (48) |
позволяет |
определить |
закон |
изменения |
|||||
угла а вдоль радиуса диффузора. |
|
|
|
т |
е. |
при |
|||
При движении идеального газа без теплообмена, |
|||||||||
іі = k, |
уравнение (48) принимает вид |
|
|
|
|
|
Mg_«__ Mgjt2_ _ const.
-Р Рг
Движение несжимаемой жидкости (р = р 2) в диффузоре с
параллельными стенками (Ь = Ь2) будет происходить вдоль ло гарифмических спиралей, так как a = а2 = const.
Для того чтобы найти закон изменения приведенной скорости X вдоль радиуса диффузора, решим совместно уравнения (46) и (47), исключив из них переменный угол а. После преобразо ваний получим
X V |
|
т(Я2) |
2 |
|
2 (п—к) |
эіш a2 |
л -1 |
а2 |
X \ k ( n ~ l ) |
||
|
+ cos2 |
(49) |
|||
|
L т ( Я |
) |
|
|
При известном значении X на радиусе диффузора г легко определить параметры газа и коэффициенты, характеризующие эффективность диффузора. Так, коэффициент восстановления полного давления определяется по формуле
|
к |
т(Я) л -1 |
k—\ |
т(Я2) |
(50) |
|
Коэффициент потерь, если его определить как отношение работы потерь к кинетической энергии газа на входе в диффу зор, может быть определен по приближенной формуле
£бл |
__<7бл |
(51) |
|
|
k |
|
|
|
k+ |
1 |
|
53
МЕТОД ОПРЕДЕЛЕНИЯ ПОКАЗАТЕЛЯ ПОЛИТРОПЫ В БЕЗЛОПАТОЧНОМ ДИФФУЗОРЕ КОМПРЕССОРА
Средний показатель политропы сжатия газа в безлонаточном диффузоре компрессора, если считать его постоянным вдоль радиуса, может быть выражен через параметры на входе в диффузор. В этом случае величина и направление вектора средней абсолютной скорости и параметры потока на входе в лопаточный диффузор, а также коэффициенты, характеризую щие суммарные потери в безлопаточном диффузоре, могут быть определены по формулам, приведенным выше. Для исследова ния характера изменения параметров потока и потерь вдоль радиуса безлопаточного диффузора необходимо иметь зависи мость изменения потерь энергии вдоль радиуса. Однако и в этом случае можно с достаточной для практики точностью пренебречь изменением показателя политропы п в пределах каждого рас четного кольцевого участка диффузора.
Величина среднего показателя политропы в безлопаточном диффузоре (или в пределах одного элементарного участка) может быть определена из уравнения
|
|
л — I |
/ г - 1 |
RA T ' |
|
При п = |
const и k = const вдоль радиуса должно |
также со |
|||
блюдаться |
условие |
^ |
= const. Найдем, к чему |
стремится |
|
это отношение при г -+ \. Очевидно, что |
|
lim f-n
L r |
_ |
О |
(53) |
|
R A T |
~ |
О |
||
|
Для раскрытия неопределенности воспользуемся правилом Лопиталя, выразив работу трения в безлопаточном диффузоре (или на отдельном его участке) [36]
г4 b sin а
Коэффициент трения Хтр часто выбирается по результатам его определения в цилиндрических трубах. Специальные иссле дования [15, 31], однако, показали, что величина лтр в безлопаточных диффузорах, во-первых, больше по абсолютной величине, а во-вторых, зависит от угла Ѳд раскрытия эквивалентного конического диффузора, что объясняется влиянием потерь на вихреобразование. Кроме того, величина коэффициента зависит и от радиальной протяженности Диффузора, что объясняется влиянием потерь . на перемешивание и выравнивание потока, выходящего из колеса компрессора. Поэтому в непосредственной близости от колеса лТр больше, а затем величина этого коэффи циента уменьшается и становится практически постоянной.
