Файл: Ульянов О.И. Инженерные методы расчета ламповых и транзисторных схем.pdf
ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 30.07.2024
Просмотров: 140
Скачиваний: 0
1 |
Рис. 30. |
Схема |
Рис. 31. Эквивалентная схема усили |
|
усилителя |
к |
теля, рассматриваемая в канонической |
|
примеру |
1—4. |
системе контуров. |
Итак, искомый коэффициент передачи тока определяется соот ношением
|
А 13 |
|
|
Даа |
Ди |
|
|
гк ( г б + гт ) - ( г б + |
г к + |
ßpc ) ( r m - r , ) |
|
( r 6 + r K + / ? o c ) ( г э + r K — r m + |
) + r K ( r m ~ |
) |
|
Заключение по методу |
|
||
Метод эквивалентных схем позволяет ламповые |
и транзи |
||
сторные цепи приводить к эквивалентным схемам, |
состоящим |
из двухполюсных пассивных элементов и активных (зависи мых) источников, и затем рассчитывать их на основе элементар ного аппарата классической теории электрических схем. В случае простых электронных цепей с помощью данного метода легко производится расчет как по постоянному току, так и по переменному.
Благодаря своей простоте и наглядности, возможности рас считывать электронные цепи на основе простейших методов, известных из теоретических основ электротехники, метод экви валентных схем получил широкое распространение. Примене ние матричного аппарата позволяет значительно упростить и ускорить расчет эквивалентных схем. Метод эквивалентных схем следует считать первой ступенью на пути освоения сов ременных методов расчета электронных цепей. Но и при рас чете другими методами метод эквивалентных схем всегда оста нется удобным вспомогательным, обслуживающим и дополня ющим другие.
Глава в т о р а я
МЕТОД, ОСНОВАННЫЙ НА РАССМОТРЕНИИ ЛАМП И ТРАНЗИСТОРОВ КАК ЧЕТЫРЕХПОЛЮСНИКОВ
2—1. Сущность метода
На основе аппарата теории четырехполюсников можно осуществить единый подход к расчету ламповых и транзистор ных схем. Для этого прежде всего следует рассмотреть единст во и различие лампы и транзистора как активных четырехпо люсников.
На первый взгляд может показаться, что при совместном рассмотрении ламповых и транзисторных схем затушевываются
их особенности. На самом же деле при этом четко |
выявляют |
|
ся возможности тех и других, а также особенности |
лампового |
|
и транзисторного вариантов, подчеркивается специфика |
схем |
|
ного построения. |
|
весьма |
Таким методическим приемом при рассмотрении |
широкого класса усилительных устройств успешно пользовался
И. Г. Мамонкин [9]. |
|
|
|
||
да |
Считаем целесообразным при сохранении такого же подхо |
||||
изложить |
основы данного |
метода |
расчета, не |
отвлекаясь |
|
на |
анализ и |
классификацию |
свойств |
различного |
рода схем. |
Читатель, вооруженный этим методом, сможет при всем разно образии схем производить их анализ и расчет самостоятельно.
2—2. Аналогия и различие лампы и транзистора как активных четырехполюсников
Лампа и транзистор являются нелинейными элементами. Однако если приращение (изменение) приложенного к входу
3* |
3 5 |
напряжения мало, то с достаточной для практики точностью рабочие участки их характеристик могут быть линеаризирова
ны. В этом случае лампу и транзистор можно |
рассматривать |
как линейные активные четырехполюсники. |
(/ь Uь /2, U2), |
Обычно считают, что две из четырех величии |
характеризующих воздействие на четырехполюсник, известны, другие же должны быть определены. В конкретных условиях возможны шесть вариантов (табл. 2). Чтобы найти две неиз вестные величины по двум известным, необходимо располагать системой двух уравнений с двумя неизвестными — так назы ваемыми основными уравнениями четырехполюсника [2, §118]. Соответственно шести вариантам воздействий на четырехпо люсник можно записать системы основных уравнений в шести формах, оперируя в каждом случае с одним из следующих па
раметров: у , Z, |
а, h, b |
(табл. 2). |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Таблица 2 |
|
Известные величины |
У,СЛ, |
|
и..Іг |
|
|
УД, |
|
Определяемые величины |
/ 1 / 2 |
UlUi |
и і/, |
Uxh |
/ 1 U 2 |
U 2 !2 |
|
Название формы |
записи |
уравнений |
г |
а |
h |
|
ь |
(обозначение параметра) |
У |
f |
Рассмотрим подробнее у-форму записи уравнений четырех полюсника и ее применение к лампе и транзистору
Л = Уи ' U\ + Уі2 ■U2 1 Іо — У21 • U1+ У22' ІІ2 I
Приращения напряжений U\ и (Л могут быть как постоян ными, так и переменными величинами во времени. На практике эти приращения нередко являются гармоническими функция ми времени. В линейном четырехполюснике токи Д и /2 в та ком случае примут также синусоидальную форму. Следователь но, система (2-1) может быть записана в символической форме, т. е. напряжения и токи выразятся комплексными амплитуда ми. При переменных токах параметры у в общем случае — комп лексные величины и, как видно из (2-1), имеют размерность проводимости. Для области не очень высоких частот можно пе рейти от полных проводимостей у к активным проводимо стям g.
