Файл: Шумилин Н.П. Специальные измерения в проводной связи учебник.pdf
ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 11.04.2024
Просмотров: 157
Скачиваний: 2
котором громкость звука в телефоне минимальна. Тогда можно сказать (см. рис. 15.2 и задачу № 60), что
= |
(5Л) |
Способ дает погрешность порядка ± 1% и пригоден для кабелей длиной до 8 км (при диаметре жил 1,2 мм) и при величинах асимметрии от единиц до сотен ом.
Измерения по схеме рис. 5.1 рекомендуется прово дить, не разделяя первое и второе измерения значитель ными промежутками времени, чтобы величина R & не ус пела измениться. Кроме того, желательно проводить их с обеих станций и несколько раз, беря за правильный средний результат.
5.3. Определение расстояния до места повреждения линии по частотной характеристике ее входного сопротивления
На рис. 5.2 представлена примерная зависи мость модуля входного сопротивления однородной линии от частоты. Сплошной кривой показан случай, когда в линии нет отраженной волны, так как линия во всех точ ках цепи нагружена на свое характеристическое сопро-
Рис. 5.2. Зависимость модуля входного сопротивления липни от частоты
Рис. 5.3. Схема Г. И. Первушина для определения расстояния до места неоднородности линии
тивление Z c и Z BX= Z C. Пунктирная кривая Zxx показы вает, что при холостом ходе цепи ее входное сопротивле ние меняется по волнообразной кривой, максимумы ко торой образуются при частотах, соответствующих встреч ным направлениям токов падающих и отраженных волн в начале цепи. Такой же вид имеет и кривая ZK3.
Если в каком-то месте линии имеется неоднородность, вызывающая увеличение сопротивления прохождению электромагнитной волны (Zn^>Zc) или уменьшение его
78
(ZU< Z C), то, хотя отраженная волна не будет достигать той величины, какую она имеет при холостом ходе или коротком замыкании, однако все-таки ее появление со здаст в кривой Z B2t = f(.со) максимумы (и минимумы) для частот, при которых в расстоянии (2 Іх) от пункта конт роля Znx до места неоднородности и обратно уложится целое число длин воли этой частоты.
Следовательно, контролируя частоты, например, мак симумов и зная скорость и распространения электромаг нитной волны вдоль линии, можно определить расстоя ние до места неоднородности
о |
(5.2) |
2 (/» — Л) ' |
где /2 и Д — частоты соседних максимумов или миниму мов модуля сопротивления Z BX. Для точности обычно бе рут разность частот, включающую несколько максиму мов (fn—h)> и тогда
V (п — 1) |
(5.3) |
|
2 (/„-/,) |
|
|
Значение |
ѵ |
в достаточно узком диапазоне частот может |
|
быть принято постоянным и берется из справочников для имеющейся линии. Однако лучше заранее найти значе
V
ние для нужного диапазона |
частот, произведя умыш |
|
ленное повреждение (обрыв |
или короткое замыкание) |
|
на известном расстоянии. |
Znx |
обычно не производят, |
Само измерение значения |
|
так как это связано с кропотливыми манипуляциями и
расчетами. Для ф-л |
(5.2) и (5.3) нужно определить толь |
||||
ко частоты, соответствующие максимумам или минимуГ |
|
||||
мам значений Z EX. Проще всего это достигаетсяV |
по схе |
||||
ме, предложенной Г. И . Первушиным (рис. 5.3), где — |
|||||
генератор с плавно |
меняющейся частотой; — |
высоко |
|||
омный вольтметрR; |
Тр |
— трансформатор, предупреждаю |
|||
щий возможность гальванической связи измерительной |
|||||
схемы с линией; |
|
— сопротивление, величина которого, |
с одной стороны, должна быть много больше Z BX линии, а с другой стороны, ограничена чувствительностью вольт
метра и возможностями |
увеличения эдс |
генератора. |
||||
Обычно |
R — |
|
R |
ток, про |
||
|
5— 10 кОм. При такой величине |
|
||||
текающий |
в щеп,и отри -обычных ісоінроти-влениях генера |
|||||
тора |
R r , |
практически не |
будет зависеть от |
изменений |
||
|
|
Zвх (см. задачу № 61). Поэтому значения напряжения на входе линии будут следовать изменениям входного
7 9
сопротивления Z BX. Таким образом, плавно изменяя час тоту генератора, мы по показаниям вольтметра сможем зафиксировать значения частот, соответствующих как максимумам ZBX (максимум U), так и минимумам ZBX (минимум U), а далее воспользоваться ф-лами (5.2)
и (5.3).
