Файл: Лехт Р.И. Теория трубных решеток кожухотрубных теплообменников в элементарных функциях.pdf

ВУЗ: Не указан

Категория: Не указан

Дисциплина: Не указана

Добавлен: 02.08.2024

Просмотров: 59

Скачиваний: 1

ВНИМАНИЕ! Если данный файл нарушает Ваши авторские права, то обязательно сообщите нам.

Определив

из

(35) значения

7/>*й

и

Sp=R

и под-

ставив полученный результат в (42),

найдем:

 

 

ж

L5

. X / f i p J }а Ф у } М 5 { 1 Ш Ч М * )

6к2 Lj>=o \

Т /о

fjp.lt]

3Ulit/ /j D +

1 5

l 2 f . 43

Таким образом величина прогиба решетки, достигая ыак-

симальйого значения в центре, убывает к периферии, оставаясь

равной нулю в ваделке.

Определим максимальное напряжение в решетке и его ко­

ординату. Во-первых, сравнение уравнений меридиональных и кольцевых напряжений (40) показывает, что поскольку Т>II

максимальное напряжение должно быть меридиональным, если

только оно не возникает в центре решетки, где dp * dt , Ис­

следование уравнения меридиональных напряжений на зкстре-

мальные значения начнем с определения первой производной

от по j> :

(44)

Очевидно, -=-i-cO

при p=U , что соответствует

dp

J

перегибу кривой функции напряжения в центре решетки. На­

пряжение в центре решетки при j)= 0

определится выраже­

нием:

 

 

-

38 -

 

 

_

ш _ Л М

 

 

 

R '•

(45)

J>*& J

 

 

 

 

J

Далее

с увеличением

значения

величина

напряжения

падает, переходит через ноль и, поменяв, знак, вновь.возрас­

тает, Напряжения

в

заделке

определяются подстановкой

в уравнения

для

dp

к dt

(40):

,

о е

 

 

 

ф

к "

61У Г Р *

 

$

(46)

 

-

45"Ш81

? .Г ~

*U v "/> *

 

Сравнение уравнений (45) и (43) покааывает, что макси­ мальные, а, следовательно, опасные напряжения возникают в заделке и определяются значением меридионального напряжения при у>= R

,- A W L

С'",,д"

О-в

(47)

Рассматривая уравнения (34),

(40Х, (42) и (47) нетруд­

но убедиться, что трубный пучок оказывает весьма заметное'

t

влияние на работу трубной решетки. Роль трубного пучка как сплошного упругого основания значительна. Жесткость трубно­ го пучка, представленная козффициентнами постели и девиации,

входит в уравнения деформаций и напряжений в решетке, выра­ жая тем самым совместную работу системы решетка - трубный пучок. Благодаря этому обстоятельству тонкая густо перфори­ рованная пластинка, каковой является трубная решетка, обла­ дающая пониженной против сплошной пластины цилиндрической жесткостью, способна выдерживать нагрузки на много превышаю­ щие те, которым допустимо подвергать опертые по контуру сплошные тонкие пластины. Основная нагрузка воспринимается


- 3S -

трубным пучком, жесткостью которого в значительной мере оп­ ределяется жесткость всей системы. При этом следует отметить,

что в рассматриваемом случае теплоооменнкка жесткой конст­

рукции жесткость трубного пучка в свою очередь в большой

степени

определяется коэффициентом постели

К ^ и доля,

 

вносимая

девиационным коэффициентом

к g при небольших

ив-

гибах решетки, а следовательно и теплообменных труб, как

правило,

много меньше. Кроме того,

 

/

то

необходимо учитывать

обстоятельство, что чрезмерное увеличение

толщины решетки

с целью увеличения жесткости системы не всегда позволяет достичь желаемых ревультатов. Увеличение толшины решетки,

оказывая черев величину D положительное влияние на жест­ кость систе?щ в целом, приводит к росту напряжений в край­ них волокнах решетки ( толщина решетки ($ входит непосредст­

венно. в числитель уравнений для напряжений). В этой связи переход к проектирование теплообменников с тонкими решет­ ками в ряде случаев дает положительный эффект [ 51 ] .

