Файл: Соммер А. Фото-эмиссионные материалы.pdf

Следует отметить, что все эксперименты, в которых была обнаружена .проводимость н-тппа, были выполнены на гексагональном, пурпурном KiSb. Кубическая моди­ фикация была исследована только Соммеїром и Маккеролом [Л. 140], которые нашли, что этот материал об­ ладает проводимостью р-типа, связанной, по-видимому, •с избытком сурьмы.

Оптические свойства KeSb. Поглощение света гексаго­ нальной модификацией Кз$Ь измерялось Спайсером [Л. 127],

Тафтом и Филиппом [Л. 96] и Маккеролом и Соммером [Л. 140]. Результаты этих работ хорошо со­ гласуются между собой. В качестве примера на рис. 23 приведена кривая, полученная Спайсером. Спектральная характеристика поглощения K3Sb в отличие от всех дру­ гих антимонидов щелочных металлов имеет резко выра­ женный минимум в видимой области спектра.

На рис. 24 приведены для сравнения спектральные характеристики поглощения гексагональной и кубиче­ ской модификаций K3Sb [Л. 140].

Интерпретация результатов измерений. По положению

В отличие от его результатов по Cs3Sb Спайсеру не уда­ лось добиться совпадения теоретической характеристики фотоэмиссии с экспериментальной. Поэтому он не смог

равна приблизительно 2,3 эв, что соответствует значению

производимого порога фотоэмиссин для гексагональной

к малым изменениям количества избыточного К- В под­ тверждение этой интерпретации Спайсер отмечал значи­ тельное расширение длинноволновой области чувстви­ тельности в K3Sb фотокатодах, которые содержали спе­ циально увеличенный избыток калия. Если флуктуации порога фотоэффекта происходят благодаря избытку К, кубический материал, который обладает проводимостью р-типа и имеет стехиометрический недостаток К, должен иметь более стабильную длинноволновую границу по­ добно Cs3Sb. Из кривых, приведенных на рис. 21, мы действительно можем сделать такой вывод. Однако фотоэмиссионные исследования кубического K3Sb должны быть расширены в спектральную область более низкого квантового выхода для того, чтобы предполагаемую раз­ ницу между кубическим и гексагональным K3Sb можно было считать доказанной.

в этом материале 3,7 эв. Это примерно па 2,6 эв больше, чем энергия, соответствующая ширине запрещенной зо­ ны, при которой генерация пар становится энергетически возможной. Аналогично тому, как низкий порог генера­ ции пар в Cs3Sb объяснялся нарушением упорядоченно­ сти кристаллической решетки этого материала, высокий порог в K3Sb связывается с высокой степенью упорядо­ ченности кристаллической решетки K3 Sb. Детали этой проблемы рассмотрены в работах Спайсера и Тафта и Филиппа, а также имеющейся в этих работах библио­ графии. В связи с этим вопросом значительный ин­ терес представляют измерения энергетического рас­ пределения фотоэлектронов из кубического K3 Sb, однако описание таких измерений в научной литературе пока отсутствует.

5-2. СУРЬМЯНО-РУБИДИЕВЫЙ ФОТОКАТОД

Аналогично Cs3Sb и K3Sb максимальная фоточувст­ вительность Rb-Sb соединений соответствует соединению состава Rb3Sb (Соммер [Л. 72]). Квантовый выход и длинноволновый порог фотоэмиссии Rb3Sb в соответст­

гих антимонндов щелочных металлов, по недостаточно

между Cs3Sb, который известен только в кубической фор­ ме, и K3Sb, который более стабилен в гексагональной, чем в кубической, модификации. В то время как Журав­ лев и др. [Л. 141] нашли, что Rb3Sb в виде порошка об­ ладает гексагональной структурой, Чикава и др.[Л. 1I9J получили, что во время обычного процесса образования фотокатода сначала формируется кубический материал, который при дальнейшей обработке в парах,Rb частично, но не полностью превращается в гексагональную моди­ фикацию. Имамура [Л. 118] полагает, что Rb3Sb кубиче­ ской модификации был исследован в его ранней работе