Файл: Полубояринов Ю.Г. Основы машиностроительной гидравлики и пневматики учеб. пособие.pdf
ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 23.07.2024
Просмотров: 177
Скачиваний: 1
Движение
сучетом сжимаемости жидкости
иупругой деформации трубопровода — гидравлический
удар
Опыт показывает, что в ряде случаев при больших значениях
dv
ускорения — неустановившееся движение жидкости носит харак-
dt
тер упругого удара. При этом происходит деформация стенки трубы и изменение давления в жидкости. Этот процесс распространяется вдоль трубы в виде волн.
Волновой процесс, возникающий в трубах при изменении во времени скорости движения жидкости, называется г и д р а в л и ч е с к и м у д а р о м . Он обычно возникает вследствие быстрого закрытия или открытия распределительного устройства, установ ленного в трубе.
Рис. 16
Теоретические и экспериментальные исследования гидравличе ского удара впервые были выполнены профессором Н. Е. Жуков ским в конце прошлого столетия.
Представим себе прямолинейную горизонтальную трубу дли ной / и диаметром d (рис. 16, о). Одним концом труба присоеди нена к большому открытому резервуару. На другом конце трубы установлено быстродействующее распределительное устройство (на пример, клапан). При установившемся движении скорость течения
равна v0, а давление в конце трубы р0. Пусть |
в момент |
времени |
t = 0 открытие клапана внезапно изменилось, |
в связи с |
чем вне |
запно изменилась (например,-.уменьшилась) и скорость течения. При торможении жидкости ее кинетическая энергия благодаря уп ругой деформации трубы и самой жидкости перейдет в потенциаль ную энергию давления. При этом стенка трубы будет растягиваться, а жидкость сжиматься. Давление возрастет на величину р у д . Уча сток потока с повышенным давлением представляет собой зону воз мущения. Отсюда начинает распространятся волна повышенного
давления, которая называется п р я м о й |
у д а р н о й в о л н о й . |
Фронт ударной волны (сечение п—п) |
будет перемещаться вдоль |
БО
трубы со скоростью <зуд. За время t± = //а у д фронт достигнет ре зервуара, и в этот момент вся труба будет охвачена зоной возмуще ния. Поскольку вся жидкость находится под повышенным давле нием, постольку она будет двигаться по трубе, но в обратном на правлении — от клапана к резервуару.
При этом от резервуара по трубе пойдет отраженная ударная волна (или волна понижения давления), фронт которой будет пе
ремещаться |
по направлению к клапану с |
той же скоростью |
а у д , |
||
оставляя за |
собой |
выравненное давление, |
приблизительно |
равное |
|
р 0 . Работа упругой деформации переходит в |
кинетическую |
энергию |
|||
жидкости. |
|
|
|
|
|
За время |
tib = |
отраженная ударная волна достигнет |
сече- |
иия /г—/г, и во всей трубе установится первоначальное давление, приблизительно равное р„. Но так как движение жидкости при этом происходит в обратном направлении, то она будет стремиться какбы «оторваться» от клапана. Это приведет к дальнейшему пониже нию давления и образованию отрицательной волны. Фронт этой волны начнет перемещаться по трубе от клапана в сторону резер вуара со скоростью а у д , оставляя за собой зону возмущения, в ко торой жидкость будет находиться как бы в расширенном состоянии,
3/
а стенка трубы в сжатом. Достигнув в момент времени t., =
Оуд
резервуара, отрицательная ударная волна отразится, и фронт но вой волны станет перемещаться по направлению к клапану, остав ляя за собой выравненное давление, приблизительно равное р 0 . При этом жидкость будет двигаться по трубе в направлении от ре
зервуара |
к клапану. |
Когда |
фронт |
волны достигнет |
сечения |
k—k, |
в момент |
времени t3 |
= |
здесь |
вновь возникнет |
ударная |
волна |
аУД
сповышенным давлением р у д и весь цикл гидравлического удара
повторится. На рис. 16, б показана циклограмма теоретического изменения давления р у д в концевом сечении трубы. На ней отме чены участки прямой положительной волны / — 2, отраженной
волны |
2—3, |
прямой отрицательной волны |
3—4 и отраженной |
волны |
4—5. |
В реальных условиях волновой |
процесс при гидравли |
ческом ударе, благодаря работе сил трения и рассеиванию энергии
в резервуаре, будет затухающим с |
уменьшением величины р у д . |
|
Время Zj, = |
называется |
ф а з о й гидравлического уда- |
йуд
ра. Наибольшее повышение давления при гидравлическом ударе происходит при полном торможении потока, когда фаза удара
больше времени закрытия |
клапана |
t3(t$^>t3). |
Определим величину р у д |
в этом |
случае. С этой целью восполь |
зуемся теоремой количества движения (уравнением импульсов). Рассмотрим контрольный объем жидкости, заключенный в проме жутке ''Ах между сечениями п—п и п'—/г' (рис. 16, в).
