Файл: Постников В.И. Исследование и контроль износа машин методом поверхностной активации.pdf
ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 27.06.2024
Просмотров: 72
Скачиваний: 0
При облучении в вакууме энергия частиц изменяется в за висимости от регулировки циклотрона и колеблется в незначи тельных пределах (для дейтронов 13,4±0,3 Мэв); при облучении на воздухе энергия частиц меняется в зависимости от толщины фольги, через которую выводятся частицы (см. рис. 4).
Изменения глубины активации и распределения радиоактив ных изотопов по глубине зависят от угла наклона мишени к пучку заряженных частиц, вне зависимости от того, в каких ус
ловиях |
производится активация (в вакууме или на |
воздухе). |
||||
На рис. |
6 дано сопоставление глубины активации и распре |
|||||
деления |
радиоактивных |
изотопов |
по глубине |
при |
активации |
|
сплава Т15К.6 дейтронами в разных условиях. |
|
|
||||
Анализ |
результатов |
истирания |
активированных |
образцов, |
||
представленный в виде |
зависимости |
изменения |
относительной |
скорости счета от глубины снятого слоя, позволяет сделать вы вод о применимости активации твердых сплавов для исследова ния износа режущего инструмента в определенных пределах. Так, например, при активации дейтронами и протонами глубина активации, которая может быть использована для исследова ния, находится в пределах 100 мкм, для а-частиц при активации под углом 90° — 40 мкм, а при активации под углом 20° — не бо лее 25—30 мкм.
20
Использование для исследования активированных участков, лежащих на большой глубине, связано со значительным увели чением времени измерения и повышением чувствительности используемой аппаратуры, что обусловлено изменением харак тера кривой, угол наклона которой нельзя получить с доста точной точностью из-за малых скоростей счета.
100
£90
£SO
5 |
, |
ВК8 |
|
|
|
|
|
70 |
|
|
|
|
|
|
|
1 so |
Ч Т15К6 |
|
|
|
|
||
8- |
|
|
|
|
|
||
Ь |
50 |
|
|
|
|
|
|
§ |
40 |
С |
|
|
|
|
|
| |
30 |
|
|
|
|
|
|
| |
20 |
тзок4 |
|
|
|
|
|
« |
ю |
|
|
|
|
|
|
|
10 |
20 |
30 |
40 |
50 |
" |
О |
|
60 |
70 |
Величина снятого слоя,мкм
Рис. 7. Изменение относительной скорости счета при истирании образцов из твердых сплавов, активированных дейтронами (изме рение по В-излучению).
Рассмотрим несколько более подробно влияние других факторов на глубину активации и распределение по глубине радиоактивных изотопов (изменение относительной скорости счета).
При работах с режущим инструментом регистрация излу чения в отличие от работ с деталями машин и механизмами, находящимися обычно в закрытых корпусах, ведется непосред ственно у активированной пластинки, т. е. регистрацию износа можно вести не только по у - , но и по ^-излучению.
На рис. 7 показаны примерная глубина активированного слоя и распределение по глубине радиоактивных изотопов, яв ляющихся р-излучателями и полученных в результате актива ции дейтронами твердых сплавов ВК8, Т15К6 и Т30К4.
Несмотря на то что истирание образцов проведено в раз личные сроки после облучения и облучению были, подвергнуты различные по составу твердые сплавы, характер зависимости
21.
— =f{Ab) |
получается идентичным. Наиболее равномерно рас- |
|
пределены |
радиоактивные |
изотопы по глубине до 40 мкм. |
Таким |
образом, более |
целесообразно использовать метод |
для исследования режущих свойств твердосплавных пластинок, активируя их дейтронами на глубину 40 мкм.
100
О |
25 |
50 |
75 |
100 |
125 |
|
|
Величина снятого слоя, мкм |
|
Рис. 8. Изменение относительной скорости счета при истирании образцов из твердых сплавов, активированных дейтронами (из мерение по ^-излучению).
Недостаток исследования режущих свойств с использова нием (3-излучения — возможность самопоглощения р-частиц в образующихся на поверхностях режущего инструмента налипах обрабатываемого металла. Указанный недостаток можно устра нить при использовании у-излучения образующихся при акти вации радиоактивных изотопов [10].
На рис. 8 представлена зависимость изменения относитель ной скорости счета от глубины снятого слоя твердого сплава ВК8 и Т15К6, облученных дейтронами. Измерение проводили через разные отрезки времени после активации.
Вотличие от зависимости, полученной при регистрации р-частиц, регистрация у-излучения не дает пропорциональной зависимости по всей глубине активированного слоя и характер
кривых соответствует экспоненциальному закону |
у=егх. |
Однако на участке до 50—60 мкм сохраняется пропорцио нальная зависимость, что подтверждают математические ис следования, приведенные в гл. 3.
22
С уменьшением времени, |
прошедшего |
с |
момента |
облучения |
до момента исследования, |
наблюдается |
|
более равномерное |
|
распределение радиоактивных изотопов |
на |
указанной |
глубине. |
На неравномерность также влияет наличие в составе твердого сплава карбидов титана.
