Файл: Богатырев Б.П. Борьба с шумом на зерноперерабатывающих предприятиях.pdf
ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 17.07.2024
Просмотров: 133
Скачиваний: 4
тивления) среды. Импеданс 2 равен отношению звуково го давления р к колебательной скорости vn в продоль ной плоской звуковой волне
|
Z= рс = |
Чем больше акустическое сопротивление среды, тем |
|
меньше звуковой |
энергии теряется при распространении |
в ней звуковых волн. |
|
Соотношение |
акустических сопротивлений различных |
сред при прохождении звука предопределяет его отра жение или поглощение. Если акустические сопротивле
ния одинаковы, |
говорят, что они согласованы. Но |
как |
||
только они становятся |
неодинаковыми, |
несогласован |
||
ными, — появляется отражение звука. |
|
|
||
Коэффициент |
отражения звука от |
границы |
дзух |
|
сред зависит только от |
абсолютного значения отношения |
|||
их акустических |
сопротивлений, но не зависит от того, ка |
кое из этих сопротивлений больше. Поэтому звук, рас пространяющийся в какой-либо массивной толстой сте не, претерпевает такое же отражение от грани раздела
^стены с воздухом, как и звук, распространяющийся в воздухе, от этой стены.
Отражение звука происходит по закону оптики, сог ласно которому угол падения и угол отражения звуко вого луча равны, если неровности раздела поверхности двух сред намного меньше его длины волн. В этом слу чае выпуклые поверхности рассеивают звук, а вогну тые концентрируют его. Когда неровности сравнимы с длиной волны, отражение носит рассеянный характер.
С точки зрения распространения звука газы и жид кости характеризуются отсутствием условий возникно вения касательных напряжений. В этих средах звук может появляться только в виде волн сжатия с про дольным колебанием частиц (продольные волны). Изо тропные твердые тела характеризуются двумя упругими постоянными: модулем упругости (Юнга) .и (модулем сдвига. Вторая упругая постоянная обусловливает по явление в безграничных твердых средам, помимо дефор маций сжатия, также деформации сдвига и как следствие этого существование двух видов волн •— продольных и поперечных. Поперечные волны отличаются от продоль ных тем, что колебания в них происходят в направлении, перпендикулярном направлению распространения волн.
7
В ограниченных твердых телах и на границах сред воз можны также другие виды 'волн (сдвига, крутильные, из- •гибные и пр.).
Продольные звуковые волны определяют все ос
новные акустические |
закономерности газов |
и |
жидко |
||
стей. Теория |
продольных волн основывается |
на |
ис |
||
пользовании |
волнового |
уравнения плоских |
волн |
для |
идеальных жидкостей [53, 77].
2. Основные характеристики звука
Давление. Звуковые колебания вызывают в воздуш ной среде чередующиеся повышения и понижения дав ления относительно атмосферного в неозвученной среде. Разность между этими давлениями и атмосферным на зывают звуковым давлением.
Давление р и плотность р в звуковой волне связаны соотношением
р = с2 р |
(5) |
Это соотношение характеризует упругость среды, в которой происходит распространение волн.
Звуковое давление оценивают не мгновенной макси мальной величиной, а среднеквадратичным давлением за период одного колебания или замера и выражают ,в Па.
В практике изучения шумов приходится работать с большим диапазоном звуковых давлений (от шелеста листвы до рева реактивного двигателя, что соответству ет изменению звукового давления в 107 раз). Ввиду трудности оперирования величинами такого порядка в измерительной технике пользуются логарифмической величиной — уровнем звукового давления, т. е. отноше нием создаваемого давления к давлению, принятому за единицу сравнения.
За единицу сравнения принято давление р0=2- •10~5 Па—порог слышимости звука на частоте 1000 Гц.
Уровень звукового давления L измеряют в децибелах
(дБ)*. |
|
|
|
|
Z. = 10!g |
( |
~ ) 2 |
= 2 0 I g — ; |
(6) |
ь |
V |
ро 1 |
Ро |
|
где р — создаваемое звуковое |
давление, Па. |
|
* Децибелами называют десятикратный десятичный логарифм отношения двух любых величин, из которых одна принята за едини цу сравнения.
