Файл: Азимов С.А. Неупругие соударения частиц большой энергии с нуклонами и ядрами.pdf
ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 29.07.2024
Просмотров: 81
Скачиваний: 0
Для величины , усредненной по УѴливням с любыми, не обязательно одинаковыми ns , справедливы следующие равенства:
где V( ßj,) — математическое ожидание, |
а |
) — стандартное |
от |
|||||
клонение |
величины . |
|
|
|
|
|
|
|
Распределение |
при достаточном |
числе |
ливней |
является |
||||
нормальным, |
поэтому |
можно указать |
доверительный |
интервал |
||||
в котором с вероятностыо~959б должна находиться величина |
: |
|||||||
Если |
значение |
выходит за пределы указанного интервала, |
||||||
можно утверждать, что азимутальная изотропия |
и статистическая |
|||||||
независимость |
углов ^ |
не наблюдаются, |
хотя |
бы для |
части из |
рассматриваемых ливней.
В [1] было показано, что закон сохранения импульса, нару
шающий статистическую |
независимость |
углов -?1 при малых ns 1 |
|
не влияет на распределение величины |
ß2, даже если при этом |
||
его влияние на величину ß, будет предельно сильным. |
|||
При симметричном |
распределении |
азимутальных углов для |
|
математических ожиданий и дисперсии |
в [1] |
получены следую |
|
щие соотношения: |
|
|
|
ѵ ( ? , ) = 0 , |
|
|
|
о |
аА (2ns - |
3 ) |
а для несимметричного распределения — v(ß2) = 0 ,
78
§ 4. Обзор экспериментальных работ
Рассмотрим экспериментальные данные, полученные при помощи ускорителей. В [87] исследовались распределения парных азимутальных углов г.. между вторичными частицами, образо
ванными |
в столкновениях протонов с энергией 9 Гэв со всеми |
|
ядрами |
эмульсии, а также отобранными по критерию nll-\-n |
6. |
Экспериментальное распределение углов ву оказалось в хорошем
согласии с изотропным распределением.
В [89] анализировались протон-нуклонные и протон-ядерные взаимодействия при энергии 24 Гэв. Приведем результаты иссле
дования азимутальных корреляций при помощи критерия рА:
Характеристика ливня |
N |
?і |
ß2 |
/W -вза нмодействня, |
430 |
- 0 ,4 4 |
0,01 |
«5=44-6 |
158 |
- 0 ,3 8 |
0,01 |
То же, п5=7ч-10 |
Р-ядерные взаимодейст вия,
« й > 8, ns> 8 |
143 - 0 ,2 0 0,07 |
Как видно из этих данных, величина ß2 лежит внутри довери тельного интервала, что свидетельствует об отсутствии ази мутальной анизотропии при £0 = 24 Гэв. Отрицательное значение Рі указывает на влияние закона сохранения импульса, приводя щего к уменьшению величины ßi и практически не влияющего на ß2 (при наличии корреляции асимметричного типа величина ßi принимала бы положительные значения).
До настоящего времени основной статистический материал в космических лучах был получен при помощи эмульсий в области энергий £'о<1011 эв, причем первичная энергия определялась из углового распределения ливневых частиц по формуле Кастаньолн. Поэтому на результатах измерений могли сказываться такие ме тодические факторы, как систематическая переоценка энергии и связанная с этим выборка определенного класса событий, при месь соударений с тяжелыми ядрами эмульсии и т. д.
В работе [1] было проанализировано 85 ливней, образованных в фотоэмульсии частицами космических лучей с энергией в нес колько десятков гигаэлектронвольт, удовлетворяющих критерию
отбора |
N h <5, ns > |
8. |
|
|
|
||
Приведем результаты обработки: |
|
|
|
Характеристика |
ливня Критерий |
ß |
I ß I Y n |
nh< 5 |
ßi |
- 0 ,2 4 |
2,2 |
гпѣ< 22 |
ß3 |
- 0 ,0 4 |
0,4 |
N = 85 |
|
|
|
79
Значение J ßft|lAV дает отличие величины ß^ от ее математи
ческого ожидания в единицах стандартного отклонения, характе ризуя статистическую обеспеченность эффекта. Эти данные также указывают на отсутствие азимутальных корреляций в угловом распределении вторичных частиц.
