Файл: Прямые реакции и изомерные переходы..pdf

р — процентное содержание возбуждаемых ядер в естественной смеси изотопов;

а— вероятность испускания регистрируемого из­ лучения;

m — вес образца.

Сдругой стороны, сечение возбуждения метастабильного

состояния можно представить в виде

т— относительная вероятность перехода с активационного

мы возбуждаем излучением со сплошным энергетическим спект­ ром, необходимо знать сечение, проинтегрированное по области энергий вокруг резонансного значения Е = Е0. Величина о {Е) быстро падает при удалении от этой области, поэтому интегриро­ вание можно распространить до ± оо . В результате получим вы­

по Е — Аѵ = hcjk и, измеряя ат, находим соотношение ширин пере­ ходов с активационного уровня в изомерное и основное состояния:

Поправки и погрешности. 1. Поправка в скорости счета при длительных измерениях вводится, когда время измерения М- сравнимо с периодом полураспада, т. е. не выполняется условие )At<^\. Если обозначить среднюю скорость счета за время изме­ рения через У = "д^" , где Уп о л н — полное число импульсов за время М, то скорость счета J в начале измерений будет

J=J- Ш

О 693

здесь ^ = —f постоянная распада. Мы вводили эту поправку,

когда М > 0 , ' Ь і 7 Ѵ з .

2. Поправки на самопоглощение наиболее существенны для тяжелых элементов (Pt, Hg, Au, Ir) и для ядер, испускающих

Y-излучение с энергией < 80 кэв (Rh). Образцы из остальных эле­ ментов по форме и размерам аналогичны у-излучателям, по кото­ рым проводилась градуировка эффективности спектрометра, по­ этому вводимая поправка мала.

Для образца в виде диска толщиной d, испускающего у-излуче- ние со всего объема, можно написать

здесь J и /—регистрируемая и действительная скорости счета соответственно;

рт — массовый коэффициент поглощения излучения;

р— плотность образца;

k— поправка, учитывающая изменение геометрии при увеличении d по сравнению с толщиной градуировочных источников.

3.Поправка на просчеты из-за конечного разрешающего вре­ мени аппаратуры вводилась при измерениях эталонных активно­

стей, связанных с определением эффективности регистрации у-квантов. Она вычислялась по формуле

общая погрешность складывается из следующих ошибок: стати­

руемого излучения; при измерении времени длительности облуче­ ния, времени от конца облучения до начала измерения, времени измерении. Рассмотрим подробнее перечисленные ошибки.

1. Статистическая ошибка обусловлена природой радиоактив­ ного распада и складывается из погрешностей измерений наблю­ даемой активности ста и фона а$:

(1.11)

Фон определялся перед и после каждого измерения активности, причем время измерения фона выбиралось таким, что а ф <^0,1а а (кроме специально оговоренных случаев). Ошибкой поределения

19

Пупссона.

Для определения ошибки измерения активности в большинстве

распада. Для набора хорошей статистики время измерении вы­ биралось достаточно большим, соизмеримым с периодом полурас­ пада. Мы пользовались биномиальным распределением, стандарт­ ное отклонение для которого имеет вид

помощью эталонного долгоживущего у-излучателя 1 3 7 Cs, с доста­

2 часа непрерывной работы. Если контрольные измерения с эта­ лонным источником до и после замера имели аппаратурную ошиб­ ку более 0,2%, результат отбрасывался.

3. Ошибка из-за различия интегральных потоков у-квантов при облучении может быть только следствием непостоянства гео­

на эту погрешность определялась экспериментально по замеру ак­ тивности навески, помещаемой в поле облучения. Для этой цели

выше ядер и определения удельного потока у-квантов одинаковы. Эта погрешность вносит наибольший вклад (30%) в полную ошибку определения сечений фотоактивации ядер.

20