Метод пригоден при достаточно больших нарушениях однородности (например, обрыв) и в диапазоне частот, при котором можно считать величину фазовой постоян
ной ß прямо |
пропорциональной частоте, т. |
е. когда |
|
u= co/ß = const. |
|
|
|
5.4. |
Метод Кулешова и Шварцмана для |
||
определения места повреждения на линиях |
|||
связи |
|
при кото |
|
Те же самые частоты /і, |
h>—> 'fn, |
рых возникали максимальные значения входного сопро тивления (§ 5.3), могут быть зафиксированы с помощью
Рис. 5.4. Метод Кулешова и Шварцмана для опреде ления:
а) .расстояния до места сообщения между двумя парами жил кабеля; б) места омической асимметрии; в) места паразитной связи фантомной цепи с одной из составляющих ее пар; г) места сообщения проводов цепи
80
осциллографа (гл. 9) mo методу, іпредложенному В. Н. Кулешовым и В. О. Шварцманом.
На рис. 5.4 представлены различные случаи повреж дений, расстояния до места которых могут быть найде ны по этому осциллографическому методу. Его идея со стоит в использовании осциллографа, позволяющего ви
деть |
на |
|
экране одновременно два |
|
|
|
|
|||||||||
электрических |
колебания. |
В |
этом |
|
|
|
|
|||||||||
случае можно одно колебание полу |
|
|
|
|
||||||||||||
чить непосредственно от питающего |
|
|
|
|
||||||||||||
цепь генератора, а второе зафикси |
|
|
|
|
||||||||||||
ровать как результат отражения по |
|
|
|
|
||||||||||||
сланной р линию электромагнитной |
|
|
|
|
||||||||||||
волны от места повреждения цепи. |
|
|
|
|
||||||||||||
На экране возникнет изображение, |
на экране электронно |
|||||||||||||||
подобное |
апоказанному |
на |
рис. |
|
5.5. |
|
|
|
|
|||||||
Синусоида |
|
посланного |
колебания |
В. Н . Кулешова |
при |
|||||||||||
(кривая |
|
) |
опережает |
|
синусоиду |
лучевой |
трубки |
|||||||||
|
|
|
В. О. Шварцмана |
и |
||||||||||||
отраженного колебания |
(кривая |
б), |
использовании метода |
|||||||||||||
|
|
|
|
|||||||||||||
поскольку последнее возникло через |
|
|
|
|
||||||||||||
промежуток времени |
At, |
понадобив |
|
|
At. |
|
||||||||||
шийся для прохождения волны до места повреждения, и |
||||||||||||||||
придет |
К |
началу линии через второй |
промежуток |
|
|
|||||||||||
tБсліи при некоторой частоте |
fi |
промежуток времени |
||||||||||||||
2Д |
окажется |
кратным |
периоду колебаний |
T=l/fi, |
то |
|||||||||||
синусоиды |
|
обоих колебаний совпадут. Это |
будет озна |
чать, fi.что в удвоенном расстоянии до места повреждения |
||||||||||||||||||||
2 |
Іх |
уложилось целое число |
(пі) |
|
длин волн данной час |
|||||||||||||||
тоты |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
питающего |
|||||
|
|
Если теперь плавно увеличивать частоту{г |
||||||||||||||||||
схему генератора, то синусоиды |
|
сначала вновь разой |
||||||||||||||||||
дутся, а затем |
при некоторой частоте |
|
снова сольются. |
|||||||||||||||||
Теперь, очевидно, в расстоянии 2 |
Іх |
снова уложилось це |
||||||||||||||||||
лое число длин волн, |
но уже (п +1). УвеличиваяІх |
плавно |
||||||||||||||||||
частоту, найдем значение, соответствующее (п+2) длин |
||||||||||||||||||||
волн, укладывающихся |
|
в расстоянии 2 |
и т. |
д. |
|
|
||||||||||||||
пХі =Так21хкак= (пдлина+ |
|
|
|
|
|
Xi^v/fi, |
где |
ѵ |
— скорость рас |
|||||||||||
волны(п+2)Х3, |
|
|
|
|||||||||||||||||
пространения |
электромагнитной |
волны |
вдоль |
линии и |
||||||||||||||||
lx=u/2Af, |
|
1)Я2= |
|
|
|
|
|
то получим для |
|
определе |
||||||||||
ния расстояния до места повреждения ту же ф-лу |
(5.2): |
|||||||||||||||||||
|
|
|
где |
A f—f2 |
— |
f |
і |
берут |
обычно |
среднюю |
после |
|||||||||
нескольких слияний |
|
синусоид. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
Значения скорости |
ѵ |
для контролируемых цепей луч |
||||||||||||||||
|
|
|
|
ше получить экспериментально путем создания повреж-
81
денпй на заранее известных расстояниях, но ориентиро вочно можно брать для медных воздушных цепей 286 000 км/с, для непупинизированных корделы-іых кабе
лей — 220 000 |
км/с и дляAf |
коаксиальных |
кабелей |
|||||
270 000 км/с. Полезно построить заранее для имеющихся |
||||||||
линий графики |
зависимости |
|
от |
Іх. |
Лучше |
использо |
||
вать при этом результаты измерений с |
Іхдвух |
соседних |
||||||
станций. Если скорости распространения в исследуемых |
||||||||
линиях различны ( щ и |
v z) , |
т о величина |
находится из |
|||||
формулы |
|
|
|
|
|
|
|
(5.4) |
ѴІ°-2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
(ѵі + V,) A / |
|
|
|
|
|
|
|
Схема рис. 5.4а используется для определения рас стояния до места сообщения между двумя парами жил кабеля. Такая сосредоточенная связь между цепями вы зовет при включении генератора в первую цепь появле ние во второй переходных токов, которые, распростра няясь по второй цепи, дойдут до ее начала и создадут на экране изображение, аналогичное рис. 5.5.
