Файл: Глебовский В.Г. Плавка металлов и сплавов во взвешенном состоянии.pdf
ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 07.07.2024
Просмотров: 120
Скачиваний: 0
методе поправка на тепловое расширение пикнометра при нагреве его до температуры опыта может достигать 48%. При определении плотности металлов методом максимального давления в газовом пузыре вводят по правки на тепловое расширение капилляров, доходящие иногда до 1—2%, а поправки на изменение объема жид кого металла вследствие погружения капилляра состав ляют ~ 3,5%. Наиболее отработанным является метод измерения плотности жидких металлов по конфигурации лежащей на огнеупорной подложке капли металла. Од нако всем используемым в настоящее время методам из мерения плотности расплавленных металлов присущ один серьезный недостаток, который ограничивает их возможности: между расплавленным металлом и мате риалом подложки или тигля наблюдаются неконтроли руемые реакции.
Для измерения плотности жидких меди, никеля и.железа в широком интервале температур использовали ме тод ПВС [148, 149]. Эти металлы выбраны для оценки возможностей нового метода, так как плотность этих ме таллов уже с большой точностью измерена надежными низкотемпературными методами. Схема эксперименталь
ной установки для измерения плотности капли |
массой |
1,5—3,0 г приведена на рис. 74 [148]. Измерение |
плот |
ности металлов в интервале высоких температур |
мето |
дом ПВС осуществляют в камерах с внешним и внутрен ним расположением плавильного индуктора.
Образцы жидкого металла в многовитковых индукто рах имеют, как правило, яйцеобразную форму, удобную для последующего расчета. Для фиксации горизонталь ного и вертикального контуров этой капли, которые сни маются на один кадр скоростной кинокамерой, исполь зована специальная оптическая система. Форма капли по ходу плавки непрерывно изменяется и капля колеблется, поэтому в расчетах используют только фотоснимки жид кого металла в те моменты, когда ось его вращения со впадает с осью индуктора. Варьирование температуры жидкой капли в широком интервале осуществляется из
менением мощности, подводимой к индуктору, |
массой |
||
образца и составом |
газовой фазы. |
Расчет плотности |
|
производится по |
увеличенным изображениям |
капли |
|
(рис. 75). Вращение капли происходит в обоих |
направ |
||
лениях, чередуясь неопределенными |
по продолжитель |
ности состояниями покоя. Поэтому возникновение в кап
159
ле пустот вследствие дейст вия центробежных сил ма ловероятно.
Во время плавки масса металлического образца уменьшается за счет испа рения примерно на 0,2%, поэтому при расчете плот ности используют значение средней массы М. Плотность
Рис. 74. Схема установки для на- |
Рис. 75. Увеличенный профиль капли |
|||||||||||
мерения плотности |
жидких |
метал* |
меди и данные, используемые для |
|||||||||
|
|
лов: |
|
|
|
|
расчета плотности меди при разлігч- |
|||||
J — уплотнение; |
2 — индуктор; |
3 — |
ныос температурах: |
2 |
q2d— |
|||||||
жид-кий |
металл; |
|
4 |
— стабилиаи- |
а — /=4700°С; |
AJ= 1,627 |
<г: |
|||||
рующее |
кольцо; |
5 — 9 |
— оптическая |
=1278,054 мм3; |
*=il6,70, |
£>=7,55 г/см3; |
||||||
система |
для |
киносъемки |
капли |
б — t = 1800°C*U |
М = 1,546 |
г; |
2 |
q-ä~ |
||||
металлов; |
10 — керамическая |
па- |
=1233,274 мм3; |
*=.16,70; |
Ь=7,44 |
г/см3 |
||||||
|
лочіка; И — основание |
|
|
|
|
|
|
|
D заснятой на фотопленку и увеличенной в х раз метал лической капли рассчитывают по уравнению
D = M-4-lOOOs3 |
(51) |
2 <7г d я |
|
где q и d — соответственно толщина и усредненный диа метр сечения (рис. 75).
При повышении температуры жидкой меди с 1100 до 1900°С ее плотность уменьшается почти на 10%. В табл. 25 приведены уравнения для температурных зави симостей жидких расплавов меди и железа, которые рассчитаны по результатам, полученным с помощью ПВС.
|
|
|
Т а б л и ц а 25 |
Температурная функция плотности жидких металлов |
|||
Металл |
Температурная функция |
Температу |
Литература |
плотности |
ра, °С |
||
Си |
9,370—8,442 -10“ 4 Г°К |
1100— 1850 |
[148] |
Fe |
8,650—9,360 -ІО- 4 Т°К |
1480— 1700 |
[149| |
Полученные методом ПВС результаты хорошо согла суются с экспериментальными зависимостями, опреде ленными методом максимального давления газового пу зыря [150]. Это подтверждает возможность использова ния метода ПВС для корректного измерения плотности жидких металлов при высоких температурах, что особен но важно для металлов с высокой реакционной способ ностью.
