Файл: Григоров, Н. Л.pdf

В табл. 5.7 приведены значения лореиц-факторов ^-системы отно­ сительно лабораторной (ys ) и относительно системы центра инер­ ции сталкиваіощихся_частиц (у). Для шести случаев с Кл„ !>

>0,5 <ys > та 3-Ю3 ; <у> = 26 ± 4. Средняя энергия у-квантов в

пределение у-квантов соответствует их примерно изотропному разлету, является то, что она очень быстро движется в С-системе. Лоренц-фактор ^-системы относительно центра масс сталкиваю­ щихся частиц равен у = 26 ± 4. В то же время Л-системы для за­ ряженных пионов, определенные в работе [4], движутся относи­

тельство указывает на существенное отличие обнаруженных отно­

сов ядерных взаимодействий, которые регистрировались в работе [4] и в дальнейшем наблюдались в большом числе других экспе­ риментов [108, 29].

Приведенный выше результат (большая скорость ^-системы в системе центра инерции) был получен впервые авторами в 1964 г. [109]. Позже японские физики [67], анализируя суммарное угло­ вое и энергетическое распределение у-квантов, генерированных в зарегистрированных случаях взаимодействий в мишени из угле­ рода с £ЕУ та 101 2 — 101 3 эв и взаимодействий в воздухе вплоть до 2,Еута 10й эв, пришли к аналогичному выводу. Кроме того, они

оцепили массу ^-системы, которая распадается на я°-мезоны, и по­

данных был проведен 10. А. Смородиным и др. [111]. В этой рабо­ те также получено, что, если формально определить массу б'-сис- темы, изотропно распадающейся на л°-мезоны, то Мпо ~ 1 Гэв. Смородин отождествляет эту ^-систему с тяжелой изобарой. В предположении, что при ее распаде образуется вдвое больше за­ ряженных пионов и нуклон, изобаре приписывается масса ^ 4 Гэв.

20 Г

Рис. 5.7. Гистограмма — энергетический спектр у-квантов в 5-системе во взаимодействиях с > 0,5. Кривая — расчет (см. текст) .

Формальную процедуру определения массы 6"-системы можно провести и для случаев, зарегистрированных методом контроли­ руемых фотоэмульсий. Если считать, что ^-система существует реально и зарегистрированные у-кванты возникают при ее распаде, можно оценить ее минимальную массу iWmin (в работах [67, 111] эта величина обозначалась М„о). Для этого нужно считать, что при ее распаде не образуется других частиц, кроме нейтральных

каждом случае максимально возможную массу ^-системы. Такая оценка получается, если считать, что ^-система получает всю энер­

пионов рождаться и другие частицы. Значения Мтаъ приведены в таблице. Среднее значение

<Л/тах> = 2 , 4 ± 0 , 3 Гэв.

Рассмотренные экспериментальные данные дают принципиаль­ ную возможность вылепить, можно ли б'-систему отождествлять с изобарой. Если тяжелая изобара существует реально, то в резуль­ тате ее распада должен появляться нуклон. При этом необходимо,

ЧТОбы В Ы П О Л Н Я Л О С Ь уСЛОВИе Д М 3 = Мщах — Mmln > Л/N, где M JV ~ т 1 Гэв — масса нуклона. Как видно из табл. 5.7, где приведены значения AMS, это неравенство выполняется только в двух случаях из шести (в среднем по шести случаям <AJV/S> = 0,8 ± 0,2 Гэв). Из этого экспериментального факта следует, что генерация высокоэнергпчных у-квантов в ядерных взаимодействиях, как правило, идет не через образование тяжелых изобар. Это утверждение спра­ ведливо, если формально определенная S-система (система, в ко­ торой сумма продольных импульсов л°-мезонов равна нулю) соответствует изобаре, изотропно распадающейся в собственной

на установках «А» и «Б» также сотрудниками Ереванского физиче­ ского института [33] и Краковского института ядерных исследо­ ваний [112]. Эти измерения проводились в основном при помощи методики, описанной выше, и примерно по одной и той же прог­ рамме. Поэтому для этих работ можно провести полное сравнение всех характеристик зарегистрированных событий.

В работе [112] опубликовано 18 событий с известной первич­ ной энергией, зарегистрированных установкой «А» и обработан­ ных в Кракове и Москве. Пять событий были обработаны в Москве. Четыре из них включены в табл. I Приложения и обсуждались при предыдущем анализе (события № 1 , 2 , 4, 6). Диапазон энергии первичных адронов, энергии, переданной у-квантам, и среднее зна­ чение величины <А'я о> для 13 событий, обработанных в Кракове, представлены в табл. 5.8. Более половины из этих 13 ливней — ре­ зультат взаимодействия в свинцовых фильтрах.

В работе [33] опубликованы характеристики 11 ливней, заре­ гистрированных в установке «Б» и обработанных в Ереване. Одно из них обработано также и в Москве и приведено в табл. I Прило­ жения (событие № 15). Характеристики остальных 10 событий, об­ работанных в Ереване, приведены в табл. 5.8. В работе [33] стро­ гий отбор взаимодействий в графите не проводился. Поэтому среди 10 событий, по-видимому, есть взаимодействия в свинцовых фильт­ рах и не исключена возможность примеси ливней, приходящих из воздуха.