54
Из сказанного ясно, что для анализа |
изменения |
параметров |
|
и скорости потока вдоль радиуса диффузора |
необходимо иметь |
||
аналитическое выражение 7,тр = f(r, Ѳд). |
Однако |
в настоящее |
|
время таких зависимостей, применимых |
для |
широкого класса |
высоконапорных компрессоров, нет. Поэтому в расчетах обычно принимают некоторые средние значения лтр, полученные при испытаниях отдельных компрессоров, и тогда, строго говоря, результаты расчетов применимы к безлопаточным диффузорам, радиальная протяженность которых находится в достаточно узких пределах. Угол раскрытия эквивалентного конического
диффузора обычно |
|
определяют по формуле, |
предложенной |
||||||
К. И. Страховичем [35] |
|
|
|
|
|
||||
п |
о |
і |
о |
V D*b, sin а , — V D2b2sin «2 . |
u2 + u3 |
|
(5 4 ) |
||
Ѳд = 2 arctg 2 |
-— ä_3------3— r— ----- £ sm |
-----з _ |
|||||||
|
|
|
|
|
D3 —D2 |
|
2 |
|
|
Расчеты показывают, что величина Ѳд, |
зависящая |
главным |
|||||||
обр азом от угла |
аср = |
аз-, практически |
не меняется с уве |
||||||
личением |
радиуса г |
безлопаточного диффузора. |
Это |
дает |
воз |
можность считать коэффициент ?.тр неизменным на протяжении отдельных участков диффузора.
Величина АГ легко определяется из условия (45). Вычисле
ние предела по формуле (53) |
с учетом того, что при г -> 1 с-ѵс2, |
и а —►- а2 (где с2, Ь2, а2 |
— скорость потока, ширина канала |
и угол вектора скорости в начале участка), позволяет получить выражение
|
Hm- Lr |
k — \ |
|
|
|
lim - |
|
(55) |
|
|
|
W |
4b2 |
sin «2 |
дХ/дг |
|
|||
Для отыскания предела |
lim дХ |
|
используем |
уравнение |
|||||
|
|
|
|
дг |
|
|
|
|
|
неразрывности, которое напишем в следующем виде: |
|
||||||||
1 |
дХ |
1 |
і |
Ъ |
^ |
|
^ |
ö sin a |
(56) |
К |
дг |
р дг |
г |
дг |
|
sin a |
дг |
I |
|
Продифференцировав по г выражение |
|
|
|||||||
р/р2 = [т(Х)/т(Я,2)]п-1. |
|||||||||
имеем |
1 |
д р _______ 2__ |
k— l |
|
X_______дХ_ |
(57) |
|||
|
|
||||||||
|
р |
дг |
п — 1 |
k + i |
|
k — \ |
dr |
||
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
1—-------к1 |
|
|
||
|
|
|
|
|
|
k + 1 |
|
|
Если стенки диффузора параллельны, то производная^^ == О,
дг
При наклоне стенок диффузора одна к другой под углом у ширина канала диффузора изменяется по линейному закону:
Ь=Ъ2 + (г— l)tg V-
55
Тогда получаем
I дЬ _ tg у
(58)
ьдТ~ ь
Вэтом выражении угол у > 0, если ширина диффузора b возрастает с увеличением радиуса г.
Для |
определения |
выражения — -----д |
|
воспользуемся |
|||||
уравнением (48): |
|
sin а |
дг |
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
1 |
д sin а |
cos2 а |
__— j_ |
n(k — 1) |
1 |
д'к |
(59) |
|
|
s:n а |
дг |
sin2 а |
г |
k(n — 1) |
X |
дг |
|
|
Подставив выражения (57), |
(58) и |
(59) |
в уравнение |
(56) и |
|||||
решив |
|
|
|
* |
|
„ |
|
|
дХ |
его относительно величины обратной |
производной-^--, |
дг
найдем предел, к которому стремится выражение (55):
lim—^ |
|
Атр sin а2 |
1 |
1 ^ 2 |
|
|
|
k—1 |
|||
|
|
4(Ö2+ tg-y sin2 а 2) |
|||
где |
м 2 = т + : |
с2 |
— число |
Маха, |
|
Y kR I\ |
|||||
|
аг |
|
|
n{k— 1) |
cos2 а2 |
ft(ft— 1) |
sin2 а 2 |
|
(60) |
подсчитанное по
скорости с2 на входе в диффузор. |
(52) дает возмож |
||||
|
Подстановка выражения |
(60) в уравнение |
|||
ность получить уравнение для определения |
показателя поли |
||||
тропы п\ |
|
