ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 21.07.2024
Просмотров: 81
Скачиваний: 0
повиться разрушающими снарядами, во сто крат более-
эффективными, чем |
возбудившие их |
частицы. |
|
|
М о ж н о представить себе |
такую картину — на |
твер |
||
дое тело обрушился |
ливень |
частиц, |
который |
вызвал |
каскад внутренних смещении атомов, сбивших другиеатомы, подобно камнепаду на склонах гор. В результатетвердое тело потеряет устойчивость н прочность. Таким образом, чрезвычайно интенсивное облучение энергич ными частицами в принципе может разрушить твердоесостояние вещества так же, как это делает температура, только другим способом — не подтачивая его изнутри' путем раскачивания элементов структуры, а вызывая
лавинообразное |
смещение |
атомов |
за |
счет |
динамиче |
ской атаки со стороны. |
|
|
|
|
|
Конечно, из |
дальнейшего |
станет |
ясно, |
что |
не всё так |
просто, как только что было представлено, хотя бы по
тому, что никому до сих пор не удавалось |
наблюдать, |
|||||
чистого радиационного |
плавления материала . |
Напро |
||||
тив, с действием радиации обычно связывают |
повыше |
|||||
ние твердости материалов. Всё |
определяется |
величиной |
||||
и интенсивностью |
облучения, т. е. условиями |
опыта. |
||||
Не будем отстаивать гипотезу камнепада ради част |
||||||
ного, еще не наблюдавшегося факта, и возьмём |
за |
пра |
||||
вило не множить |
без |
большой |
надобности |
числа |
гипо |
тез сверх того, что необходимо для объяснения досто
верно известных |
истин. |
Правда, |
при |
этом придётся |
себя |
||||
заранее обречь |
на |
роль |
толкователя |
фактов, примирясь, |
|||||
с судьбой |
экспериментатора. |
|
|
|
|
||||
§ 2. Обратимые и необратимые |
деформации |
|
|||||||
Под действием |
внешних |
сил |
и.частично под своим |
||||||
собственным |
весом |
твердое |
тело |
может |
растягиваться |
||||
одновременно в |
разных |
направлениях, сжиматься, |
и з |
||||||
гибаться, скручиваться |
и т. |
д. |
Изменение |
размеров и: |
|||||
формы тела |
называют |
общим |
термином |
деформация . |
|||||
Б ы в а ю т соответственно |
деформации |
растяжения, |
сжа |
||||||
тия, изгиба,-кручения и |
т. д. |
|
|
|
|
||||
Различают обратимые и необратимые деформации . |
|||||||||
Обратимые деформации |
возникают, когда |
приложенные- |
усилия достаточно малы, а внутренние связи в твердом теле достаточно прочны. После снятия нагрузки дефор мация исчезает ы твердое тело приходит в исходное с о -
стояние, принимая прежнюю форму. Такое поведение материала под нагрузкой называется упругим. Иными
словами, |
упругость |
относится |
к обратимым |
свойствам |
||||||
твердых тел |
(при |
малом |
времени приложения |
нагруз |
||||||
ки упругостью обладают т а к ж е |
жидкие тела и газы) . |
|||||||||
Необратимые |
деформации |
возникают в Твердом те |
||||||||
л е при больших приложенных |
усилиях |
(или |
|
напряже |
||||||
ниях, если сила относится к единице площади |
о б р а з ц а ) , |
|||||||||
когда, в частности, оказывается превзойденным |
предел |
|||||||||
упругости |
тела — граница, |
до |
которой' |
деформации |
ос |
|||||
таются ещё |
упругими и обратимыми. В |
этом |
случае |
по |
||||||
с л е снятия |
нагрузки |
твердое |
тело лишь частично |
воз |
вращается в исходное состояние и остаточными явле
ниями |
будет |
изменение линейных |
размеров |
и формы |
|||
тела. Причиной такого |
рода |
необратимости |
|
деформа |
|||
ции является пластическое течение материала. |
|||||||
Отметим здесь, что, если вовремя не снять |
нагрузку, |
||||||
то пластическое течение |
материала |
может |
привести к |
||||
разрушению |
образца — ещё более |
необратимому явле |
|||||
нию, |
чем течение. |
|
|
|
|
|
|
Но |
вернёмся к обратимой |
деформации, |
к |
упругим |
яли пружинным свойствам твердого тела. Они описы ваются известным законом Гука. Согласно этому зако ну деформация в твердом теле до тех пор пропорцио
нальна |
вызвавшему её |
напряжению, пока |
напряжение |
|
не превосходит |
предела |
упругости данного |
тела. |
|
В границах применимости закона Гука твердое тело |
||||
можно |
д а ж е |
использовать как своего рода |
аккумуля |
тор механической работы. Действительно, из обратимо сти деформации вытекает, что механическая работа, совершенная над телом при напряжениях, не превыша
ющих предела |
текучести, после |
снятия напряжений |
мо |
||||||
ж е т быть возвращена |
телом |
в |
виде |
механической |
на |
||||
грузки. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Следует |
здесь т а к ж е |
отметить, что |
поведение твер |
||||||
д ы х тел |
под |
нагрузкой |
целиком |
отвечает принципу |
Ле - |
||||
Шателье . Согласно этому принципу |
вещество |
должно |
|||||||
сопротивляться |
изменениям, |
вносимым в него |
внешней |
||||||
силой, |
путём |
противодействия |
этим изменениям. |
При |
лагружении твердого тела внешней силой оно частично
нагревается и это, в соответствии с |
принципом Л е - Ш а - |
|
телье, помогает |
ему сопротивляться |
изменениям формы. |
Действительно, |
повышение температуры способствует |
увеличению объема |
тела, чем помогает ему противо |
||||
стоять внешней силе. Аналогичное явление |
происходит |
||||
при |
сжатии |
газа. К а ж д ы й |
автомобилист знает, что т у ю |
||
накаченный |
баллон |
имеет |
более высокую температуру, |
||
чем |
окружающий воздух. |
|
|
||
При растяжении происходит обратное явление. Рас |
|||||
тягиваемый |
образец |
охлаждается (в обратимой гуков- |
|||
ской |
области), т. к. |
понижение температуры |
уменьшает |
его линейные размеры и помогает тем самым противо стоять внешней силе. Таким образом, деформация твер дого тела сопровождается тепловыми эффектами .
