Файл: Шафрановский И.И. Очерки по минералогической кристаллографии.pdf
ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 26.06.2024
Просмотров: 81
Скачиваний: 1
Выделим на кристалле одну из таких пирамид и рассмотрим взаимо отношение площадей слагающих ее граней. Пусть L>ma,. — макси мальная по площади грань данной ложной формы; 5min — мини мальная по площади грань той же формы: Qn — коэффициент внеш ней асимметрии данной ложной пирамиды, показывающий ее откло
нение от |
идеальной |
аксиальной |
симметрии, для |
определения |
которого |
можно ограничиться отношением площадей двух вышеупо |
|||
мянутых |
граней Qn = |
S m-JSmax. |
|
|
В случае идеальной аксиальной симметрии все площади граней |
||||
данной ложной пирамиды равны и, |
следовательно, Qn |
= 1. В пре |
дельном случае асимметрии, когда одна из граней пирамиды вовсе отсутствует, Qn = 0.
Итак, экстремальные значения Q„ |
равны соответственно нулю |
и единице. Естественно предположить, |
что существование видимой |
оси симметрии Ln (п) для данной ложной пирамиды устанавливается
при условии Qn = iS'rni,,/>Smax > 0,5 . Видимая ось Ln (п) отсутствует, |
|
если Qn = iSmjn /iSmax ^ 0,5. |
|
До сих пор мы принимали во внимание грани лишь одной из лож |
|
ных пирамид, входящих в состав огранения кристалла. Для |
более |
точного установления видимой осп симметрии необходимо |
учесть |
и остальные ложные простые формы данного кристалла, образован |
|
ные достаточно развитыми гранями. Для каждой из них по отдель |
ности следует определить площади наибольшей и наименьшей гра ней и найти значение коэффициента Qn,
Только в том случае, когда среднее значение для всех коэффи циентов находится в пределах от 0,5 до 1, на кристалле устанавли вается присутствие видимой симметрии Ln (п).
Определив с помощью изложенных выше приемов элементы види мой симметрии реального кристалла, исследователь установит класс его видимой симметрии. Для получения количественной характери стики видимой симметрии он будет располагать рядом коэффициентов видимой асимметрии Qn или Qm (для каждой простой ложной формы свой коэффициент Qn или Qm). Само собой разумеется, что для упро щения расчетов желательно видимую симметрию охарактеризовать одной цифрой. За искомую характеристику примем среднюю ве личину Qn или Q,n для всех найденных коэффициентов асимметрии.
Описанные выше приемы установления видимых элементов сим метрии на реальных кристаллических полиэдрах требуют, как видим, измерения гранных площадей. При достаточно крупных размерах ''кристаллов такие измерения легко производить, обрисовывая кон туры граней на миллиметровой бумаге или получая их отпечатки на той же бумаге с помощью канцелярской штемпельной подушечки. Процедуру подсчета клеточек, занятых отпечатком, можно за менить взвешиванием на точных весах вырезанных отпечатков граней.
Гранные площади мелких кристаллов могут быть измерены под микроскопом или на гониометре с помощью сетчатых окуляров. По-видимому, методику измерения гранных площадей можно
103
усовершенствовать путем фотографирования соответственным образом ориентированных кристаллов и изучения полученных снимков.
При исследовании искаженных кристаллических форм предста вляет интерес решение задачи об ориентировке данного кристалли ческого тела относительно элементов симметрии кристаллообразу ющей среды. В качестве примера возьмем кристаллы, формирующиеся в среде с симметрией конуса оо р (оот), где ось и пересекающиеся вдоль нее плоскости симметрии ориентированы вертикально. Именно такая симметрия накладывается на собственную симметрию кристалла,
растущего |
в неподвижном |
растворе |
в поле |
земного тяготения. |
|
При совпадении оси симметрии Ь п (и) кристалла с L m (оо) |
среды |
||||
кристалл |
обычно получает |
внешнюю |
(видимую) |
симметрию |
ЬппР |
(пт) независимо от набора его истинных элементов симметрии*. При отклонении Ln (п) от Lm (оо) кристалл становится внешне
псевдомоноклинным с видимой симметрией Р (т) при условии, что одна из его видимых плоскостей симметрии совпадает с одной из бесчисленных вертикальных плоскостей симметрии среды, и псевдотриклинным, если эти плоскости не совпадают.
Уподобим с соответствующими оговорками первый угол Ьт/Ln полярному расстоянию р, а второй угол Р'/Р долготе Ф, т. е. сфе рическим координатам, измеряемым на федоровском двухкружном гониометре. Соответственно будем обозначать данные углы как ф' и р\ Возможность такого уподобления опирается на эксперимен тальные данные, полученные Р. В. Корень для кристаллов алюмо калиевых квасцов [168].
Установлено, что степень искажения кристалла, т. е. группа его видимой симметрии, зависит от взаимного расположения элементов симметрии среды и кристалла — углов ф' и р'. Искажение симмет рии кристалла практически выражается в неравенстве площадей одноименных граней. Площадь же конкретной грани кристалла,
растущего в потоке питающего вещества (с симметрией |
оо Р), |
|||
связана с величиной угла набегания потока на грань |
(рис. |
33). |
||
Она максимальна при угле набегания ß = 0° и минимальна |
при |
|||
* Здесь, конечно, надо сделать некоторые оговорки. Согласно |
принципу |
|||
симметрии Кюри, |
прп наложении двух симметрий (в нашем случае — сим |
|||
метрии |
среды и |
симметрии кристалла) в образующем объекте |
(кристалле) |
|
внешне |
сохраняются лишь те элементы симметрии, которые совпадают в обоих |
|||
симметричных системах. Следовательно, при совпадении Ln кристалла |
с Loo- |
|||
среды мы вправе |
ожидать не только результирующую внешнюю |
симметрию |
||
Lnnp, но (при более низкой собственной симметрии кристалла) н |
возможные |
подгруппы симметрии LntiP (ЬП\ Р\ —).
Однако опыт показывает, что даже прп пониженной симметрии кристал
лического объекта его внешняя симметрия нередко приближается к |
LnnP' |
||
(пли Р). Наглядной иллюстрацией к сказанному могут служить |
кристаллы |
||
кварца, истинная симметрия которого (L33L3 — 32) без учета |
трапецоэдрн- |
||
ческих граней соответствует более высокой видимой симметрии |
Ls3L23PC(3m)r |
||
а иногда (вследствие дофппейского двойиикованпя) повышается до |
Ь ф Ь Р Р С |
||
(6/ттт). В результате прп совпадении L3 кварца с L т среды внешняя симмет |
|||
рия одноконечного кварцевого кристалла прпблткается к L33L |
или |
LÜ3P. |
При наклонном положении L3 относительно Loo видимая внешняя симметрия! кварца соответствует Р.
104
Рис. 33. Углы <р', р ' и ß в связи с ориен тировкой кристаллов относительно
среды.
ß = 90°. Из сказанного ясно, что разница в площадях граней одной простой формы с равнозначными координатами ср и р и, следовательно, разница в углах набегания на эти грани определяются степенью несовпадения элементов симметрии кристалла с элементами симмет рии питающей среды, т. е. углами ср' и р'.
Отметим попутно и следующую природную роль координат ср' и р', установленную Р. В. Корень. Как известно, в кварцевых жилах с хорошо выраженным геометрическим отбором большинство наи более крупных и хорошо развитых кристаллов растет более или менее
перпендикулярно к стенкам |
жилы. При этом L m/Ln = р' = 90°. |
|
В горизонтальных и полого падающих жилах для большинства |
||
кристаллов с пирамидальной |
видимой |
симметрией Ь т совпадает |
с Ln и, следовательно, р' = |
0°. Угол |
падения жилы здесь близок |
или равен нулю, координата р' также равна или близка нулю. В вер тикальнопадающих жилах угол р', так как и угол падения жилы,
близок или |
равен 90°. |
В наклоннопадающих жилах наблюдается та же картина: угол |
|
р' между Ln |
кристалла и направлением силы тяжести совпадает |
по величине с углом падения жилы (рис. 34).
Тем самым, измеряя р', мы одновременно находим, хотя бы и приближенно, угол падения жилы. Как видим, такая задача может быть решена по имеющимся образцам кристаллов вдали от корен ного месторождения в сугубо лабораторной обстановке. Заклю чение подобного рода поможет также оценить пространственную.
105
Рис. 34. Равенство угла р ' с углом |
Рис. 35. Схема прибора для опреде |
падения жилы. |
ления координат <р'г р '. |
ориентировку закрытых жил, обнаруживаемых по находкам кри сталлов в наносах.
