Файл: Левшин А.Л. Поверхностные и каналовые сейсмические волны [монография].pdf
ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 21.06.2024
Просмотров: 99
Скачиваний: 2
b, нм/СЕН
Os
Z,KM
Рис. 54. Результаты интерпретации наблюдений в параметризации I I Обозначения те же, что на рис. 52.
Рис . 5 5. Дисперсия групповых скоростей высших гармоник волн Л я в а (к = 2,3) для двух моделей коры из показанных на рис. 52.
(динамику объемных волн, последующие вступления, высшие гар моники поверхностных волн, физические ограничения па допусти мые градиенты скоростей и т. п.).
Приведенные на рис. 55 дисперсионные кривые ChL |
(Т) выс |
ших гармоник (к = 2,3) волн Лява для двух разрезов, |
являю |
щихся решениями модельного эксперимента, показывают, что при помощи высших гармоник действительно можно сузить неодно значность получаемых решений. В диапазоне периодов 14—20 сек для C 2 L (Т), 8—10 сек для C F T L (Т) различия дисперсионных кривых могут быть уверенно обнаружены при помощи СВАИ.
Определение скоростного разреза верхней мантии Европы. В качестве исходных данных использовались годограф S (в диапа зоне расстояний 10—35°) по данным [55, 105, 108] и групповые ско рости волн Лява в диапазоне периодов 30 — 90 сек для трассы Тур
ция — Швеция |
[106], а также амплитудная кривая волн S [18]. |
|
Стандартные |
ошибки годографов оценивались как + |
10 сек |
для 10—29° и + |
20 сек в диапазоне 30—35°; стандартная |
ошибка |
групповой скорости Ч : 0,1 км/сек. Параметризация разреза была выбрана таким образом, чтобы включить все известные разрезы верхней мантии и допустить существование волновода не только непосредственно под границей Мохоровичича, но и на некоторой глубине под ней, а также модели с различными скоростями под ^ волноводом. Отсюда минимальное число слоев в верхней мантии — четыре; варьировались скорости поперечных волн на четырех гра ницах (bv b2, b3, fe4) и глубины двух границ Н 2 , Н 3 (табл. 12).
Между границами скорости интерполировались линейно. Стро ение коры специально не исследовалось, однако, поскольку оно влияет на годографы и групповые скорости, каждая модель мантии
148
|
Т а б л и ц а 12 |
Глубина от границы AI, км |
Пределы изменения в, км/сек |
Hi = о |
4 , 3 < 6 1 < 4 , 8 |
15 < І І 2 < 65 |
4 , 2 < 6 а < щ № + 4 , 8 * |
Нг + 3 0 < Н 3 < 2 1 5 |
4 , 2 < & 3 < щ Н з + 4 , 8 * |
1І4 = 315 |
4 , 2 < & ! < 5 , 2 |
lis =- 565 |
h |
=5,65 |
Не 735 |
h = |
6,08 |
Н- ---- 935 |
b7--=6,33 |
*Это означает, что Ь2 и Ь3 ограничены сверху прямой линией, соединяю щей точки Я = О, Ь = 4,8 и H = 315, 6 = 5,2 (рис. 56).
комбинировалась с одной из девяти возможных моделей коры и считалась решением, если расчетные данные хотя бы для одной из моделей коры согласовались с наблюдениями.
В отличие от предыдущего примера, в пределах параметриза ции допускались не любые значения скоростей и глубин, а лишь
дискретизированные по многомерной сетке |
с шагом |
0,1 |
км/сек |
||
для Ъъ Ь.г, 0,2 км/сек |
для Ъ3 и Ьй, 15 |
км |
для 11г |
и |
20 км |
для 113. В результате |
в параметризации |
содержалось 35 ООО раз |
|||
резов мантии. |
|
|
|
|
|
Отбор разрезов осуществлялся методом «Еж», комбинирующим случайный поиск с полным перебором в окрестности случайно най денного решения. За описанием метода «Еж» мы отсылаем к работе [14]. Проведенный перебор около 2000 решений позволил весьма детально исследовать всю область. По дисперсии и годографам был отобран 151 разрез, из них только у семи амплитудная кривая хорошо согласовалась с наблюдениями. Эти семь раз резов показаны на рис. 56 вместе с границами параметризации и известными разрезами верхней мантии.
Полученные решения занимают небольшую подобласть в про странстве неизвестных параметров: значения трех параметров у
них совпадают: Ьх = 4,5, &2 = |
4,5, Ь3 = 4,6 км/сек, а Н2, |
Н3, fe4 |
отличаются на один-два шага, |
так что решения содержат |
разрезы |
с волноводом в верхней мантии или без него. Эти решения весьма не похожи на классические разрезы Гутенберга, Джеффриса и Леман, которые не удовлетворяют тем или иным эксперименталь ным данным.