|
|
|
|
|
|
4 sin a2(bs + tg V sin2 ct2)—Ятр sin2 a2 |
(61) |
||
^ J |
_ I |
__ |
/ k |
|
|
|
|
||||
|
|
4 sin a2(ft2 + tg Y sin2 аг)—7Xp ( — M2 sin2 a , —cos2 a , |
|
||
|
|
|
\ n |
|
|
и политропического к. и. д. процесса сжатия |
|
|
|||
|
'П пол |
4 sin a2(62 + tg у sin2 a2)—Атр sin2 a2 |
(62) |
||
|
|
|
|
||
|
4 sin a2(ft2 + tg у sin2 a 2)—ATp ( — M2 sin2 a2 —cos2 a r |
|
|||
|
|
|
' ft |
‘ |
|
|
Если стенки диффузора параллельны, то |
в уравнениях (61) |
|||
и (62) tg y |
= 0. В формулах |
(61) ж (62) показатель политропы п |
входит и в правую часть, поэтому при определении п пользуются методом последовательных приближений; в 1-м приближении
можно принять — М2 sin2 a2 = 0 |
. Однако расчеты показывают, |
п |
потери в диффузоре малы, |
что при больших углах а2, когда |
значения показателя п близки по величине к значениям k. При малых углах а2, когда велика разница между показателями п и
k 2
k, величина члена — М2 sin2 a2 мала по абсолютной величине.
П
Это позволяет без большой погрешности принять в знаменателе выражений (60) и (61) п = k.
56
Анализ изменения показателя п с изменением числа М2 при различных ct2 показывает, что число М2 весьма мало влияет на показатель п. Это и оправдывает сделанное выше допущение относительно равенства п = k в выражениях (61) и (62).
Увеличение угла а2 при различных постоянных значениях лтр и М2 вызывает монотонное снижение показателя политропы п, происходящее наиболее резко при малых углах а2, и тем ин тенсивнее, чем больше Лтр.
Рис. 27. Зависимости п = /(а 2) при Ь2 = 0,085, у = 0, г = 1.15:
I - Ч р о = °>02; 2 - Ч г о = 0,03; 3 - я тр0 = 0,04
При анализе влияния угла а2 необходимо учитывать также зависимость Лтр от угла Ѳд. Данных о экспериментальных зави симостях ЛТр от угла Ѳд для безлопаточных диффузоров, в частности при больших скоростях потока, в настоящее время нет. Указанная зависимость по аналогии с коническими диффу зорами может быть выражена формулой [35]
XTp = Xrp0 + Atg2^ |
) , |
(63) |
|
где Лтро — коэффициент трения |
в |
цилиндрической |
трубе; |
А — постоянный коэффициент; для |
безлопаточных диффузоров |
||
А = 10. |
|
|
|
На рис. 27 показаны расчетные зависимости изменения пока зателя политропы п от угла сх2 при различных числах М2 с уче том изменения Лтр по формуле (63). Из рисунка следует, что влияние числа М2 более ощутимо при больших углах
С увеличением относительной ширины диффузора Ь2 пока затель политропы п уменьшается, что объясняется малым влия
нием Ь2 на угол Ѳд и, следовательно, величину ЛТр.
57
Характер зависимости п = f(b2) при А,тр = /(Ѳд) показан на рис. 28.
Изменение показателя п в зависимости от различных пара метров предопределяет и закономерность изменения политропи-
Рис. 28. Зависимости п = f(b2) при г = 1,15, у = 0: |
сплошные линии — |
М2 = 0,3; штриховые линии — М2 = |
1,0 |
Рис. 29. Зависимости т)ПОл = f( а2) при:
а — V = 0; б — bj = 0,085; ?-тр0 = 0,03; Т = 1,15; 1 — М2 =. 0.3; 2 — М, = 1,0
веского к. п. д. процесса сжатия. Зависимость т]пол = f(a2, Ь2) при постоянных значениях ЯТр имеет монотонный характер, при чем наблюдается увеличение т]пол с ростом а2, особенно быстрое при малых а2. При учете зависимости коэффициента А,тр от угла Ѳд характер изменения т]ПОл с изменением а2 меняется; наблю дается максимум г)Пол в районе значений углов а2 = 16 ч- 24°
58