Файл: Левшин А.Л. Поверхностные и каналовые сейсмические волны [монография].pdf

О)

Рис. 13. Фазовые скорости и системы прерывистых линий VjL, vjl в модели /77

Арабские цифры — номера гармоник k, цифры в кружках — точки спектра, поведение собственных функций в которых показано на рис. 15

На участках / производные фазовой скорости dvhQ/db (z) мак­ симальны в области близповерхностного волновода, на участках I I — в области внутреннего волновода, при этом во внутреннем волноводе

В том же диапазоне частот и скоростей кривые групповой ско­ рости CS Q(CÖ ) в модели /77 ведут себя следующим образом: на уча­

соответствуют практически стационарные групповые скорости, почти такие же, как у соответствующих ветвей Сщ (со) в модели II. В переходных зонах происходят резкие перепады групповой ско­ рости, причем при достаточно больших А; переходные зоны настоль­ ко узки, что перепады приобретают вид разрывов C H Q (со скачком разного знака для разных к) (рис. 14).

Амплитуды. Рассмотрим, как ведут себя спектральные ампли­ туды смещений свободной поверхности в модели III при изменении глубины h элементарного источника (точечной вертикальной или горизонтальной силы) на различных частотах (отмеченных цифра­ ми в кружках на рис. 13). При этом не будем фиксировать номер гармоники /с, а будем двигаться от высоких частот к низким вдоль какой-нибудь из прерывистых линий системы V]Q, а затем системы V\Q. При этом к будет убывать на единицу с уменьшением со при прохождении каждого пропуска (переходной зоны). Для преры­ вистых линий V)Q колебания оказываются сконцентрированными

83

Рис. 14. Кривые групповых скоростей СЗІ (ш) и CiL (ш) в модели /77

Римские цифры —• номера участков, остальные обозначения те же, что на рис. 13

Рис. 15. Зависимость амплитуды смещений от глубины для различных точек спектра волн Л я в а в модели / / /

г

уровень амплитуд здесь ничтожен по сравнению с уровнем при источнике в верхнем волноводе. Таким образом, совокупность ко­ лебаний, соответствующих прерывистой линии VTJQ((Ù), образует /-ю поверхностную волну в верхнем волноводе, практически та­ кую же, как в модели / .

§ 3. Физическая трактовка; критерии существования волноводов

Из проведенного рассмотрения очевидно, что на высоких ча­ стотах энергия колебаний концентрируется в том из волноводов, где расположен источник, и нигде не выходит из него. В зависимо­ сти от расположения источника и приемника мы можем наблюдать поверхностные волны (источник и приемник в верхнем волноводе),

85

каналовые волны (источник и приемник в нижнем волноводе) либо не наблюдать никаких интерференционных волн (источник и при­ емник в разных волноводах либо вне волноводов). Свойства кана­ ловых и поверхностных волн при этом остаются почти такими же, как и в моделях I и 77.

Полученная нами сложная картина ступенчатых кривых, об­ разующих системы прерывистых линий,— для этих частот лишь результат применения формального математического аппарата. Этот аппарат описывает два невзаимодействующих поля единой системой собственных функций х . Поэтому физический смысл дисперсионных кривых фазовой скорости для высокочастотных

вклада двух сближенных гармоник амплитуда либо удваивается, становясь равной амплитуде волны на соседних по частоте точках (в случае, когда источник и приемник находятся в одном волно­ воде), либо уничтожается, как и все поле (если источник и прием­ ник не расположены в одном и том же волноводе).

Таким образом, высокочастотное поле поверхностных волн не содержит признаков внутреннего волновода.

Если мы рассмотрим очень низкие частоты, то оказывается, что колебания захватывают обе зоны пониженных скоростей, и можно наблюдать только интегральный эффект несколько мень­ ших фазовых и групповых скоростей в модели 777 по сравнению с моделью 7. Никаких резких качественных эффектов мы при этом не отметим.

Наибольший интерес представляют промежуточные частоты, где возможно слабое взаимодействие полей двух волноводов [11, 50, 99]. На этих частотах переходные зоны достаточно узки, чтобы имело место интерференционное взаимодействие двух волновых полей, и в то же время они не являются чисто формальной осо­ бенностью методики расчета, поскольку отмечаются физически значимые различия в величинах фазовых скоростей и амплитуд

1 Сходная картина наблюдается и в других случаях, когда существуют два слабосвязанных волновых поля: в моделях с одним внутренним минимумом скорости b (z), но при условии vR (0) > min b (z); в моделях с min a (z) < < b (z -} 0) [2]; при наличии границ разрыва, на которых образуются волны Стоили, например, границе мантия — ядро [101]; при распространении акустических волн в земной атмосфере, содержащей два волновода 1129].

86

расстоянии г от источника согласно (1.30) имеют вид:

Знак в (4.1) зависит от взаимного расположения источника и при­ емника (плюс, если и тот и другой — в одном волноводе, минус, если в разных). Таким образом, при наличии внутреннего волно­ вода спектральная амплитуда Uk,k+iq осциллирует с г, причем период осцилляции равен vhQ (55)Т/8, где Т — 2я/со; если источ­ ник и приемник находятся в одном волноводе (например, на

При расположении источника и приемника в разных волно­ водах экстремумы меняются местами. Таким образом, возникает просачивание энергии из волновода в волновод, подобное взаимно­ му раскачиванию маятников, висящих на одной не вполне жесткой опоре.

2. Если имеется возможность выделить колебания с фиксиро­ ванной фазовой скоростью (в результате наблюдений волн про­ странственной группой станций), в принципе возможно обнаруже­

Т— 2л/шк.

3.На промежуточных частотах переходные зоны имеют конеч­ ную ширину. Поэтому вместо скачкообразных изменений группо­ вых скоростей здесь появляются экстремумы и пересечения кри­

вых ChQ (со) разных гармоник. Вклад такой зоны в нестационар­ ную сейсмограмму имеет вид сложного интерференционного коле­ бания с узким диапазоном видимых частот. Если по нему какимлибо способом найти «кажущуюся» кривую групповой скорости, то окажется, что она несколько изменяется в зависимости от глу­ бины источника и расстояния. Это связано с тем, что с глубиной

87