Поверхностное натяоісение
Большая роль поверхностных явлений во всех метал лургических процессах при производстве металла хоро шо известна. Характерной чертой поверхностного натя жения металлических расплавов является повышенная избирательная чувствительность к присутствию малых примесей. Методы измерения поверхностного натяжения делятся на две группы: статические и динамические. Значительная часть экспериментальных сведений по по верхностному натяжению определена с помощью стати ческих методов, к которым относятся методы лежащей капли, максимального давления в газовом пузырьке и т. д. Однако температурный диапазон измерения по верхностного натяжения этими методами относительно узок вследствие экспериментальных ограничений. Дина мические методы измерения поверхностного натяжения основаны на том, что измерение производится по пара метрам, характеризующим некоторый процесс, например, частоту колебаний в жидкой среде или длину распрост раняющихся на поверхности расплава капиллярных волн и т. д. Динамическим методом является и метод измере ния поверхностного натяжения парящей в электромаг нитном поле колеблющейся капли жидкого металла.
При использовании этого метода выявляются сле дующие особенности: отсутствие подложки, наличие сфе-
161
рической капли п, наконец, возможность изменения тем пературы .в довольно широких пределах. По всей веро ятности, можно определять поверхностное натяжение с помощью ПВС по соотношению между поверхностным натяжением и тангенциальным напряжением, необходи мым для отрыва струи от основной массы расплавлен ного металла в процессе регулируемого слива в излож ницу, однако из-за экспериментальных трудностей этот способ до сих пор не осуществлен.
Метод измерения поверхностного натяжения при ис пользовании ПВС описан в работе [161]. Метод основан на взаимосвязи между частотой колебания капли и по верхностным натяжением. Небольшие колебания жидкой массы относительно равновесной сферы фотографиру ются высокоскоростной кинокамерой при различных температурах исследуемого металла.
Для определения поверхностного натяжения у по колебательной частоте со жидкой ка-пли массой М было использовано уравнение
у = А * М ш 2. |
(52) |
8
Это уравнение требует соблюдения ряда условий. Ис следуемая сфера должна быть заполнена несжимаемой жидкостью с чрезвычайно малой вязкостью, причем вяз кость окружающей среды должна быть также мала. Дви жение внутри жидкости не должно носить вращательно го характера, а колебания сферы относительно верти кальной оси симметричны. Происхождение сил, придаю щих капле сферическую форму (поверхностное натяже ние, гравитационные силы), не имеет значения. Были подробно проанализированы указанные факторы и ока залось, что даже если роль отдельных параметров воз растает больше, чем диктуемая условиями применения уравнения (62), их влияние на измерение поверхност ного натяжения оказывается незначительным. Например, форма капли заметно изменялась в зависимости от ее массы, т. е. на каплю наряду с поверхностным натяже нием действовали гравитационные силы. Чтобы не вво дить в уравнение (52) поправок на искажение сфериче ской формы, измерение поверхностного натяжения про водили на образцах небольшой массы. Было также уста новлено, что амплитуда колебаний расплавленной капли изменялась в зависимости от размеров или объема кап-
162
ли. Измеренные величины поверхностного натяжения образцов массой 0,5— 1,0 г не зависели от объема жид кой капли. Вязкость жидкой капли также имела боль шое значение и изменялась с температурой, что могло привести к затуханию колебаний в капле.
Вместе с тем при расчете поверхностного натяжения по указанному уравнению отпадает необходимость в дан ных по плотности жидкого металла, а ранее этот факт был одним из серьезных источников погрешностей при определении поверхностного натяжения.
Экспериментальная установка для измерения поверх ностного натяжения принципиально не отличается от ус тановок, использованных при исследовании физико-хи мических процессов в гетерогенных системах методом ПВС. Измерение температуры и высокоскоростная ки носъемка производятся через боковые стекла. В иссле дованном диапазоне температур точностьизмерения тем пературы составляла ±10°С. Перед проведением опыта камеру вакуумировали и заполняли очищенным гелием с добавкой 6% водорода. Затем эту операцию повторяли. Окислительный потенциал газовой смеси (по расчету) составлял около ІО-15 ат. Напуск очищенной газовой смеси осуществляли со скоростью 1 л/ч. Исследуемый об разец с помощью манипулятора вводили в плавильный индуктор, расплавляли и выдерживали некоторое время при необходимой температуре. Съемку вертикальной и горизонтальной проекций жидкой капли производили на один кадр кинопленки. Обработанную кинопленку прое цировали на специальный экран и определяли число кад ров, приходящихся на одно колебание капли. Частоту колебаний рассчитывали по скорости съемки и числу кадров на одно колебание, а затем на основании этих данных по уравнению . (52) рассчитывали поверхностное
натяжение. На рис. 76 изображен полный цикл |
одного |
колебания (27 кадров на одно колебание капли) |
[ 151J. |
Опыты проводили на жидких железе и никеле. Масса исследованных образцов составляла 0,6—'1,0 г, поскольку образцы массой > 1 ,0 г обладали искаженной формой (рис. 77). При проведении опытов серьезное внимание уделялось возможности вращения капель около верти кальной оси. Причина вращения состояла в неравномер ности электромагнитного поля индуктора, которая воз никала из-за несимметрии этой конструкции токоподводов. Стабильность капли увеличивалась при наклоне об-
163