8
По величине создаваемого звукового давления мож но судить об интенсивности звука. Интенсивностью или силой звука называют количество энергии, проходящей через единицу поверхности в нормальном направлении распространения за единицу времени. В свободном поле интенсивность определяется выражением
рс
Уровнем интенсивности по аналогии с уровнем зву кового давления называют величину Lj в дБ
I i = 10 lg |
• |
где /о — интенсивность звука, |
принимаемая за нулевой |
уровень, равный 10- 1 2 |
Вт/м2 . |
Мощность. В свободном пространстве звуковые вол ны распространяются от источника звука с одинаковой скоростью во все стороны. Одна из причин ослабления
шума в воздухе |
с удалением от источника — рассеяние |
||||
(распределение) |
звуковой |
энергии |
на |
все увеличиваю |
|
щейся поверхности. Если |
пренебречь |
затуханием |
звука |
||
в атмосфере, интенсивность его в |
расходящейся |
волне |
убывает обратно пропорционально квадрату расстояния до источника звука.
Излучаемую источником звуковую мощность W в Вт можно определить умножением интенсивности звука на площадь сечения, в котором распространяется звуковая энергия
|
W = |
§ s /H rfS = — = |
4яг2 ; |
|
(7) |
|
|
|
рс |
|
|
|
' - |
где |
S — замкнутая |
поверхность, |
окружающая |
источник |
||
|
звука и равная 4 яг2 ; |
|
|
|
|
|
|
/ н — интенсивность звука |
в |
направлении |
нормали к |
||
|
элементу |
поверхности. |
|
|
|
|
|
Уровень звуковой мощности L w в дБ |
устанавливается |
||||
аналогично уровню интенсивности |
|
|
||||
|
|
W |
|
|
|
|
|
L w = 1 0 1 g — • |
|
|
|
||
где |
№ 0 = 1 0 ~ 1 2 В т — пороговая |
звуковая |
мощность. |
|||
|
Направленность |
излучения. |
График |
распределения |
||
энергии в пространстве вокруг |
излучателя |
называют |
9
характеристикой направленности излучателя. Она дает
таким образом |
представление о степени концентрации |
|||
звуковой энергии в заданном направлении. |
|
|||
Характеристика направленности |
излучения |
включает |
||
угловое распределение относительных уровней |
звуково |
|||
го давления и |
показатель |
направленности |
излучения |
|
ПН. |
|
|
|
|
Угловое распределение относительных уровней пред |
||||
ставляет собой |
значения |
уровней |
звукового |
давления, |
измеренные, например, через каждые 30° в какой-либо плоскости на сферической или полусферической поверх ности и отнесенные к одному из значений, принятому за основное.
Неравномерность излучения источника шума в раз личных направлениях может быть выражена также по казателем направленности
(8)
где L — уровень звукового давления, измеренный в за данном направлении на фиксированном рас-
тоянии от источника, дБ; |
|
|
L y — усредненный по всем |
направлениям |
уровень |
звукового давления на |
том же фиксированном |
|
расстоянии, дБ. |
|
|
Спектральный состав. Шум, (будучи сложным |
звуком, |
разделяется на простые составляющие тона с указанием интенсивности и частоты. Графическое изображение ча стотного состава шума называют спектром. Это одна из важнейших характеристик шума.
В зависимости от характера шума -спектр может быть линейчатым или дискретным, непрерывным или сплошным, смешанным или линейчато-непрерывным.
В практике измерения шумов и проведения акусти ческих расчетов принято представлять спектры в поло
сах |
частот определенной ширины. Частоту |
fH называют |
|
нижней граничной частотой полосы спектра, |
а / в |
— верх |
|
ней |
граничной частотой. За среднюю частоту |
полосы |
|
обычно принимают среднегеометрическое ее |
значение |
||
|
/ср = У/н/в »• |
|
|
ют |
Полосу частот, у которой отношение fB/fH=2, |
называ |
|
октавой. Большинство акустических измерений про- |
10