Файл: Якубовский, Ю. В. Электроразведка учебник.pdf

полярностях тока. По найденным средним значениям А?7КС и Д£/вп вычисляют г]к и рк и заносят в журнал и на полевой график.

Записи ведут в журнале следующей формы.

Измерения в режиме разнополярных импульсов целесообразно

или на больших разносах зондирований).

Если необходимо перейти от визуальной регистрации к осцилло­ графической, то осциллограф подключают к соответствующим клеммам Г панели измерительного прибора, а тумблер Т ставят в положение «осцил.». В зависимости от марки осциллографа режимы регистрации подбирают на самом осциллографе или на панели изме­ рительного прибора.

Журнал наблюдений дополняют графой для регистрации осцил­ лограмм и осциллографических кадров.

На рис. 156 приведены примеры получаемых осциллограмм. Измерения ВП в скважинах. Скважинные измерения ВП позво­

ляют придать изучению поля вызванной поляризации объемный характер путем прослеживания изменения поляризуемости на глу­ бину, дают возможность выявлять наличие локальных поляризу­ ющихся объектов в окрестностях скважин. Измерения проводят преимущественно с трехточечной установкой (второе питающее за­ земление относят в бесконечность). Могут применяться три системы наблюдений:

1 ) скважина — поверхность;

2 ) поверхность — скважина;

3) скважина — скважина.

Для этих систем слева указано положение питающего заземления, справа — область измерений.

При работе по системам 1 и 3 питающее заземление в скважине необходимо располагать по возможности ближе к искомым рудным

объектам и в том интервале глубин, где сопротивление вмещающих пород наименьшее. При работе по системе 2 питающий электрод заземляют вблизи устья скважины, а иногда его поочередно относят в разные направления от скважины и, располагая на одинаковых расстояниях, проводят несколько циклов измерений (так называ­ емая азимутальная съемка), что позволяет более однозначно опре­ делить положение рудных тел относительно скважины.

Измерительная линия при скважинных наблюдениях имеет раз­ нос от 1 до 10 м; измерения ведут с шагом, равным MN. При работе

п

импульсов.

по системе 1 измерения целесообразно вести с Г-образной установкой и измерять на каждой точке значения ц к по линии профиля (т)КА.) и перпендикулярно к профилю (цк^), вычисляя затем полное зна­ чение поляризуемости

’1к. в== 1/(Пк*)2+(11ку?-

Эффективность такой методики очевидна из рис. 165. Скважинные наблюдения проводят со станцией ВПС-63, но можно

использовать и полевые станции, дополнив их каротажной лебедкой и скважинными неполяризующимися электродами. Запись наблюдений ведут по приведенным выше формулам журналов в зависимости от выбранного режима измерений.

§ 4. ОБРАБОТКА II ИНТЕРПРЕТАЦИЯ РЕЗУЛЬТАТОВ НАБЛЮДЕНИЙ

При визуальной регистрации АС/кс и At/Bn обработка наблю­ дений несложна и заключается в проверке вычислений величин ДС/кс» А^вп, т]к и рк во вторую руку.

Результаты наблюдений изображают в виде графиков рк и р,. по отдельным профилям, карты графиков (при площадной съемке) и кривых вертикальных зондирований р к и р к (рис. 157, 158 и 159). Их строят так же, как аналогичные графики метода сопротивлений. Графики по отдельным профилям сопровождают разрезами, на кото­ рых показывают рельеф местности; на них наносят также основные

Рис. 157. Графики рк и т)к комбинированного и симметричного профилирования и графики по­ тенциала естественного поля.

1 — делювий; 2 — глинистые сланцы с прослоями песчаников; 3 — вкраплешю-прожилковое оруденение; 4 — сплошные рудные тела; графики: 5 — рк комбинированного профилирова­

ния (AB — 100 м, MN — 20 м), 6 — рк комбинированного профилирования (AB = 100 м, MN = 20 м), 7 — т)к симметричного профилирования (AB — 400 м, MN = 20 м), 8 — рк

симметричного профилирования (AB — 400 м, MN = 20 м), 9 — потенциала естественного поля.

элементы геологического строения; кривые вертикальных зондиро­ ваний сопровождают схематическими геологическими колонками или буровыми колонками, если ВЗ выполнялось у скважин.

При работе с осциллографической регистрацией просушенные после проявления фотоленты нумеруют и на них переносят данные из полевого журнала (номера кадров, положение электродов, силу поляризующего тока, чувствительность каналов и т. п.).

По данным градуировок строят градуировочные графики для каяадой использовавшейся чувствительности. По оси абсцисс откла-

Рис. 158. Карта графиков г|к на сульфидном месторождении (но В. А. Комарову).

1 — графики т)к и зоны с г)к > 4%; 2 — баритовое тело; 3 — контур медноколчедашюй залежи.

дывагот величины градуировочных импульсов в мВ, по оси ординат —

260

При наличии помех, в частности остаточных разностей потен­ циалов, с осциллограммы снимают отрезок с и величину At/Bn находят по разностному отрезку Ъ — с.

На осциллограммах, полученных при работе в режиме разно­ полярных импульсов (рис. 156, II), проводят линии 4—4 и 5—5 по установившимся отклонениям трассы гальванометра At/KC, отве­ чающим разнополярным токовым импульсам. Величина АС7кс опре­ деляется по половине длины отрезка d между указанными линиями. Для нахождения величины А^/вп проводят линии 6—6 и 7—7 по разнополярным бликам гальванометра А£/вп. Искомая А£/вп соответствует половине длины отрезка е.

Затем вычисляют величины ц к и рк, заносят их в журнал и строят соответствующие графики.

Завершающим этапом работ является истолкование полученных графиков и карт цк и рк, заключающееся в выделении участков с повышенной поляризуемостью (локальных аномалий ВП), которые могут соответствовать рудным зонам или телам, контактам пород различной поляризуемости, а также в оценке размеров и простран­ ственного положения поляризованных объектов. Интерпретацию проводят посредством сопоставления экспериментальных графиков и кривых с теоретически рассчитанными для тел простой геометри­

Рассмотрим решение некоторых прямых задач метода ВП. Условимся понимать под поляризующим полем суммарное поле,

существующее во время зарядки и равное сумме первичного (поляри­ зующего) поля Е 0 и вторичного поля ЕВп, создаваемого поляризу­ ющимся (или поляризованным) телом:

Е = Е0 -)- Евп;

тогда

ЕВп = Е — Е0.

Это соотношение будет справедливо и для потенциалов:

Uvn = U - U 0.

Таким образом, теоретические расчеты могут быть двоякого рода: расчеты полного поляризующего поля (суммарного явления) и расчеты аномальных полей, обусловленных полем собственно поляризованных тел и наблюдаемых после прекращения пропуска­ ния поляризующего тока.

Расчеты полей ВП сложны и здесь не приводятся. Однако соста­ вить представление об их характере и получаемых результатах можно, исходя из физических представлений о сущности явления ВП.

В любой, произвольно взятый момент процесса лоляризации

261