Файл: Крюкова Л.Н. Сверхтонкие взаимодействия в ядерной физике учеб. пособие для студентов физ. фак.pdf

-

150

-

где

m

-

проекция

I

на ось

Z

,

параллельную

оси

сим­

метрии

ГЭП,

»р г г

-

2-коыпонента

ГЭП.

Вследствие

т о г о ,

что подуровни ядерного состояния при

квадрупольном

взаимодействии

являются

вырожденными

относитель ­

но заиены

tn

т . ,

влияние

квадру по лыюго взаимодействия

на угловую корреляцию, строго говоря, нельзя описать полу­

классически,

на

основе простой

картины

прецесоии

к о р ­

реляции. Во всяком случае, мокко

с к а з а т ь ,

что каждый

подуро­

вень с

данный

абсолютным

значением | m . I

соответствует

про ­

цессии

спина

I

в двух

противоположных направлениях

о

оди­

наковой

частотой . Это

приводит

к

тому,

что

поворота

иартшш

- 152

-

График этой функции представлен

на р и с 4 1 .

0,(1)

о

- о* О

'Л»

Vtn

X

44*

%я

Ч *

Рно. 4 1 . Дифференциальный

фактор ослабления

G2(t)

для акоиального оиммѳтричного квадрупояь-

ного

взаимодействия

в

поликраоталличеоких

источниках

I

=

5/2.

Интегральный

фактор

ослабления

&к(ао)

такие

являет ­

ся

СЛОЕНОЙ функцией u>gt

. Следует

отметить

одну

особенность

Ок(оо).

При бесконечно сильной

квадрупольном

взаимодействие

в порошкообразной источнике угловая корреляция никогда не

отановитоя изотропной, т . е . сущѳотвует

конечный,не

равный ну ­

ле

предел интегрального фактора

ослабления:

tim

О (і)

ш S

і

(226)

2к * f

W.t — сю

ко

4

Этот предел называют пределом "жесткого

о с т о в а " .

На

рис,

42

приведена

зависимость

интегрального

факто ­

ра

ослабления

G a ( o o )

для

опина

Ï

«2 от

величины

ь ) 0 т .

Работы по определению квадруподьного взаиыодѳйотвин про­

водятся

и о монокристаллами.

Радиоактивные ядра внедряются в

деленное

направление, обусловленное его

кристадличеокой

струк­

турой. Ооь

2

градиента ѳлектричѳокого

поля обычно связыва»

ют о осью симметрии кристалла высшего порядка. Угловая

кор ­

р е л я т а

для

ядер, расположенных в узлах

кубической р е а е г к і ,

остается

невозмуиенной. В акоиальяо-симметричвом монокристал-

Метод возмущенной угловой корреляции вспольвуетоя вав

для определения

квадрувольных моментов

Q ядерных состоянии,

cat

и два иаучення внутрикрастааяачеевах

полей. При определении

Q

по вамерѳваой квадрувольной івототѳ

CÛQ

основная труд­

ность с ітоит

в тон,

что

не воѳгда бывает

известна величина

градиента повя не ядре. Кроне того, вследотвие квадрвтичиоі

за ВЕСНЫост в

ouQ

от

m

, измерение

ослабления угловой иор-

реляции дает только абсолютную величину

Q

, но не его

ввел.

- 154

-

анак

Q

можно определить ояѳдуюмямя опоообані:

1) путам вамѳрешя циркулярной поляризации одного ив

излучений

каскада;

2)

путем

измерения угловой

корреляции

jr

-каскада о

подяряаовашшы источником;

3)

путем

измерения угловой

fly

- норрѳдяции

о аопода-

риэованнын источником, ввиду нѳсохранѳмя

ч е и о о т в

при

рас­

паде (этот

метод соответствует методу

I ) .

Вое эти три метода позволяет определит]) состояние поля­

ризации

ядер

в промежуточном состоянии каоиада,

которое

зави-

онт от

знака

0 .

§

б. Динамические возмущенна угловой

корреляции

только отвтичѳсними полями,

величина и направление которых в

меоте нахождения радиоактивного ядра ив взмѳнявтоа в интерва­

ле времени, большем временя

жизни промежуточного состояния

ядерного каскада.

На опыте,

однако, чвото приходнтоя иметь д е ­

ло о sa вио ящики от

времени

взаимодействиями.

тельно этой вновней

системы. Если за

время вмени

Т про ме ­

жуточного состояния

происходит много

таких вескоррооированных

( т . е . причинно иѳ овязавных

друг о другом) переориентация, то

в источнике, рассматриваемом

как целое,

на будет

макроовошив-

о п вндвлениого вавравлѳния.

Хаотичеокав

вереориентипия аоля