Файл: Любутин О.С. Автоматизация производства стеклянного волокна.pdf
ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 13.07.2024
Просмотров: 117
Скачиваний: 0
вызывая резкие и значительные изменения температуры фильерной пластины, значительно изменяют величину греющего тока, протекающего по сосуду, что нарушает нормальную работу последнего, поскольку эти измене ния тока являются реакцией регулятора на импульсы, еще не проникшие через фильерную пластину и не выз вавшие изменения температуры стекломассы.
С другой стороны, необходимо иметь в виду, что пе ремещение термопары по стенке сосуда вверх увеличи вает разницу в динамических характеристиках каналов, отражающих влияние загрузки стеклошариков на тем пературу стеики сосуда и температуру фильерной пла стины. При этом чем выше взята точка регулирования температуры стенки, тем быстрее доходит сюда управ ляющий импульс по сравнению с каналом «изменение температуры фильерной пластины — загрузка стеклоша риков». В таком случае регулятор, реагируя на темпера туру стенки, будет оказывать упреждающее регулирую щее воздействие на температуру фильерной пластины. Поэтому для автоматического регулирования температу ры стенки устанавливать термопару рекомендуется в точке, расположенной под изоляцией в средней части бо ковой наклонной стенки сосуда на расстоянии 20—30 мм от фильерной пластины.
Для описания динамических свойств канала регули рования температуры с достаточной для практики точ ностью можно воспользоваться дифференциальным урав
нением нагрева стенки, что подтверждается |
эксперимен |
||||||
тальными |
кривыми разгона |
и переходными |
процессами |
||||
в САР, |
длительность которых |
составляет |
4—10 |
сек |
|||
(рис. 41,6). |
Длительность |
переходных |
процессов |
при |
|||
возмущениях, |
поступающих |
со |
стороны |
подфильерной |
зоны, например, в результате обрыва и загрузки стек лошариков (рис. 41, б), измеряется минутами со значи тельно большим динамическим отклонением от заданно го значения. Поэтому возмущения со стороны подфиль ерной зоны и загрузки стеклошариков являются наиболее серьезными. По этой причине оптимальную настройку
САР температуры |
стеики следует производить именно |
по этим каналам. |
|
Таким образом, |
в настоящее время автоматическое |
регулирование теплового режима стеклоплавильного со суда сводится к системе автоматического регулирования (САР) температуры стенки в рекомендуемой точке. Сле-
109
дует сказать, что такая САР температуры в значитель ной мере улучшает процесс выработки стекловолокна, поддерживая температурный режим, обеспечивающий безобрывность процесса и поддержание метрическогономера стеклонити в требуемых в настоящее время пре делах. Однако указанная САР полностью не решает за дачи регулирования теплового режима процесса выра ботки стекловолокна, поскольку температура стекломас сы зависит не только от температуры стенки сосуда, но и от температуры окружающей среды. Изменение по следней, например, в течение суток может вызвать от клонения температуры стекломассы и связанное с этим изменение среднего значения метрического номера стек лонити. Поэтому нам представляется целесообразным разработка более совершенной системы, которая вклю чала бы в себя САР температуры стенки сосуда, быстро устраняющая возмущения, поступающие в результате изменения электрической мощности в сети, с коррекцией по температуре стекла или другому параметру, харак теризующему влияние внешней среды через фильериую пластину (подфильерная зона). Такая система позволит достичь точность регулирования температуры печи до ±0,5—1°, что, вероятно, исчерпает возможность сниже ния брака стеклянной нити по метрическому номеру (тексу).
Для уменьшения влияния случайных воздушных по токов на некоторых стеклоплавильных сосудах в подфильериой зоне устанавливаются охлаждаемые пласти ны-перегородки.
МАТЕМАТИЧЕСКАЯ М О Д Е Л Ь УСТАНОВКИ Д Л Я ПРОИЗВОДСТВА СТЕКЛОВОЛОКНА ОДНОСТАДИЙНЫМ МЕТОДОМ
Одностадийный процесс производства стекловолокна имеет ряд преимуществ по сравнению с двухстадийиым и получает все более широкое распространение [1].
При составлении математической модели объекта прежде всего необходимо расчленить его иа отдельные емкости. Примем, что фидер состоит из четырех емкос тей: верхний изолирующий слой (верхняя стенка), газ, стекломасса, нижний изолирующий слой (нижняя стен ка), а трубка и фильерный питатель — из трех емкостей: стекломасса, платиновая стенка, изоляция.
ПО
Температура стекломассы в фидере, вообще |
говоря, |
не одинакова как по его длине, так и по высоте. |
Поэто |
му при исследовании динамических свойств фидера его следует рассматривать как распределенную систему по крайней мере в двух направлениях: по длине и по высо те. Однако рассмотрение такой модели в динамике пред ставляет существенные трудности, ибо в этом случае приходится иметь дело с уравнениями в частных произ водных с тремя независимыми переменными, решение которых даже при помощи таких ЭЦВМ, как М-20 или БЭСМ-4, весьма затруднительно. Поэтому будем рас сматривать фидер как распределенную систему либо по длине, либо по высоте. Рассмотрение фидера как распре деленной системы по его длине связано с большими трудностями прежде всего потому, что отверстия, через которые стекломасса поступает в трубки, расположены неравномерно по длине фидера. Поэтому пришлось бы фидер разбить на несколько частей, каждую из которых можно было бы рассматривать как распределенную си стему. Это, естественно, существенно усложнило бы мате
матическую модель. В связи с этим |
была выбрана |
мате |
||
матическая модель |
фидера, |
распределенная по |
высоте |
|
и сосредоточенная |
во всех |
других |
направлениях, т.е. |
|
было принято, что |
все параметры |
верхней и нижней |
||
стенки и стекломассы распределены |
в вертикальном на |
правлении и сосредоточены во всех других направлени ях. Поскольку скорость газа достаточно велика и он хо рошо перемешивается, примем, что все параметры газа во всем объеме соответственно одинаковы и равны пара метрам на выходе из аппарата, т.е. газ представляет со бой емкость с сосредоточенными на выходе парамет рами.