Вместе с тем следует иметь в виду, что уменьшение тол­

щины решетки вызывает увеличение ее прогиба. Чрезмерно, боль­

шой прогиб приводит к значительным отступлениям от принятых

в главеJ допущений, в решетке вовниквют не учтенные напря­ жения растяжения - ожатия, что в конечном итоге приводит

к несоответствию теоретических выводов с действительно воз­ никающими в решетке напряжениями. Поскольку принятая нами расчетная схема не учитывает растяжения срединной поверх­

ности необходимо следить вв тем,

чтобы прогибы решетки не

превышали допустимых значения,

ев

пределами которых ис-

\

 

приводит к значительным

пользование полученных результатов

nerperttoe’TftW, Хорошее соЗпадсние теоретических выводов с



- 40 -

экспериментальными замерами имеет место при соблюдении сле­

дующего соотношения между прогибом и толщиной решетки:

(48)

глава ш. трубные решетки кожухотрубных

ТЕПЛООБМЕННИКОВ ПОЛУЖЕСТКОЙ КОНСТРУКЦИИ

В отличии от теплообменных аппаратов жесткой конст­

рукции на кожухе теплообменника полужесткой конструкции

(рис. 3) установлен гибкий элемент, как правило, линвовый компенсатор, предназначенный для снятия напряжений от тем­ пературного относительно кожуха расширения зубного пучка.

Опыт эксплуатации таких теплообменников показывает, что

линзовый компенеато! с правильно подобранной компенсирую­

щей способностью полностью удовлетворяет своему назначению.

Бто обстоятельство позволяет исключить из действующе., на решетку активной нагрузки усилия от температурнего расши­ рения труб и ограничить ее влиянием перепада давлений ра­ бочих сред. Кроме тогл, наличие на кожухе.такого гибкого

элемента, как линвовый компенсатор, благоприятно сказывает­

ся на работе трубного пучка как упругого оснований: усилия в трубах, вызванные давлением на решетку, распределяются более равномерно и, следовательно, изменение деформации

труб от центра к периферии относительно не велико. В этом случае жестко соединенная с трубным пучком решетка, повторяя линию деформации труб, изгибается от центра к периферии по весьма пологой кривой, в результате чего девиационное влия­ ние упругого овнования резко снижается и.им без ваыетного ущерба для точности решения можно пренебречь.

Таким образом трубный цучок сводится к простому уп­ ругому основанию и его реакция выразится распределенной нагрузкой о, , определяемой уравнением (2 ).

Рис. 3. Котухотрубньй теплообменник полуяесткоЯ конструкции

- 43 -■

Нагруженное состояние своо'одно опертой по краю решетки

Как и в предыдущем случае дляполучения исходных урав­ нений рассмотрим свободно опертую по контуру решетку. При­ ходящаяся на единицу длины параллельного круга радиуса J)

поперечнсясила (12) сведется к уравнению:

(49)

где равномерно распределенной нагрузкой CJ учтен перепад давлений рабочих сред трубного и межтрубного пространства теплообменника.

Дифференциальное уравнение ивгиба решетки (4) примет

вид:

1

 

(50)

dp L p

dp

 

Интегрируя

дважды уравнение (50)

и пренебрегая, как и

в предыдущем, членами, содержащими

, получаем после пер­

вого интегрирования

 

 

 

Cr

J df

" 4D 1BD* 1

после второго интегрирования:

+ С2 =

Н й И


вди

 

 

 

 

 

 

(51)

 

Здесь

и Cg - постоянные интегрирования.

 

 

Очевидно,

также как

 

и в случае, рассмотренном в гла­

ве

П, Cg-O, так как всякое другое действительное

значение

Cg

приводит к бесконечно большому прогибу решетки в цент­

ре

при J3 -0 ,

что

противоречит физическому смыслу эадачи.

 

Элементарные

преобразования выражении (51)

приводят в

уравнению для угла

поворота кольцевого сечения решетки:

 

 

4 5 4 /

,

4 5 Ш

 

 

Щ м р К р ]

 

т - к {р4

(52)

 

Определение уравненияупругой линии решетки сводится

к вычислению двух

интегралов:

 

 

Первый интеграл подстановкой

90D~K,j)4= Л

приводит­

ся к

типу

[

 

и второй - подстановкой

к

*И -

НУ

J c p f e -

.

Вычислив

fifdj)

[se j

, найдем уравнение

упругой линии решетки:

 

 

 

 

 

м

454

Гп/пгуп

Pny ^ 0 1+l/^ i£ L .+ n

 

(53)

w

~3FiT{ ^n

K

l f

 

 

L

 

 

 

где

С -

постоянная

интегрирования в м.

 

 

 

Для определения "равнений меридиональных и кольцевых

 

 

 

 

 

 

 

dif •

и

напряжений в решетке необходим^ определить-г—

+ / л~п~

\J>

Ad)

 

'

ВХ0^ 1ЩИе в Уравнения

W

У

 

 

 

 

(5 ). Несложные вычис­

ления дают: