Файл: Крюкова Л.Н. Сверхтонкие взаимодействия в ядерной физике учеб. пособие для студентов физ. фак.pdf
ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 13.07.2024
Просмотров: 152
Скачиваний: 0
- 144
|
\ Ѵ 4 ( Ѳ , і , Н ) - 1 +^6KCosN(e |
-V)Ht). |
|
|
(213) |
|||
|
|
к |
|
|
|
|
|
|
Из ( 212) и ( 213) |
видно, что частоту |
сО л |
можно |
опре |
||||
делить, |
измеряя угловую |
корреляцию |
W(9) |
в |
завиоимооти |
от |
||
времени (на опыте в зависимости от времени |
задержки |
Т |
в |
|||||
канале |
схемы совпадений, |
регистрирующем |
первое излучение к а с |
|||||
када) при фиксированной |
величине магнитного |
поля |
И |
или в |
||||
зав'чимости от величины |
W при постоянной .задержке |
Т |
. В |
|||||
обоих случаях угловая корреляция поворачиваетоя на угол СО^Т,
Однако чаще используется так называемый метод реверсив
ного поая. Скорость счета совпадений измеряется |
при фиксиро |
|||||||
ванном |
угле |
Ѳа |
, соответствующем |
иакоимальяой |
око рост и и з |
|||
менения |
ѴѴ(Ѳ) |
о изменением |
0 |
, |
при постоянной |
задержке Т |
||
и при двух |
противоположных |
направлениях поля И |
. |
Определя |
||||
ется отношение |
скоростей очета |
при |
± H : |
|
|
|||
|
Н г . н ) - ш У - * и > |
- |
|
|
|
( а д |
|||||
|
|
|
|
W'e.,T,-H) |
|
|
|
|
|
||
Для угловой коррѳднция в |
виде 1* f>tCos26 |
угол |
В0 |
выбира |
|||||||
ют равным |
3/4 Я |
; |
тогда |
отношение ( 214 ) равно |
|
|
|||||
|
*(Т,Н) |
|
- |
/ - |
|
b,$Ln.2iùuT |
|
|
(215) |
||
|
|
|
« |
• |
|
|
|||||
Отноіение |
R(T,H) |
|
есть |
осциллирующая функция |
H о |
периодом |
|||||
Нт , который соответствует |
условии |
J?Wa T» 2л. |
, т . е . |
Нтш |
|||||||
можно таі.-ѳ ивнѳрять |
скорость |
счета |
совпадений |
в |
завиои |
||||||
мооти от |
времени |
задержки |
Т |
при фиксированном |
угле |
|
Ѳ0 л |
||||
фиксированном поле |
H |
. После умножения измеренных |
скоростей |
||||||||
очета us 6 , учитывающий экспоненциальный распад промежу
точного состояния, получают результирующую функцию ѴѴ/Ѳо,Т,Но)&'
которая является |
осциллирующей функцией Т с основной ч а с т о |
|
той |
2и>и ( о м . р и с . 38 ) . |
|
|
Интегральная угловая корреляция в поперечной магнитном |
|
поле |
описывается |
функцией |
|
- |
/ |
• |
2 _ |
/ |
••• |
|
Cos |
Со - л 0 ) , |
|
|
|||||
|
|
|
|
|
•с |
Vi |
*(NtùtXf |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
где |
угол |
поворота |
определяется |
равенством |
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
£ j K û 6 « KU>H T |
= |
Ngjj^Hx/h |
|
. |
(217) |
||||||
Для малых углов л Ѳ |
приблизительно |
равен |
углу |
классической |
||||||||||||
прецесоии Сі>н Т. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
Корреляционная |
картина |
вращается |
в том же |
направлении, |
|||||||||||
в каком |
|
вращался |
бы магнитный |
диполь |
во внешнем |
магнитном по |
||||||||||
л е , |
если |
неподвижный |
детектор |
регистрирует |
первое излучение |
|||||||||||
каокада |
(рио.39 ) . |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
Интегральная корреляция ѴѴ(в,«ю,Н)испытывает не только |
|||||||||||||||
интегральный |
поворот |
на угол |
& Ѳ |
, |
но и ослабление |
анизотро |
||||||||||
пии, |
вырвжввиев множителем |
|
+ (киЭшТ)л |
- коэффициентом |
||||||||||||
ослѳблення угловой корреляции |
; |
очевидно, |
что он всегда < I . |
|||||||||||||
Прв |
увеличении , о ) в Х |
ослабление |
увеличивается, |
анизотропия |
||||||||||||
угловой |
|
корреляции уменьнается, |
и при й> ц Т — с о |
корреляция |
||||||||||||
становится изотропной, т . е . полностью разрушается. |
|
|||||||||||||||
|
При работе методом интегральной корреляции ларморовскув |
|||||||||||||||
частоту |
|
С0 Ц |
можно |
определить |
как по углу |
поворота |
угловой |
|||||||||
ворреяяцнн |
(метод |
интегрального |
вращения), |
так и по |
величине |
|||||||||||
Рис. 39. Интегральная возмущенная корреляция (интегральный поворот u ослабление)
-147 -
ѳѳослабления (метод интегрального ослабления). Однако метод интегрального ослабления позволяет определить лишь абсолютную
величину со& , но не ее знак .