Переходя к вопросу измерения углов ср' и р', следует заметить, . что этот процесс в известной мере соответствует измерению сфериче ских координат граней кристалла ср и р на двухкружном гониометре.
Все вышесказанное наталкивает на идею прибора, который по зволит определять для искаженных кристаллических многогранни ков характеризующие их природные координаты ф' и р' [167].
По принципу построения этот прибор близок к упрощенной мо дели обычного федоровского столика*. Устройство предлагаемого несложного прибора изображено на рис. 35-
Гнездо G для кристалла укрепляется в карданном подвесе с пле чами N прямоугольной формы. Подвес обеспечивает поворот кри сталла вокруг двух взаимно перпендикулярных осей (ф и р). Гнездо располагается в подвесе так, что его ось, а одновременно и какоелибо характерное направление кристалла (например, главная ось симметрии кристалла средней категории) параллельны одной из осей подвеса. Поворот гнезда вокруг этой оси от некоторого началь ного положения даст нам значение угла ф'. Поворот гнезда вокруг другой оси подвеса будет отвечать изменению угла р'. Для отсчета углов поворота на плечах подвеса укреплены транспортиры Т и Т '. Нулевым значениям углов ф' и угла, дополнительного к р' до 90°, соответствует горизонтальное положение осей подвеса.
Над гнездом с помощью кронштейна К укреплено визирное при способление V• Оно представляет собой прямоугольник из прозрач ного материала (например, из органического стекла) с нанесенной
* При работе с маленькими кристалликами с успехом может быть исполь зован сам федоровский столик.
1С6
иа нем квадратной сеткой. Центр прямоугольника расположен на одной вертикали с точкой пересечения осей подвеса.
Методика работы на приборе сводится к следующему. Кристалл помещается в гнездо и укрепляется в нем с помощью резиновой полоски или пластилина. Наблюдатель, глядя сквозь визирный экран, вращает гнездо вокруг оси и уравнивает видимые площади пар его соответственных боковых граней (например, парные грани
гексагональной призмы кварца (1010) и (ОНО). Сняв отсчет по транс портиру Г, наблюдатель вращает кристалл вокруг оси р, уравнивая площади пар одноименных граней, лежащих но две стороны от оси кристалла, совмещенной с осью прибора р [например, ромбоэдриче
ские |
грани кварца |
(1011) и (0111)]. |
В |
результате на |
транспор |
|
тире |
Т' |
получаются |
значения углов, дополнительных |
к углу р' |
||
до |
90°. |
Вычитая |
эти значения |
из |
90°, получаем |
искомые |
углы р'.
Для работы с кристаллами разных сингоний целесообразно иметь набор соответствующих гнезд, легко заменяемых в случае необходи мости. Например, для кристаллов кварца следует изготовить два гнезда с двумя входящими углами 120 и 60°, чтобы можно было про изводить измерения для двух различных ориентировок осей второго порядка. В процессе измерения глаз наблюдателя должен оставаться неподвижным относительно точки пересечения осей прибора, для чего на небольшом расстоянии (около 10 см) выше визирного экрана следует укрепить квадратик из прозрачного материала с нанесен ным крестом. При измерениях необходимо следить за тем, чтобы центры квадратика и визирного экрана совпадали.
Само собой разумеется, что описанная выше схема простейшего прибора представляет собой только первые попытки точного изу чения искаженных форм на кристаллах минералов и их использо вания в качестве индикаторов особенностей минералообразующей среды. Думается, однако, что дальнейшее развитие этой идеи и по следующие усовершенствования предложенной схемы позволят прак тически использовать ее при решении задач генетической минерало гии, касающихся взаимодействия среды и кристалла. Несколько забегая вперед, отметим также, что в усовершенствованном виде наш схематический прибор поможет определять, хотя бы прибли женно, ориентировку границ (стенок) между пирамидами роста отдельных граней внутри искаженного кристалла, т. е. решать задачу, имеющую существенное практическое значение при выделе нии моноблоков из крупных кристаллов.
Приведенные данные наглядно показывают, сколько еще недора ботанных задач, имеющих прямое отношение к минералогической кристаллографии, настоятельно требуют дальнейшего усовершен ствования как в отношении аппаратуры, так и в направлении углу бленного развития теории.
В заключение отметим две недавно опубликованные работы, ярко демонстрирующие значение кристалломорфологйи минералов на широком геологическом и даже географическом фоне.
107