Файл: Розловский А.И. Взрывобезопасность паро-газовых систем в технологических процессах учеб. пособие.pdf
ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 23.07.2024
Просмотров: 105
Скачиваний: 1
являющиеся активными центрами цепи, могут образовы ваться при реакции
Н2 + 0 2 ----- > 20Н ■ (V)
Вероятность протекания такой реакции, а значит и ее скорость, очень мала, но это никак не влияет на разви тие последующих процессов.
Гидроксил сравнительно легко взаимодействует с во дородом:
ОН + Н , ----- > НоО + Н (VI)
Атомарный водород также достаточно быстро реагирует с молекулярным кислородом:
Н + 0 2 ----- > ОН + Ö (VII)
а атомарный кислород — с молекулярным водородом:
'6 + н2--- |
5-ОН + Н |
(VIII) |
Суммируя реакции (VI) — (VIII), находим, что |
|
|
Н . + З Н 2 + 0 2 ----- |
>ЗН- Н-2Н20 |
(IX) |
т. е. один исходный активный центр — атом водорода, вступив в реакцию, вызвал образование, кроме двух мо лекул конечного продукта — воды, трех новых активных центров. В реакциях (VII) и (VIII) происходили раз ветвления цепи. Количество активных центров при та ком механизме прогрессивно возрастает. При этом ско рость начального генерирования активных центров по реакции (V) может не влиять на суммарную скорость взаимодействия.
Цепное самовоспламенение. Неограниченное самоускорение при протекании разветвленной цепной реак ции до полного израсходования реагирующих компонен тов также воспринимается как самовоспламенение. Внешне реакция может идти так же, как и при тепло вом самовоспламенении. Различие состоит в том, что при тепловом механизме в реагирующей системе накапли вается тепло, при цепном механизме — активные центры. Оба фактора ведут к автоускорению реакции. Цепное воспламенение может в принципе происходить при по стоянной температуре, без заметного разогрева смеси.
Самовоспламенение реальных горючих смесей, как правило, имеет комбинированную цепочно-тепловую при роду. Большинство газовых химических реакций проте кает по цепному механизму. В конечном счете эти реак ции экзотермические и приводят к разогреву смеси. В то
26
же время цепные реакции так же, как и нецепные, уско ряются с повышением температуры. Разогрев смеси и
накопление активных |
центров усиливают друг дру |
га и оба одновременно ускоряют реакцию. |
|
При рассмотрении |
закономерностей воспламенения |
мы можем в определенных обстоятельствах не касаться особенностей цепного механизма реакции, констатируя лишь тот несомненный факт, что реакция в горючей сре де приводит к разогреву и самоускорению. Самовоспла менение в общих чертах рассматривается здесь как теп ловое. Цепной механизм взаимодействия сказывается лишь на существовании некоторых особенностей.
При распространении пламени реакция также, как правило, протекает по цепному механизму. Рассматри вая основные закономерности этого процесса, можно не учитывать цепного характера реакции, тепловые факто ры при горении являются определяющими. Сама цепная реакция не может протекать без соответствующего разо грева: при низких температурах развитие цепи реакций прекращается и активные центры быстро превращаются в устойчивые конечные продукты.
Теплоотвод и критические условия воспламенения. Самовоспламенение горючей среды возможно только при определенных условиях. Процесс тепловыделения при реакции сопровождается теплоотводом от саморазогревающейся реагирующей среды в окружающее простран ство. В случае предварительного нагревания реактора до определенной минимальной температуры самовоспламе нения 7\, тепловыделение при реакции становится боль ше теплоотвода. Газ разогревается, и реакция ускоряет ся. В результате разница между скоростями тепловыде ления и теплоотвода прогрессивно увеличивается, и происходит тепловой взрыв, практически с таким же разо гревом, как и при адиабатической реакции, т. е. без теп ловых потерь. Если температура, хотя бы немного мень ше температуры самовоспламенения, тепловыделение и теплоотвод уравниваются уже при незначительном ра зогреве, и устанавливается режим медленной реакции с практически постоянной скоростью.
Температура самовоспламенения в отличие от таких величин, как температура горения, нормальная скорость пламени и концентрационные пределы взрываемости, не является физико-химической константой среды (для за
27
данного состояния этой среды). Помимо состава и дав ления, на величину Ті влияют также размеры реакцион ного сосуда, материал и состояние поверхности его сте нок.
' Последний эффект является следствием цепного меха низма реакции. Уничтожение и образование активных центров может происходить на твердой поверхности, в том числе иа стенке реакционного сосуда, которая участвует в соответствующих реакциях з качестве ката лизатора. По этой причине результаты измерения Ті ча сто плохо воспроизводятся.
Механизм теплоотвода при протекании самоускоряю щейся реакции имеет существенное значение для задач техники взрывобезопасности, так как он определяет гра ницы возможности инициирования очага горения. При саморазогреве реагирующей горючей среды внутри на гретого сосуда тепло реакции может отводиться только в стенки сосуда. Если саморазогрев газа недостаточен для воспламенения и устанавливается стационарное со стояние медленной реакции, температура достигает мак симума в центре сосуда, в частности для цилиндрическо го реактора — на его оси.
Анализ теплового режима реакции при самовоспла менении приводит к заключению, что перепад темпера туры в стенках реактора пренебрежимо мал, практиче ски независимо от материала и толщины стенок. Вся разность температур приходится на реагирующий газ; реакция, протекающая в газовой фазе, иа температуру стенок практически не влияет и независимо от хода реак ции в газе она остается равной начальной.
Пока реакция сохраняет стационарный режим, разо грев газа (в точках, где температура максимальна, например иа оси) не превышает предельного значения
Q=RT2/E. У предела самовоспламенения |
(т. е. при |
Т — Ті) величина Ѳ обычно не превосходит |
нескольких |
десятков градусов. Если газ разогревается сильнее, ре жим реакции переходит во взрывной.
Холодные пламена. При нагревании горючих смесей иногда возникают так называемые холодные пламена. В них химическое взаимодействие приводит к возникно вению свечения, которое не связано с разогревом, а пред ставляет собой хемилюминесценцию (в видимой обла сти, см. Приложение 1). Разогрев горючей среды в
28
данном случае значительно меньше, чем при полном адиабатическом превращении в горячем пламени, при котором вся химическая энергия расходуется на разогрев продуктов реакции. Зона холоднопламенного горения может распространяться в пространстве, как и горячее пламя.
Возникновение холодных пламен связано с разви тием реакции, имеющей чисто цепной механизм. Подоб ный характер могут иметь реакции, при которых замед лены разветвления цепей; такие разветвления называют ся вырожденными. Они обусловлены образованием сравнительно малоактивных и потому долгоживущих промежуточных продуктов. В широко распространенных процессах окисления кислородом углеродсодержащих го рючих вырожденные разветвления обычно связаны с образованием перекисей и альдегидов.
Специфика протекания цепной реакции с вырожден ными разветвлениями заключается в том, что ее тепло вой режим может быть близок к изотермическому. Это обусловлено сравнительно малой скоростью реакции, цепное самоускорение становится возможным уже при низких температурах. В результате тепло реакции успе вает отводиться через стенки, и реагирующая среда за метно не разогревается. При более интенсивном химиче ском превращении разогрев перестает быть стационар ным и возникает цепочно-тепловой -взрыв.
Скорость разветвления цепей определяет характер возможного воспламенения. Если развитие реакции свя зано с образованием активных короткоживущих атомов и радикалов, реакция немедленно либо затухает либо происходит почти адиабатический цепочно-тепловой взрыв.
При преобладании вырожденных разветвлений возможно образование почти изотермических холодных пламен. Скорость самоускореиия <определяет тепловой режим реакции.
Холоднояламенное горение не связано со значитель ным ростом давления, создающим возможность разру шения аппаратуры, и само по себе опасности не пред ставляет. Однако в определенных условиях такая реак ция, самоускоряясь, выходит из изотермического режима, холодное пламя переходит в горячее. Таким об разом, холодное пламя, возникая при низких температу-
29
pax, может инициировать тепловой взрыв, что имеет существенное значение для задач техники безопасности*.
Период индукции. Горючая среда, быстро нагретая до температуры, большей Tu воспламеняется не сразу, а спустя некоторый промежуток времени т, именуемый периодом индукции самовоспламенения. За время за держки воспламенения протекает его . подготовка — оп ределенное развитие реакции и (накопление в реагирую
|
щей системе тепла либо доста-^ |
||||||
|
точного |
количества |
активных |
||||
|
центров. |
|
периода |
индук |
|||
|
|
Величина |
|||||
|
ции зависит от тех же факто |
||||||
|
ров, что и температура воспла |
||||||
|
менения. При |
тепловом |
меха |
||||
|
низме величина т, как правило, |
||||||
|
не превосходит |
десятых |
долей |
||||
|
секунды. |
При |
цепном |
(почти |
|||
|
изотер мическом) |
мехаиизме |
|||||
Рис. 6. Изменение концен |
она может быть намного боль |
||||||
трации во времени при са |
шей, если |
активные центры |
|||||
мовоспламенении. |
или |
промежуточные продукты,' |
|||||
|
из |
которых |
могут |
образовы |
ваться эти центры, отличаются сравнительной устойчи востью.