В связи с тем что влияние времени начала исследования и присутствие в твердых сплавах карбидов титана незначительно
Рис. 9. Изменение относительной скорости счета от величины снятого слоя и условий активации образцов из сплава Т15К6, облученных:
/ — дейтронами |
с |
энергией |
13,2 Мэв |
(90°); |
2 —протонами |
с |
энергией |
6,6 Мэв (90°); |
3— а-частицамн |
с |
энергией |
26,4 Мэв |
(90°); |
4— дейтронами |
с |
энергией |
13,2 Мэв (23°). |
изменяют характер кривой, а также |
учитывая, что исследова-, |
ние работы режущего инструмента |
ведется моделированием, |
указанными отклонениями при работе на рабочем месте можно пренебречь (что также подтверждено математическим исследо
ванием). |
|
|
|
|
|
|
|
Как |
указано выше, активацию некоторых деталей |
(наприт |
|||||
мер, цилиндровых |
втулок |
больших |
размеров) |
можно |
вести |
||
только |
на воздухе |
и под |
углом, |
что |
меняет глубину активации. |
||
Меняет |
глубину активации и диафрагма (обычно |
алюминиевая |
|||||
фольга |
толщиной |
30—100 мкм), |
перекрывающая |
доступ |
возду |
ха в каналы циклотрона при активации на выведенном пучке. Подтверждение данного типа исследований, проведенных на различных металлах, получено и при активации твердых сплавов.
23
На рис. 9 представлены кривые, полученные при исследова нии истирания различных образцов из твердого сплава Т15К6, облученных дейтронами под различными углами наклона к пучку частиц. Измерение вели по р- и у-излучению. Анализ ре зультатов облучения показывает, что изменение угла наклона позволяет снизить глубину активации до необходимых преде лов, связанных с точностными и другими показателями.
а
10 |
20 |
30 |
40 |
50 |
60 |
|
|
|
|
N |
|
|
|
|
Рис. |
10. |
|
Изменение |
|
|
,3 |
|
|
|
относительной скоро |
||||
|
|
|
|
сти |
счета |
при |
исти |
||
|
|
|
|
|
рании |
образцов |
из |
||
|
|
|
|
|
сплава |
Т15К6, |
акти |
||
К5 |
|
|
|
|
вированных |
и-части- |
|||
|
|
|
|
|
|
цами: |
|
10 |
20 |
30 |
40 |
50 |
60 |
|
Величина, снятого слоя, мкм |
|
/ — облучение |
под |
углом |
|||
90°: |
2 —облучение |
под |
|||
углом |
20°; |
3 — облучение |
|||
без |
экрана; |
4 — облуче |
|||
ние |
через |
алюминиевые |
|||
экран |
толщиной 50 |
мкм; |
|||
5 — то |
же. |
толщина эк |
|||
|
рана |
100 |
мкм. |
|
Характер кривых, как и в рассмотренных ранее случаях, сохраняется, т. е. при измерении по р-излучению удается полу чить наиболее стабильную пропорциональную зависимость по глубине.
Облучение а-частицами как под углом, так и при использо вании различных диафрагм позволило также подтвердить воз можность их применения для проведения исследования износо стойкости резцов из твердых сплавов.
На рис. 10 представлены зависимости изменения относитель ной скорости счета от величины снятого слоя при активации твердого сплава Т15К6 а-частицами при различных углах на клона образцов к пучку частиц (см. рис. 10, и) и при различ ной толщине алюминиевого экрана (см. рис. 10, б).
Так же как и при облучении дейтронами, изменение угла наклона образца позволяет уменьшить глубину активации и
24
получить достаточно пропорциональное распределение радио активных изотопов практически по всей глубине.
Изменение толщины диафрагмы, или в данном случае облу чение а-частицами через алюминиевую фольгу толщиной 50 и 100 мкм, позволило уменьшить глубину активации, сохранив, примерно характер распределения радиоактивных изотопов по глубине.
В целом результаты исследований, проведенные на твердых сплавах, полностью подтвердили результаты, полученные на других металлах, и позволили сделать вывод о применимости ускоренных заряженных частиц для активации режущего инст румента, исследуемого на износостойкость в обычных произ водственных условиях.
§ 4. ИДЕНТИФИКАЦИЯ РАДИОАКТИВНЫХ ИЗОТОПОВ
Данные по образующимся в процессе активации изотопам имеют основное значение при выборе аппаратуры и исследо
вании износа с использованием дискриминации |
по |
энергиям |
|||
излучения. |
|
|
|
|
|
Основные радиоактивные изотопы, с которыми |
приходится |
||||
иметь дело в процессе исследования и контроля |
износа |
детали- |
|||
из стали, — Со5 6 , Со5 7 , Со5 8 |
и |
Мп5 4 . Так как Со5 7 |
имеет |
незна |
|
чительную энергию у к в а н т |
о в . |
т 0 практически в |
большинстве- |
исследовании его излучение полностью поглощается. Незначи
тельное влияние на скорость счета |
оказывает |
Со5 8 , |
имеющий, |
|
меньший выход, чем у остальных |
изотопов, |
а, |
кроме того, |
|
энергия -у-квантов и период полураспада такие |
же, |
как у Со5 8 ,, |
||
и теоретические расчеты в основном ведут по Со5 6 |
и |
Мп5 4 . |
Теоретические исследования могут быть подтверждены изу чением энергетических спектров, измерением распада на эта лонных образцах и в процессе контроля износа, а также облу ченных фольг с использованием дискриминации излучения.
Рассмотрим результаты исследований энергетических спек тров и измерение распада, проведенные на эталонных образ цах, облученных различными частицами в широком диапазоне энергий и условий облучения.
1. Исследование энергетических спектров
Энергетические спектры исследовали в основном на сцинтилляционном спеткрометре, состоящем из кристалла Nal(Tl),. спектрометрического ФЭУ и стоканального анализатора АИ-100 «Радуга». Спектрометр градуировали, используя «эта лонные» источники Со8 0 , Cs1 3 7 и др.
Исследование спектров позволило решить две основные задачи: определить стабильность образования данного радио изотопного состава и. его распределение по глубине.
25.