Интересные сведения о механизме внутриядерных соударении ■можно получить при изучении азимутальных корреляции углов вылета вторичных частиц, образованных в случае столкновений адронов с тяжелыми ядрами. В работе [II] с помощью критериев ßi и ß2 анализировались ливни, генерированные во взаимодейст виях космических лучей с тяжелыми ядрами эмульсин. Средняя энергия ливней составляла ~50 Гэв. Результаты измерений при ведены ниже:
Характеристика ливня |
Р . |
Р з |
в |
1P i 1 / А |
||
|
5 По^351 |
|||||
1 |
4-0,69 |
—0,04 |
0,35+0,06 |
4,2 |
||
14 |
4S<41 |
> |
|
|
|
|
М=50 |
J |
|
|
|
|
Полученное значение ßi свидетельствует о наличии четких ази мутальных корреляций в угловом распределении вторичных час тиц, не объяснимых влиянием закона сохранения импульса. По
скольку величина ßi положительна и выходит за пределы довери тельного интервала (статистическая обеспеченность эффекта со
ставляет 4,2 стандартных отклонений), а ß2 близка к нулю, то можно сделать вывод о том, что в данном случае имеют место ази мутальные корреляции асимметричного типа.
Авторами [11] было показано, что азимутальный эффект на блюдается для частиц широкого конуса (ливневых и серых сле дов), а для быстрых частиц узкого конуса эффект отсутствует. Причиной такого эффекта, по-видимому, является развитие вну триядерного каскадного процесса при так называемых нецентраль ных соударениях с тяжелыми ядрами, при которых центр ядра не лежит на продолжении траектории первичной частицы.
А. П. Мишаковой и Б. А. Никольским [70] при исследовании азимутальных корреляций в ливнях, образованных в эмульсии частицами космических луней, была применена методика анализа
парных углов. Энергия ливнегенерирующих частиц, |
измеренная |
|
по формуле Кастаньоли, оказалась в |
интервале |
1010—ІО13 эв. |
Критерием отбора нуклон-нуклонных |
соударений |
было условие |
При этом оказалось, что азимутальные угловые распреде |
ления ливневых частиц изотропны для ливней, вызванных первич ными частицами, и анизотропны для ливней, вызванных вторич ными частицами, большинство из которых должны составлять за ряженные пионы. Причем азимутальные корреляции обнаружены для 38 вторичных ливней с энергией 10м—ІО12 эв, тогда как для ливней с энергиями £,0<10и эв и Тці^ІО12 эв азимутальных эффек тов не обнаружено. Экспериментальное значение величины R, тш-
80
лученное по 38 ливням с энергией 10м —10'- эв, оказалось равным
0,105 + 0.024.
Однако, на наш взгляд, существование азимутального эффек та по этим данным нельзя считать окончательно доказанным по ряду методических причин. Методика определения энергии лнвнегенерирующих частиц по формуле Кастаньоли может приводить к выборке некоторого класса ливней с узким угловым распределе нием.
В [72] В. С. Мурзиным было показано, что ошибки в методике определения Е0 по угловому распределению ливневых частиц в со четании с падающим энергетическим спектром приводят к суще ственным искажениям многих характеристик взаимодействия. Со гласно данным [70], азимутальный эффект обнаруживается глав
ным образом в ливнях с высокой |
множественностью |
( п ^ 13). |
|
тогда как в ливнях с я <12 он невелик. Это |
могло быть связано |
||
с методикой нахождения суммарного значения величины R, когда |
|||
ливни с высокой множественностью |
вносят |
больший |
вклад в R, |
чем ливни с малой множественностью. В ливнях, отбираемых по критерию Я/,^5 и ns^ 13, содержится значительная примесь со бытий, вызванных пион-ядерными соударениями, поскольку сред
няя множественность для этих ливней почти в два |
раза выше |
< ns^> в случае пион-нуклонных взаимодействий |
в интервале |
энергий 1011:—ІО12 эв. |
|
Таким образом, при рассмотрении экспериментальных резуль татов можно сделать вывод о том, что во взаимодействиях адро
нов с нуклонами |
в области энергий £ 0< |
Ю11 эв |
не наблюдается |
||
заметных |
азимутальных корреляций |
в |
угловом |
распределении |
|
ливневых |
частиц. |
При энергиях выше |
1011 эв вопрос оставался |
до сих пор открытым, поскольку для окончательного его решения необходимо было исследовать угловое распределение ливней, ге нерированных в нуклон-нуклонных и пион-нуклонных соударени ях с надежно измеренными энергиями.
§ 5. Результаты измерений
Первоначально нами были проанализированы экспери ментальные данные, полученные группой ФИАН СССР и опубли кованные в [46]. Всего было отобрано 59 ливней с энергией выше 60 Гэв, для которых приводятся азимутальные углы вылета вто ричных частиц. Поскольку в [46] мишенью служило очень легкое вещество LiH, то большинство из указанных ливней было образо вано во взаимодействиях с отдельными нуклонами. Из общего числа частиц ns в каждом ливне была исключена энергетически выделенная частица и протон отдачи. При этом для усредненной по
59 ливням величины |
были получены значения ß, = —-0,39, |
Рг= + 0,40, что свидетельствует о наличии азимутальной анизотро пии в .угловом распределении ливневых частиц. Статистическая
е— 10 |
81 |