В момент времени t количество движения массы объема равно рЙАА-и0. За интервал времени А^, когда фронт ударной волны пе-
51
реместится из сечения п—п в сечение п'—п', количество движения массы в этом объеме станет равным
(р + Др) (Q + AQ) A.v • v.
Изменение |
количества |
движения |
в |
случае |
и = |
0 |
составит |
|||||||||
— p£l&x-v0. |
Сумму |
импульсов внешних |
сил |
составят |
импульсы |
|||||||||||
сил давления, приложенные к сечениям |
п—п |
и п'—/г', |
величины |
|||||||||||||
которых равны соответственно p0Q,At |
и (р0 -\- pyp)QAt, |
|
где р0 |
— |
||||||||||||
начальное давление (до гидравлического удара). |
|
|
|
|||||||||||||
По теореме |
количества движения имеем |
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
— pQAxva = p„Q At — (Po + |
рУд) ^ At, |
|
|
|
|||||||||
откуда |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Руд = Руо |
— |
|
|
|
|
|
|||
или |
|
|
|
|
|
|
р у д = р и 0 а у д |
|
|
|
|
(54) |
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
где а у д = |
|
скорость |
распространения |
ударной волны. |
|
|||||||||||
Зависимость (54) носит название формулы Жуковского и служит |
||||||||||||||||
для определения величины ударного давления. |
|
|
|
|||||||||||||
Найдем выражение |
скорости а у д , |
используя для этой |
цели |
закон |
со |
|||||||||||
хранения массы. Приложим этот закон к массе жидкости, |
заключенной |
в |
||||||||||||||
контрольном |
объеме (п—п |
— |
п'—п'). |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
В |
момент |
времени |
t масса |
тг в объеме |
равна |
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
тх = рйДл- = |
р й а у д Д Л |
|
|
|
|
||||||
В |
момент |
времени / + |
At |
масса т2 |
|
в объеме равна |
|
|
|
|||||||
|
т2 |
= |
(р + Др) (й + |
ДЙ) Ах = |
|
(р + |
Др) (Й + |
AQ) а у д Д ^ . |
|
|
||||||
Приращение |
массы |
Д т |
(с точностью |
до |
величин третьего |
порядка мало |
||||||||||
сти) составит |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Д т |
= |
/л, — т1 = (рДЙ -f- ЙДр) а у д Д Л |
|
|
(а) |
||||||||
По закону сохранения массы,, приращение |
Д т |
обусловлено притоком |
||||||||||||||
жидкости в контрольный |
объем, |
т. е. |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
Д т |
= |
pQAt |
= |
pv0QAt. |
|
|
|
|
(б) |
||
Приравнивая правые |
части |
выражений (а) |
и (б), найдем |
' |
|
|
||||||||||
|
|
|
|
(рДЙ — ЙДр) а у |
д Д / = |
pv0QAt, |
|
|
|
|
||||||
откуда |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
a V n |
= |
р д й + й д р |
= |
дй |
_др_ |
. |
|
|
(в) |
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
w |
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
й |
р |
|
|
|
|
52
|
^ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
A f |
i |
|
|
Определим относительные |
величины изменения |
сечения — |
и |
изменения |
||||||||||
плотности |
|
Д л я |
круглой |
трубы |
диаметром |
d |
|
Q |
|
||||||
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
A Q |
_ |
A d |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Q |
~ |
d |
' |
|
|
|
|
|
|
Для определения |
воспользуемся уравнением (2), в котором |
полагаем |
||||||||||||
dp |
= |
Руд, |
a dp = |
Ар. |
Тогда |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
£ 0 б |
_ |
Руд |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
АР |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Р |
|
|
|
|
|
|
откуда |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
Ар |
|
Руд |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