1 Символом f заменен обычно применяемый в этом случае символ g. Это
поможет не спутать (-параметр с обозначением активной проводимости g, являющейся действительной частью (/-параметра. Такое же обозначение шести форм уравнений принято в [10].
36
Параметры |
у |
(или |
g) |
|
|
|
|
лампы и транзистора |
находят |
0-@> |
|
|
|||
ся 'из режимов |
короткого |
за- |
_ |
+ |
|||
мыканіия по переменному току |
Ur Щи, |
||||||
0----3—0-0 |
0- |
||||||
двумя следующими способами. |
|||||||
Первый из |
них — опреде |
Рис. 32. Схема для измерения пара- |
|||||
ление экспериментальным |
пу |
метра |
ijn |
лампового триода. |
тем при поочередном осущест влении режимов короткого замыкания на входе и выходе. Возь
мем, 'например, лампу-триод (рис. 32). Обеспечим режим по постоянному току, для которого необходимо знать у (или g) -па раметры. Значения параметров зависят от схемы включения лампы. В данном случае имеется в виду включение лампы по схеме с общим катодом.
Например, для определения параметра г/ц (или gu) созда ется режим короткого замыкания по переменному току на вы ходе (U2= 0). Для этого включается конденсатор С большой емкости. Подключив на входе источник синусоидального напря жения ІІТ, измерим переменные ток выхода І\ и напряжение входа U Тогда
Аналогично составляются схемы для экспериментального измерения и других «/-параметров. Подобные вопросы рассмат риваются в курсах электронных приборов и, очевидно, знакомы читателю. Подчеркнем только, что частота напряжения Ur, при которой измеряются параметры, определяет получение высоко частотных значений их (полных проводимостей) или низкоча стотных (активных проводимостей). Так же подходят к изме рению «/-параметров и транзисторов как четырехполюсников.
Второй путь — определение g-параметров лампы или тран зистора по их статическим характеристикам. Поскольку стати ческие характеристики усилительных элементов снимаются на постоянном токе, то с их помощью можно получить только низкоча стотные значения «/-параметров, т. е.
значения g. Например, в семействе анодных характеристик лампы-три ода (рис. 33) заданному режиму по постоянному току отвечает опреде ленная точка 0 (точка покоя или ра бочая точка) семейства. При вклю чении лампы по схеме с общим ка тодом анодная цепь окажется вы
Рис. 33. Определение парамет ходной. Поэтому приращения Д/а и ра £ 2 2 по анодным характери ДНа по аналогии с обозначениями, стикам лампового триода. применяемыми для выходной (пра-
37
вой) стороны четырехполюсника, могут обозначаться |
соот |
|||||||||||||
ветственно как h и U2- |
Поскольку |
сеточная цепь |
для дан |
|||||||||||
ного включения лампы |
является |
входной, |
приращения |
Д/с и |
||||||||||
ДUс также записываются как 11 и |
Uі. Из |
рис. 33 видно, |
что в |
|||||||||||
случае |
приращения анодного напряжения |
AUa= U 2 |
получаем |
|||||||||||
приращение тока |
A/ а= / 2 при |
неизменности |
сеточного |
напря |
||||||||||
жения, |
т. е. при |
AUC=U[ — 0. |
Постоянство |
сеточного |
напря |
|||||||||
жения |
Uc = U„c=const |
(т. е. Д£/с —0) |
можно |
рассматривать |
||||||||||
как режим короткого замыкания на |
входе |
по |
переменному |
|||||||||||
току (t/i = |
0). Тогда |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
12 |
А/а |
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
й і ~ |
Тй-А~ пі ' |
|
|
|
|
|
|||
Итак, |
располагая |
семействами |
статических |
характеристик |
||||||||||
лампы или транзистора и оперируя |
с |
приращениями |
напря |
|||||||||||
жения и тока |
(около точки, отвечающей заданному режиму по |
|||||||||||||
постоянному |
току), можно находить низкочастотные |
значения |
||||||||||||
{/-параметров. |
|
|
|
|
связь |
g-параметров |
усили |
|||||||
Такой |
путь позволяет ощутить |
тельного элемента как четырехполюсника со статическими па
раметрами, указываемыми в справочниках. Так, |
для |
лампы |
||||
g22 не что иное |
как величина, |
обратная |
внутреннему |
сопро |
||
тивлению лампы Ri. |
на рассмотрении |
физической |
||||
Остановимся |
дополнительно |
|||||
сущности {/-параметров в случае лампы и транзистора. |
|
|||||
Системе {/-параметров на основании |
(2-1) |
соответствует |
||||
матрица проводимостей ({/-матрица) |
|
|
|
|||
|
У п |
Уі2 |
|
|
(2-2) |
|
|
_У21 |
У22. |
|
|
||
|
|
|
|
Для области относительно низких частот, когда можно учитывать только активные проводимости
gu g12
(2-3)
.£21 £22 _
Основные уравнения (2-1) для лампы и транзистора в об ласти низких частот могут быть переписаны в виде:
для лампы при включении с общим катодом
А/с —£лГ АДс + gl2 'AUa 1 A/а = gVAf/c + goo-Шо J
для транзистора при включении с общим эмиттером
А /б = |
£Гіг А / / б |
-г |
Д і2 • АU |{ I |
' Д/к = |
g i i - Ш й |
+ |
g n - A U K Г |
38