Как уже указывалось, движение атомов нельзя счи тать независимым. Колебательный характер движения атомов позволяет нарисовать наглядную механическую модель твердого тела, которая в последующем будет по
лезна для понимания механизма взаимодействия |
излу |
|||||||
чения |
с |
веществом. |
|
|
|
|
||
|
§ 3. Механическая модель твердого тела |
|
|
|||||
Вокруг нас много примеров колебательного |
движе |
|||||||
ния. Самый |
наглядный — колебание |
маятника |
вокруг |
|||||
положения равновесия. Двигаясь взад и вперед, |
маят |
|||||||
ник ежесекундно проходит |
фиксированное положение |
|||||||
равновесия, совпадающее с наинизшим положением |
его |
|||||||
центра |
|
тяжести. |
|
|
|
|
||
Шарик, закрепленный с обеих сторон пружинами, |
||||||||
можно т а к ж е заставить двигаться около положения |
рав |
|||||||
новесия, |
с ж и м а я |
и р а з ж и м а я |
пружины. |
|
|
|
||
Атом |
внутри |
твердого тела можно |
представить |
себе |
||||
в виде гармонического осциллятора, состоящего |
из |
то |
||||||
чечной массы, закрепленной на конце невесомой |
пру |
|||||||
жины |
(рис. |
1). |
Если за счет |
действия |
соседей или |
под |
влиянием внешних сил атом выходит из положения рав
новесия, со |
стороны |
пружины возникает сила, |
которая |
стремится |
вернуть |
атом в прежнее положение. |
Сила |
обращается |
в нуль, |
в положении равновесия и |
затем |
меняет знак на обратный при смещении атома по инер
ции |
в |
противоположную |
сторону. В о з в р а щ а ю щ а я с я |
си |
ла |
и |
продолжительность |
колебаний тем больше, |
чем |
больше от положения равновесия был смещен атом при первом акте возбуждения.
| п г т т г ^ ^ о т і п п г ^ | *.
Р и с . 1. Простейшая модель гармонического осциллятора:
а, в — отклонение от положения равновесия; б, г — положение равновесия.
Приведенная модель привлекательна тем, что в ней зало жена прямая пропорциональность между возвращающей си лой и смещением атома из положения равновесия. Матема
тически |
это выражается |
следующим |
образом |
F=—кх, |
где |
|
F—сила, |
действующая |
со |
стороны пружины; |
к—постоянная |
||
пружины |
(жесткость) |
и х—смещение |
атома. |
|
|
В действительности атомы в твердом теле имеют ангармоннчные колебания, но указанная модель гармо нического осциллятора все ж е полезна и пригодна для первого приближения.
Осциллятор можно заставить колебаться, сообщая ему энергию. Б частности, возбуждение можег быть по
лучено |
от |
быстрых |
частиц, |
бомбардирующих твердое |
|
тело и пронизывающих его насквозь. |
|||||
Энергия |
осциллятора |
не |
полностью кинетическая. |
||
Только |
в моменты, |
когда |
он |
проскакивает положение |
равновесия |
(рис. 1 б) и г), |
его |
энергия |
является |
цели |
ком кинетической. В крайних |
ж е |
точках |
(рис. 1 а) |
и в) |
|
он обладает |
потенциальной |
энергией, |
а кинетическая |
энергия практически равна нулю. Полная энергия ос циллятора меняется мало, но в процессе колебания она преобразуется из одной формы в другую. Это положение очень важмо. В частности, с помощью его можно по-