P |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
В |
уравнении |
(в) скорость |
v0 |
выразим по формуле |
Ж у к о в с к о г о |
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
«о _ |
|
Руд |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
р а у д |
|
|
|
|
|
|
С |
учетом |
сказанного вместо (в) |
получим |
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
Е0б . |
Ар |
|
|
|
•об |
|
|
||
|
•*уд = |
Р°УД |
|
Р |
|
P |
|
|
|
|
|
(г) |
|||
|
|
, „ A d , Ар |
|
|
|
A d |
|
||||||||
|
|
|
A d , Ар |
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
•'уд |
Ар |
1 |
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Р |
|
|
В |
последнем уравнении преобразуем выражение |
2 |
A d / d Согласно |
формуле |
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Др/р |
|
|
|
(16а),.в*которой положим ох.= |
а |
и р |
— р у д , а |
= |
SlA— |
(б — т о л щ и н а стенки |
|||||||||
трубы). Отсюда |
|
|
|
|
|
|
|
|
26 |
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
р у д |
= |
2а • |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Ар |
_Руд_ = |
2 _ ^ _ |
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
Р |
£ о б |
|
Еоб |
|
|
|
|
|
|
|
Тогда |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
A d |
|
A d |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
A d |
£ 0 б |
|
|
(Д) |
|
|
|
|
|
Ар |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Е0б
53
По |
закону |
Гука, относительная |
линейная деформация при растяжении |
|||||||
равна s = |
, где Е— |
модуль упругости (модуль Юнга). А так как б = |
— , |
|||||||
|
Е |
|
|
|
|
|
|
|
|
d |
то а = |
Е. |
Подставляя |
полученное |
значение |
а в (д), находим |
|
||||
|
d |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
— |
|
|
Е 0 |
б |
|
|
|
|
|
|
d |
|
Ad |
d |
Е0<$ |
(е) |
||
|
|
|
Ар |
|
б |
а |
|
б |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
Р |
|
|
|
|
|
|
|
С |
учетом выражения (е) |
вместо |
(г) имеем |
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
Еоб |
|
|
|
|
|
|
а у д |
= |
— |
|
р |
|
|
|
|
|
|
d |
£ 0 |
б |
|
|
|||
|
|
|
|
|
уд| |
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
С учетом вышеприведенного вывода скорость ударной волны |
||||||||||
определяется |
по формуле |
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
Е06 |
|
|
|
|
|
|
"уд= |
г |
|
j |
— |
— |
(55) |
|
|
|
|
|
|
V |
|
б |
Е |
|
|
Зависимость (55) носит название формулы Жуковского.
Если допустить, что стенка трубы является абсолютно жесткой,
т. е. Е = |
со, то а у д = |
а = |
"J/^ £ ° б есть скорость звука в жидкости. |
|||
В воде а — 1435 м/сек, в минеральных маслах а = |
1200 ч - 1400 м/сек. |
|||||
Гидравлический удар, фаза которого больше |
времени закрытия |
|||||
( / ф > 4 ) , называется |
п р я м ы м . |
|
|
|||
В этом случае обратная положительная волна достигнет кла |
||||||
пана |
в |
тот момент, |
когда |
он полностью |
перекроет трубопровод |
|
(v = |
0), и ударное давление определяется |
по (54). |
||||
В |
том случае, когда обратная положительная волна достигнет |
клапана в тот момент, когда он еще не полностью перекроет трубо
провод, гидравлический удар называется |
н е п р я м ы м ( о > 0 ) . |
При гидравлическом ударе, когда и > 0 , |
величина ударного дав |
ления определяется по формуле |
|
Руд = Р(ио—и)ау д . |
(56) |
Если полагать, что при непрямом гидравлическом ударе изменение скорости течения происходит по линейному закону, то и давление будет изменяться по линейному закону. Поэтому величина ударного
54