ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 11.04.2024
Просмотров: 169
Скачиваний: 0
При дальнейшем остывании от Т = Тк.с |
до нормальной темпера |
туры То 0 возникнут напряжения |
(деформации) от взаимо |
действия слоев, обусловленные различием коэффициентов ли нейного расширения их металлов. Таким образом, правая часть уравнения (3.69) представится выражениями (8.48), а постоянные
С І |
и С 2 в соотношениях |
(3.81) и |
(3.84) |
определятся |
формулами |
|
(8.49), где величина ер в |
данном |
случае |
определена |
равенством |
||
(8.54). Например, для Сх имеем |
|
|
|
|||
Сі |
= -щ- [ ( « « - «*) № . с - |
Т*. |
н) - * с { Т к . с - Г»)] № - |
h\). (8.55) |
||
|
Интегрированием уравнений Коши для прогиба получим |
|||||
|
v(x,0) |
= |
|
|
(8.56) |
Отсюда ясно, что в зависимости от значения начальной равно мерной температуры Т0 основного слоя, при которой произво дится его наплавка, постоянная СГ может оказаться как положи тельной, так и отрицательной, т. е. в зависимости от этого биме таллическая полоса после остывания может оказаться изогнутой (8.56) как в сторону основного, так и в сторону плакирующего слоя. Другими словами, путем изменения начальной равномерной температуры Т0 основного слоя, при которой производится его наплавка, можно управлять деформациями (напряжениями) би металлической полосы после ее остывания. Например, если на плавка производится при нормальной температуре, то можно принять
тТ
1 к. с |
1 |
О * к. с |
При этом Cj <С 0, v (х, 0) > |
0, т. е. биметаллическая полоса после |
|
остывания окажется изогнутой |
в сторону основного слоя. |
|
Отметим, что в отличие |
от |
способа получения биметалличе |
ского листа путем прокатки, где начальные напряжения могут
быть уменьшены |
лишь |
за счет подбора металлов для основного |
|
и |
плакирующего |
слоев |
со специальными характеристиками ан, |
ас, |
TKiC, Тк „, способ получения биметаллических листов путем |
наплавки замечателен тем, что здесь в каждом конкретном случае по заданным характеристикам ан, ас, Тк н, Тк с можно подобрать оптимальный термический режим наплавки, в результате осуще ствления которого биметаллический лист после остывания прак тически не будет иметь начальных деформаций (напряжений). Действительно, прогибы по (8.56) после остывания будут отсут ствовать, если С х = 0 . В соответствии с (8.55) имеем, что они бу дут отсутствовать, если наплавка основного слоя проведена при его равномерной температуре, определяемой формулой
То — Тк_ с ' - ( - ^ г - ' К 2 - ^ - ) ] - <М7>
Как нетрудно убедиться, полоса при этом будет свободна от начальных напряжений. Из (8.57) ясно, что чем больше ан по
сравнению с ас при фиксированных Тк н и Тк_с, тем меньше Т0. Так как пластические деформации от местного нагрева наплав ленным металлом и пластические деформации сжатия, обуслов
ленные разностью Тк н |
— Тк с, вызывают начальные деформации |
|||
одного |
знака, то при |
фиксированных ан и ас |
чем ближе |
Ткн |
к Тк_ с, |
тем меньше Т0. |
Другими словами, для |
наиболее важных |
для практики случаев сочетания металлов основного и плакирую щего слоев будем иметь Т0 < Тк_ с, и получение биметаллических листов, не имеющих практически начальных деформаций (на пряжений), путем наплавки на основной слой, имеющий началь ную равномерную повышенную температуру Т0, при соответствую щей механизации процесса наплавки не может вызвать технологи ческих и других трудностей.
38. СВАРОЧНЫЕ ДЕФОРМАЦИИ И НАПРЯЖЕНИЯ КРУГОВОГО ДИСКА, ВЫЗВАННЫЕ НАПЛАВКОЙ ВАЛИКА НА ЕГО КРОМКУ
Теоретическое решение задачи
Рассмотрим сначала теоретическое решение этой задачи на базе основной гипотезы. Возьмем сплошной круговой диск по стоянной толщины и достаточно большого радиуса R с тем, чтобы в процессе наплавки валика его начальную равномерную тем пературу Т0 можно было считать неизменной. При этих условиях каждый элемент, содержащийся внутри изотермы Тк, к моменту достижения температуры Тк внутри него при остывании в на правлении перемещения источника получит пластическую де формацию сжатия, приближенное значение которой определится
величиной а ( Т к — Т 0 ) .
Если этот элемент в указанный момент освободить от осталь ного диска, то к моменту остывания до начальной температуры Т0 он получит относительное уменьшение своих начальных размеров в указанном направлении на величину а ( Т к — Т 0 ) . Освобождая аналогичным образом последовательно все элементы в моменты достижения температуры Тк при их остывании в процессе про хождения электрода по всей кромке диска, вместо начального диска пулучим сплошной диск радиусом Rх < R, где Rх — радиус диска, контур которого соприкасается с подвижной изотермой Тк предельного состояния нагрева, и круговое кольцо с наружным
радиусом R' = |
R (1 — е[р)) + б' |
и внутренним радиусом |
R2 = |
= R1(l—ег), |
где б ' т о л щ и н а |
наплавленного металла. |
При |
этих условиях, если использовать второй метод, задача опреде ления приближенных значений сварочных деформаций и напря жений начального сплошного диска сведется к нахождению де формаций и напряжений составного диска, получающегося в ре зультате сшивания диска с кольцом.