Температура стекломассы в трубке, строго говоря,, распределена в радиальном и осевом направлениях. Од нако, поскольку количество находящейся в трубке стек ломассы сравнительно невелико, в целях упрощения математической модели принимаем, что все параметры стекломассы одинаковы во всем объеме и равны ее вы ходным значениям. Платиновая стенка — тонкая, поэто му она тоже рассматривается как емкость с сосредото ченными параметрами. Для изоляции, принято, что всеее параметры распределены в радиальном направлении
исосредоточены по оси.
Всвязи со сравнительно небольшими размерами
фильерного питателя принимаем, что все параметры стекломассы, стенки и изоляции одинаковы во всех на правлениях, т.е. они рассматриваются как емкости с со средоточенными параметра м и.
При рассмотрении трубки и фильерного питателя при нимаем, что теплоемкость стекломассы линейно зависит от ее температуры:
|
|
Сем = Со "Г CJ/CM> |
(42) |
|
где |
Сем—теплоемкость |
стекломассы; / с м |
— температура |
стекломас |
сы; |
С0 — теплоемкость |
стекломассы при |
< С м = 0 ° С ; С\ — коэффици |
|
ент |
пропорциональности. |
|
|
Принимаем, что в фидере процесс теплопередачи че рез стекломассу описывается уравнением Фурье для плоской стенки, причем коэффициент теплопроводности определяется по формуле [59]:
|
16п2а0ТІ |
|
К* = |
— > |
(43) |
где п — коэффициент преломления стекломассы; а0 — коэффициент
излучения черного |
тела; Та — средняя |
температура |
-стекломассы; |
|
k |
— коэффициент, |
учитывающий условия |
теплообмена |
стекломассы |
и |
газа. |
|
|
|
I I , наконец, последнее допущение, принятое при со ставлении математических моделей фидера, трубки и фильерного питателя, заключается в том, что теплоемко сти и коэффициенты теплопроводности изоляции и пла тиновых стенок, а для фидера также и теплоемкости стекломассы и газа не зависят от температур и постоян
ны во времени.
Введем обозначения:
Ьі — коэффициенты температуропроводности соответствую щих материалов;
щ— коэффициенты, отражающие конструктивные и техно логические параметры фидера, трубки и фильерного питателя;
|
г — текущая координата в |
радиальном направлении; |
||||||
xL, х3— |
температура |
верхней |
и нижней стенки |
фидера соответ |
||||
|
|
|
ственно; |
|
|
|
|
|
|
х2— |
температура |
стекломассы |
в фидере; |
|
|||
|
*4 — температура |
продуктов сгорания газа; |
|
|||||
|
хъ— |
температура |
стекломассы |
на выходе |
трубки; |
|||
.ѵ6, |
х7 |
— температура |
стенки трубки и изоляции соответственно; |
|||||
х8, х9, |
xso |
— температура |
стекломассы на выходе питателя, стенки |
|||||
|
|
|
и изоляции |
питателя |
|
соответственно; |
|
|
|
Уі—температура |
воздуха |
|
в |
помещении; |
|
||
Уъ Уз— |
температура газового пространства и объемный расход |
|||||||
|
|
|
продуктов сгорания |
в |
фидере; |
|
112
Уі—температура |
стекломассы |
на входе |
в трубку; |
|||
Уь — расход стекломассы через трубку; |
|
|
||||
Уъ,Уі—температура |
и расход |
воды, охлаждающей |
токоподвод |
|||
|
трубки; |
|
|
|
|
|
Уа |
выделение тепла в нагревателе; |
|
|
|||
Уа, Уи |
входная температура |
и |
весовой |
расход |
стекломассы |
в фильерном питателе;
— количество тепла, выделяемого нагревателем фильерпого питателя; количество тепла, передаваемого воде, охлаждающей
токоподводы фильерного питателя.
С учетом принятых выше допущений, используя за коны сохранения энергии и вещества для всех указан ных выше емкостей фидера, трубки и фильерного пита теля, после ряда преобразований (записи уравнений ди намики в приращениях, вычитания уравнений статики, приведения уравнений к нормальному виду) получаем следующие системы уравнений [60] для фидера:
дх1
"от"
дх2 |
и |
д Ч * . |
дх |
|
|
дх3 |
|
|
от |
3 |
M» ' |
dx |
|
|
ал - f хг |
3,6 |
|
У2 + 4 |
|
|
(44)
(45)
(46)
Ум100+ *4j4 х
Уг +*4 200
|
|
100/ |
+ |
а•ю- |
(47) |
|
|
|
|
|
|
Граничные условия для уравнения |
(44) — (46) имеют |
||||
соответственно следующий вид: |
|
|
|
||
ôô7б,=о = й 11 f ° I 2 |
+ |
Х \ — Уі) - |
а 1 3 |
Û |
U + 100 |
|
°15 Т- — |
+ |
; |
(48) |
|
|
|
100 |
|
||
дхі |
= |
а1 7 а5 + |
*4_+j/a\4 |
||
О і = 0 , 24 |
|
V |
200 |
|
|
8—55 |
113 |