Для уменьшения существенной, с точки зрения геофизики, не однозначности целесообразно расширить диапазон наблюде-
149
г-Н, км
Рис . 56. Скоростные |
разрезы |
верхней мантии Европы |
1 — разрезы, найденные |
в работе |
[16]; 2 — разрез Джеффриса; s — разрез Гутенберга; |
4 — разрез Лсман [55]; |
5 — границы параметризации |
J J I |
I |
I |
I |
1 |
U |
I |
I I I I |
|
|
10 |
20 |
30 |
SO |
100 |
ZOO Г,сен |
||
Рис . 57. |
Групповые скорости волн |
Р э л е я |
(к = |
1), Л я в а |
(к — 1, 2, 3), фазовые |
|||
скорости |
волн Л я в а |
(к — |
1) д л я двух моделей мантии |
Европы |
150
ний поверхностных волн в сторону больших периодов и исполь зовать помимо основной гармоники высшие, а также волны Рэлея и последующие вступления. На рис. 57 приведены расчетные дис
персионные кривые волн Лява vlL ( T ) , C L L (Т) |
для более широког |
|||
диапазона |
периодов, чем использовавшийся |
в |
нашем |
анализе |
( Т < 300 сек), дисперсионные кривые волн Рэлея |
C L R (Т) |
в том же |
||
диапазоне |
T, а также дисперсионные кривые Скь |
{Т) для второй и |
третьей гармоник волн Лява. Расчеты проведены для двух качест венно отличных моделей из семи найденных решений. Видно, что
дисперсионные |
кривые |
vlL ( T ) , |
C L R (Т) |
заметно отличаются при |
Т ^> 150 сек; у |
высших |
гармоник |
волн |
Лява отмечены большие |
различия групповых скоростей в области периодов 30—100 сек.
Для модели с волноводом отмечается |
сближение |
кривых |
( Т ) |
|||
и Сгі, (Т) и глубокие минимумы |
C 2 |
L |
{ T ) , C 3 L (Т); |
В модели без волн |
||
вода эти особенности кривых |
C H |
L |
(Т) |
не отмечаются. Анализируя |
наблюдения по методике СВАН, можно по данным о длиннопериодных основной и высших гармониках сузить класс возможных реше ний.
Г л а в а 6
ПОВЕРХНОСТНЫЕ ВОЛНЫ-ПОМЕХИ
ВСЕЙСМОРАЗВЕДКЕ
Вто время как в сейсмологии поверхностные волны широко ис пользуются для получения данных о среде и источнике, в сейс мической разведке они обычно играют роль помех, затрудняю
щих выделение |
полезных сигналов — отраженных волн [26, |
48, |
75, 91]. Только |
при инженерно-геологических исследованиях |
они |
иногда используются для уточнения скоростных параметров пер вых десяти-двадцати метров разреза [48, 49]. При сейсморазведочных работах методом отраженных волн источником колебаний обыч но являются взрывы ВВ в укупоренных скважинах на глубинах до 40—50м, реже 80—100м. Как показали многочисленные поле вые наблюдения, при этом возбуждается поле низкоскоростных, относительно низкочастотных волн-помех рэлеевского типа, зна чительно превышающих по уровню отраженные сигналы (как про дольные, регистрируемые вертикальными z-приборами, так и об менные типа PS, регистрируемые горизонтальными х(^-прибора ми). Еще более значителен относительный уровень таких помех, если колебания возбуждаются поверхностными взрывами, ударами или вибрационными устройствами.
При сейсморазведке методом отраженных поперечных волн (этот метод успешно развивается в последние годы [27, 75]) коле-
151
бания возбуждаются ударами или чаще — направленными взры вами в мелких скважинах с камуфлетом. Такие источники возбуж дают интенсивное поле низкоскоростных, низкочастотных волн Лява, маскирующих на записях у (ср)-приборов отраженные волны от глубоких горизонтов.
Для ослабления помех и выделения отражений применяются разнообразные аппаратурные и методические приемы: углубление источника, фильтрация, группирование приборов и источников, специальные системы наблюдений и др. Однако во многих случаях эти приемы не обеспечивают полного подавления помех или суще ственно удорожают работу. Для разработки более эффективных, приемов необходимо детально изучить физическую природу и свой ства поля помех, частотный состав, характер дисперсии фазовой и групповой скорости, влияние строения среды, условий возбуж дения, параметров источника.
В этой главе будут показаны возможности описанных выше мето дов расчета и анализа поверхностных волн при решении подоб ных задач в типичных для сейсморазведки условиях.
§ 1. Расчетные волновые ноля помех
Модели среды и источника. Верхняя часть разреза — зона; малых и пониженных скоростей, в которой возбуждаются и рас пространяются поверхностные волны-помехи,— сложена обычно рыхлыми песчапо-глинистыми отложениями. Скорости попереч ных волн в этой зоне редко превосходят 500 м/сек; в первых 1—2 м,. содержащих большой процент органических материалов, отмечают ся сверхмалые скорости поперечных волн (меньше 100—150 м/сек). Нижней границей этой зоны часто является кровля коренных (уплотненных терригенных или скальных) пород, в которых ско рости поперечных волн превышают 1000—1500 м/сек.
Скорости продольных волн в пределах зоны в зависимости от гидрогеологических условий могут существенно различаться. В неводонасыщенной части рыхлой толщи они обычно не превышают 1000 м/сек, в полностью водонасыщенных рыхлых породах ниже уровня грунтовых вод достигают 1600—2000 м/сек, в уплотнен ных коренных и скальных породах превышают 2500 м/сек. Мощ ность зоны пониженных скоростей, положение уровня грунтовых вод и другие характеристики широко варьируют даже в пределах одного района.
Поэтому для детального количественного исследования выб раны две относительно простые модели среды с качественно отлич ными свойствами. Эти модели показаны на рис. 58. До глубины 40 м скоростной разрез одинаков и соответствует толще песчаноглинистых отложений с монотонным нарастанием скорости с глу биной. В самой верхней части имеется тонкий (1 м) слой со сверх малыми скоростями продольных и поперечных волн. На глуби не 40 ж в модели УВ скачком увеличиваются скорость продольных
152