Схема рис. 5.46 применяется при определении рас стояния до места омической асимметрии цепи или до места сообщения одной или обеих жил с землей. Кроме генератора с плавно переменной частотой и осциллогра фа, здесь требуется дифференциальный трансформатор с достаточно высокой степенью симметрии его полуобмоток.
Схема рис. 5.4s служит для определения места со средоточенной паразитной связи фантомной цепи с од ной из составляющих ее пар. Генератор питает фантом ную цепь, а поврежденная пара связывается со вторым лучом осциллографа. Эту схему употребляют также для определения места омической асимметрии цепи (нижней) с помощью одинаковой исправной пары (верхней). В этом случае Z'c = Zc/2.
Схема рис. 5.4г дает возможность определить как рас стояние до места сообщения проводов цепи (показано на рисунке), так и до места обрыва обеих жил кабеля (если бы обрыв был в месте сообщения). Дифференциальный трансформатор используется здесь вместе с балансным контуром БК, параметры которого должны соответство вать характеристическим параметрам исследуемой цепи. Вместо БК лучше включать исправную цепь, одинаковую с поврежденной.
82
Во всех схемах напряжение генератора желательно подавать на первый луч осциллографа не непосредствен но, а через магазин затуханий, чтобы облегчить получе ние на экране синусоиды той же амплитуды, что и для напряжения, приходящего из поврежденной цени. Это улучшает условия контроля момента совпадения сину соид.
Осциллографический метод может быть применен и с использованием обычного осциллографа. Для этого достаточно (выключить собственный генератор развертки осциллографа и подать на вход усилителя горизонталь ного отклонения напряжение от генератора, а на вход усилителя вертикального отклонения — напряжение, по ступающее от поврежденной цепи. На частотах Д {& /з эллипс на экране превращается в прямую, наклоненную под углом в 45°. Однако фиксация этого превращения происходит с погрешностью, несколько превышающей погрешность, имеющую место при фиксации тех же час тот с помощью двухлучевого осциллографа.
Метод Кулешова и Шварцмана наиболее удобен для применения на кабельных линиях связи, где имеется много пар жил с идентичными параметрами. Он приго ден, когда в цепи только одна неоднородность, и можно положить o= o)/ß = const.
5.5.Определение места перепутанности жил
вкабеле
В практике строительства и эксплуатации ка бельных цепей довольно часто встречаются повреждения из-за 'нвправильното монтажа цепей. Специфическим из
них |
является перепутывание |
Лг |
Іпара |
|
|
||||
жил или, как говорят, разби |
/I, |
|
|
|
|||||
о------------------ ■—— о |
|||||||||
тость пар, когда в месте(Л2) |
|
како |
|
|
|
|
|||
го-то соединения пар одна из |
а—П п а р а |
z: |
|||||||
жил |
первой пары |
соеди |
|||||||
няется |
(и идет, следовательно, |
//* |
|
|
|
||||
далее) |
с |
жилой второй пары |
Раіс. 5.6. |
Разбитость |
пар |
||||
(</73), в то время как соответ |
|
|
|
|
|||||
ствующая |
жила второй пары |
в кабеле |
|
|
|
||||
(Л3) |
|
оказывается продолже |
|
|
|
|
|||
нием |
перепутанной жилы |
(Л2) |
первой пары (рис. |
5.6). |
|||||
|
Встречаются и более сложные случаи перепутывания, когда перепутываются жилы нескольких пар или в не скольких местах. Такие повреждения исследуют, глав ным образом, импульсным методом (гл. 6).
83