При самовоспламенении после определенного време ни резко уменьшается концентрация недостающего ком понента, а следовательно, возрастает скорость реакции, как это иллюстрирует рис. 6. По оси абсцисс отложено время t от начала реакции, по оси ординат — концентра ция недостающего компонента смеси п\.
В течение времени т концентрации исходных ве
ществ |
остаются практически |
неизменными. |
В момент |
t = t T |
реакцию можно считать |
практически |
законченной |
и(недостающий компонент полностью выгоревшим. Раз-
*Очевидно, что основные свойства большинства самопроизволь но протекающих химических реакций — их экзотермнчность и уско
рение при повышении температуры — приводят к тенденции реаль ных процессов проходить в одном из двух полярных режимов:, поч
ти адиабатического — быстрого процесса или |
почти |
изотермическо |
го — медленного. Промежуточные состояния |
имеют |
обычно тенден |
цию к переходу в один из полярно противоположных устойчивых режимов.
умеется, определенного момента окончания реакции не существует, так как в конце процесса при малых кон центрациях недостающего компонента выгорание его остатка сильно замедляется.
Основное количество недостающего компонента выго рает за время tr—т, значительно меньшее, чем т. Полное время превращения t r практически совпадает с перио дом индукции т, подготовка реакции занимает гораздо больше времени, чем собственно ее протекание. Соответ ственно этому предвзрывной разогрев (при тепловом взрыве) также невелик, к моменту окончания периода индукции он не превосходит нескольких десятков гра дусов.
Адиабатическое воспламенение. Помимо воспламене ния горючей среды в нагретом сосуде, возможен и дру гой вид воспламенения, уже не самопроизвольного, а вынужденного. Если нагреть горючую среду, находя щуюся в сосуде с холодными стенками, путем сжатия в адиабатических условиях, т. е. достаточно быстрого, она может воспламениться. Это произойдет в том слу чае, если температура, достигаемая при сжатии, будет настолько высока, что тепловыделение, происходящее вследствие начавшейся реакции, превысит теплоотвод.
Воспламенение при нагревании адиабатическим сжа тием имеет тепловую природу ввиду непродолжительно сти разогрева. Минимальные температуры воспламене ния здесь много выше вследствие более интенсивного теплоотвода от разогретого газа и невозможности ини циирования активных центров на стенках, остающихся холодными. По этой же причине критические температу ры воспламенения при измерениях лучше воспроизво дятся.
Явление адиабатического воспламенения имеет важ ное значение для задач техники взрывобезопасности, так как оио обусловливает возможность наиболее опасного режима горения — детонации.
4. УДАРНОЕ СЖАТИЕ И ДЕТОНАЦИЯ
Ударные волны. При резком повышении давления в газе «ли жидкости возникает волна сжатия — ударная волна. Она распространяется по сжимаемой среде, пере
31
водя ее в состояние с большей .плотностью. Ударная вол на представляет собой границу скачкообразного перехо да состояния вещества от исходного к сжатому. В силь ных ударных волнах это изменение происходит на расстоянии порядка длины свободного пробега молекул.
Возникновение волны сжатия обусловлено тем, что локальные изменения давления выравниваются не мгно венно, а с конечной, хотя и достаточно большой ско ростью, порядка скорости звука в данной среде.
Давление газа в ударной волне отличается от давле ния в неподвижном газе. Давление на стенки зависит от ориентации ее поверхности до отношению к направлению движения ударной волны. Поэтому закон Паскаля здесь не выполняется.
Значение закономерностей ударного сжатия для тех ники безопасности обусловлено прежде всего сильней шим разрушающим действием ударных волн. Особенно существенны закономерности поведения ударной волны вблизи неподвижной преграды. В силу принципа относи тельности движения торможение газа, сжатого ударной волной, у препятствия, нормального направлению рас пространения волны, эквивалентно движению этого те ла в обратном направлении по неподвижному газу. При этом преграда повторно сжимает газ, уже сжатый исход ной, падающей волной. Поэтому встреча ударной волны с преградой приводит к образованию отраженной удар ной волны и еще более сильному сжатию газа.
Таким образом, отражение ударной волны от прегра ды может вызвать чрезвычайно высокий, хотя и кратко временный рост давления. Роль преграды, отражающей ударную волну, могут выполнять не только стенки сосу да или стены закрытого помещения, но и всякое твер дое тело, оказывающееся на пути распространения удар ной волны.
Поскольку распространение любых возмущений в га зе происходит со скоростью, не превосходящей скорости ударной волны, поведение такой волны и ее разрушаю щее действие не зависят от того, движется ли она в от крытом или закрытом сосуде: ударная волна слепа. По этой причине различные разгрузочные устройства — пре дохранительные клапаны и разрывные мембраны неэф
32