Другими словами, задача определения приближенных зна чений сварочных деформаций и напряжений исходного диска
сведется к определению |
а 0 |
из |
условия: |
|
|
||
|
|
I41 ) («i)l + "i-2,(^) = ^ p ) - |
(8 -5 8 ) |
||||
Рассмотрим |
эту задачу. |
|
|
|
|
||
Сплошной диск. Диск будет находиться в условиях однород |
|||||||
ного напряженного состояния |
|
|
|
||||
|
|
|
|
°V = |
°в = ° 0 |
|
|
и в силу его большой |
геометрической |
жесткости по сравнению |
|||||
с геометрической жесткостью кольца, он, как увидим |
ниже, |
||||||
будет |
находиться в упругом состоянии. При этом будем |
иметь |
|||||
|
|
u ^ - J i ^ U o r . |
(8.59) |
||||
Кольцо. Это кольцо |
в |
силу его малой геометрической |
жест |
||||
кости |
будет |
находиться |
в |
условиях |
полярно-симметричного |
упруго-пластического деформированного состояния. Решение этой задачи дается формулой (7.51). Металл этого кольца по его ра диусу не будет однородным. С известным основанием можно счи тать, что при действии а0 оно будет деформироваться лишь по мере деформации жесткого металла крупнозернистой зоны. По этому примем, что это кольцо целиком состоит из металла крупно
зернистой зоны. Для металла этой зоны имеем as |
= 5340 |
кГ/см*, |
т = 13 (п. 31). С целью некоторого упрощения |
расчетов |
примем |
т — 12,82. Тогда соотношение(7.51) в этом случае перепишется в виде:
|
|
|
— 1/7ехр |
/ 0,969arctg- 2 t + |
1 |
|
|
|
С |
і У |
~ (f + |
0,619)V* (f + t+l)^' |
' |
( 8 " 6 0 ) |
|
Так как cre > |
0, |
ar |
<• 0 во всех точках этого кольца за |
исключе |
|||
нием точки г |
= R', |
где аг |
= 0, |
то отсюда следует, что в рассма |
|||
триваемой области |
переменная |
|
|
|
<Гг
везде отрицательная и, как увидим ниже, удовлетворяет условию
— oo^t^— 25.
Для каждого значения t, заключенного в этом промежутке, функция
(t + 0,619)v< = t\u = IU Г Л |
(cos |
- 5 ± ! я + / sin |
л ) , |
n = |
0, 1, |
2, 3 |
|
будет иметь два комплексных значения (п = 0; п — 2), одно вещественное отрицательное значение (п = 3) и одно мнимое зна чение (п = 1). Так как отношение -^-вещественно, то, как это
следует из (8.60), комплексные значения ti* должны быть отбро шены. Остальные два значения t\u будут отличаться друг от
друга лишь постоянным множителем, в силу чего вместо (8.60) |
|||||
примем |
|
V\T\ ехр |о,969 arctg 2t+_l j |
|
|
|
|
|
|
|
||
|
СіУ — |
,, |
,4. /л , , , ,\п вад—• |
|
(8.61) |
Эта функция может быть аппроксимирована соотношением |
|
||||
|
|
СгУ |
Р |
|
(8.62) |
|
|
|
t+ 1 |
|
|
В табл. 14 приведены значения функций Сгу |
для некоторых |
||||
значений t, |
найденные по формулам (8.61) и (8.62) при (5 = |
0,224. |
|||
Нетрудно |
проверить, |
что |
аппроксимирующая |
функция |
(8.62) |
в весьма узкой зоне вблизи |
|
Таблица 14 |
|||
t = —100 дает максималь |
|
||||
ную погрешность |
14% |
Значения функций Сх у при изменении |
|||
и вне интервала — 1 5 0 ^ |
аргумента в интервале —400 «=; t ^ |
— 25 |
<t = + —50 — менее 5%.
Подставив |
|
теперь |
значе |
— < |
|
|
|||||
ние |
t |
из |
|
(8.62) |
в |
соотно |
(8.61) |
(8.62) |
|||
шение |
(7.53) |
и |
проинте |
|
|||||||
грировав, |
|
|
получим |
|
25 |
0,00934 |
0,00934 |
||||
|
|
/ |
|
С |
|
у/. |
|||||
|
|
|
|
36 |
0,00640 |
0,00640 |
|||||
|
|
|
|
|
Р |
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
\ |
|
с, + |
2у, |
|
64 |
0,00329 |
0,00355 |
||
где |
І и |
|
|
2 — постоянные |
100 |
0,00198 |
0,00223 |
||||
интегрирования. |
|
Отсюда |
200 |
0,00110 |
0,00112 |
||||||
|
С |
|
С |
|
|
|
|
||||
получим |
|
|
|
|
|
|
400 |
0,000551 |
0,000561 |
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
r |
|
2R |
|
2Cj |
|
|
|
Определив Сі и С2 из условий:
<*г(Я2) = —<т0;
будем иметь: |
|
аг (/?') = |
0, |
|
|
|
|
„ |
ст0 |
г |
г/ Я' |
(8.63)
2а0
Найдем теперь Ur2\ Для этого используем соотношение
„(2) „(2)
где |
„(2) |
(8.64) |
|
||
|
|