Часто испольэуѳтоя модифицированный метод интегральной
корреляции о применением реверсивного поля. Измеряют отноше ние
в зависимости от |
| Н | |
при фиксированном |
угле |
Ѳа . Если функ |
||||
ция нѳво8муцѳнной |
корреляции имеет |
вид |
1 * biCos2Q |
, то при |
||||
малых |
ù) M X |
(например, |
вследствие |
малости Т |
) и |
|
||
( м в |
- 2 . * |
) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
° > " Х |
|
|
(219) |
|
|
|
|
|
K f • f l u x , * ) |
|
|
||
|
Приведенные вынѳ формулы ( 218) и ( 219) , |
определяющие |
||||||
дифференциальную и интегральную прецессию картины угловой |
||||||||
корреляции, |
находят широкое применение при измерении |
ядерных |
||||||
магнитных моментов н в последнее время стали применяться при
ивмерении сверхтонких полей |
в тех случаях, |
когда хорошо |
и з |
|||
вестно направление аффективного поля ва ядре и |
значение |
маг |
||||
нитного момента |
ядра. При этом наиболее часто |
используется |
||||
рассмотренная выиѳ геометрия |
перпендикулярного |
пода, так как |
||||
в атом случае функция угловой корреляции имеет |
наиболее |
прос |
||||
той вид. |
|
|
|
|
|
|
В качестве |
примера |
приведем результаты |
исследования |
ин |
||
тегральной воэмуиенноИ |
>Ѵ - корреляции двух |
каскадов в |
||||
ГН, |
,T*\se |
|
|
|
|
|
L u ори распаде |
Y6 (см . рис . АО ). |
В результате |
измерения интегрального поворота угловой |
148 -
|
Рио. 40. Схема |
раопада |
У8 . |
|
|
|
|
корреляции |
каскада |
282-114 кав во |
внешнем поперечном магнит |
||||
ном |
поле |
H =40 кэ был определен |
Q |
-фактор |
ядерного у р о в - |
||
|
175 |
|
|
|
« |
|
|
ня |
L u с |
энергией |
114 кэв : |
Çj (114) |
= +0,403 |
+ 0 , 0 1 . З а |
|
тем исследовались возмущенные корреляции в сверхтонком маг-
нитном |
поле на ядрах |
Lu |
в |
Fe . |
Из интегрального |
поворо |
|||||||
та корреляции этого же каскада |
( f |
и |
X |
уровня 114 кав и з - |
|||||||||
вестны) |
найдено |
значение сверхтонкого |
поля: |
H £ T ( L u |
6 |
F e ) » |
|||||||
* - |
338 |
+ 4 к э , |
а |
из измерений |
возмущенной |
корреляции |
|
каска |
|||||
да |
145 - 251 кэв |
( |
H |
и Т. |
уровня |
251 кэв известны) |
|
мето- |
|||||
дом |
реверсивного |
поля |
при постоянном |
|
угле |
" „ * jjT определен |
|||||||
^ |
-фактор уровня |
251 кэв : |
Cj (251) |
• + 0,37 + 0,12. |
|
|
|||||||
|
Результаты |
измерений дифференциального |
вращения, |
|
несом |
||||||||
ненно, |
содержат |
в |
себе |
аначителыш больше |
информации |
о |
сверх |
||||||
тонких взаимодействиях. В случае сверхтонкого поля на ядре вполне определенной величины и направления получаѳтон чисто
гармоническая функция времени. В твердых телах, однако, в о з
можна такая ситуация, когда на ядра, расположенные в различ
ных увлах кристаллической решетки, действуют различные сверх
тонкие |
п о і я . Тогда |
информацию о |
распределении полей |
можно „по |
лучить |
посредством |
анализа Фурье |
экспериментальной |
угловой |
|
- |
149 - |
корреляции. |
|
|
Очень |
часто встречается |
такой случай, когда постоянное |
кѳгнитное |
поле имеет вполне |
определенное значение, но его |
направление не перпендикулярно плоскости корреляции. Напри мер, в неиамапшченном ферромагнетике имеет дело с совокуп
ность» постоянных полей, |
хаотически |
ориентированных |
в прост |
|
р а н с т в е . |
|
|
|
|
Возмущение такого типа не дает |
результирующего |
поворота |
||
интегральной корреляции, |
а проявляется только |
в ослаблении |
||
ѳѳ анизотропии. Дифференциальная яѳ корреляция |
по-прежнему |
|||
будет оодеркать гармонические осцилляции. Соответствующие вы
ражения |
для |
факторов |
возмущения |
имеют вид: |
|
|
||||||
|
№ |
|
2K+IYL |
1 *(Nu,tz)f |
|
' |
|
(220) |
||||
|
|
|
|
|
||||||||
Оп{і) |
» |
~2{-;ÏÏL |
C o s |
ы*>*1 |
• |
|
|
<22I> |
||||
|
|
|
|
|
Л/пО |
|
|
|
|
|
|
|
Важной |
особенностью |
этого |
типа |
возмущения |
является т о , |
что |
||||||
угловая корреляция на может исчезнуть полность» даже при |
||||||||||||
очень больиих (ОнТ |
. В предельном |
случае |
COftX — «so |
для |
||||||||
G K ( o o ) |
получаем |
значение |
і / ( ? к |
+ I ) . |
|
|
|
|||||
§ ? |
Определение |
величины статиотичеокого |
квадру |
|
||||||||
|
|
польного |
взаимодействия |
|
|
|
|
|||||
Собственные |
значения |
гамильтониана |
взаимодействия |
и в а д - |
||||||||
руподьного момента ядра |
0 |
о |
неоднородным |
электрическим |
||||||||
подам аксиальной |
симметрии |
определяются |
выражением |
|
||||||||
|
|
£ „ |
З т Ц 1 £ - О е 0 |
|
|
|
( 2 2 2 ) |
|||||
|
|
m |
|
4 і ( 2 1 - |
|
щтггі |
|
|
|
» |
||