ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 15.10.2024
Просмотров: 131
Скачиваний: 0
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Таблица 5.3 |
|
|
Ео. |
|
|
|
|
|
|
<PjLf>. |
|
|
Наличие |
|
10»! Эв 10« эз |
|
П |
'Ну |
|
Ю" эв |
10» эо/с |
3 |
^пивн |
временной |
|
|
|
|
Втметкн |
||||||||
1 |
7,0 |
6,0 |
0,86 |
10 |
10 |
_ |
|
2,5 |
13° |
* |
** |
2 |
15,1 |
3,1 |
0,21 |
20 |
20 |
— |
— |
1,9 |
19" |
* |
** |
3 |
1,2 |
0,9 |
0,75 |
1 |
1 |
— |
— |
— |
24° |
* |
** |
4 |
3,7 |
3,2 |
0,86 |
6 |
6 |
— |
— |
2,2 |
17° |
* |
** |
5 |
1,7 |
0,8 |
0,47 |
2 |
2 |
— |
— |
0,49 |
14° |
* |
** |
6 |
10,3 |
5,6 |
0,54 |
7 |
7 |
— |
— |
0,62 |
13° |
* |
** |
7 |
11,4 |
6,7 |
0,59 |
8 |
7 |
1 |
1,0 |
1,1 |
33° |
* |
** |
8 |
6,3 |
3,2 |
0,51 |
7 |
6 |
1 |
1,0 |
1,5 |
11° |
< 1 0 з |
|
9 |
4,5 |
2,3 |
0,51 |
4 |
4 |
— |
— |
3,5 |
10° |
* |
— |
10 |
6,4 |
3,5 |
0,55 |
2 |
1 |
1 |
0,5 |
— |
13° |
2,4-103 |
+ |
|
|
||||||||||
11 |
3,1 |
1,4 |
0,45 |
2 |
1 |
1 |
0,2 |
— |
39° |
і ,5 - 10 J |
— |
12 |
4,7 |
4,2 |
0,89 |
2 |
1 |
1 |
0,2 |
— |
16° |
1 , 5 - Ю 4 |
+ |
13 |
2,0 |
1,8 |
0,90 |
2 |
2 |
— |
— |
0,60 |
26° |
1,0 - 10' |
— |
14 |
3,5 |
2,8 |
0,80 |
3 |
2 |
1 |
0,1 |
0,60 |
34° |
1,0-10' |
+ |
15 |
6,0 |
3,2 |
0,53 |
2 |
2 |
— |
— |
0,59 |
8° |
* |
** |
*— годоокоп не работал.
**— не работала временная селекция рентгеновских пленок.
Впоследней графе знаком ( + ) указаны случаи, в которых по рулонной рентгеновской пленке была установлена дата взаимо действия, т. е. была проведена проверка соответствия ливня в фо тоэмульсии ливню в калориметре по времени. Знаком (—) отмече ны случаи, когда это проделать не удалось, так как не было най дено соответствующее пятно на рулонной рентгеновской пленке.
Во всех приведенных в табл. 5.3 случаях требовалось, чтобы ливни были созданы одиночными адронами, проходящими в пре делах телесного угла установки. Для анализа, проведенного в предыдущем параграфе (определение коэффициента р,), это тре бование не являлось обязательным. Поэтому ливни, приведенные в табл. 5.2 н 5.3 под одинаковыми номерами, в большинстве слу чаев относятся к разным событиям.
Итак, средние характеристики пятнадцати изучаемых событий следующие:
( 7 ^ = 4 , 8 ± 1 , 3 ( £ Y m i n ^ 5 - 1 0 ' ° 3 5 ) ;
<Zn ,> = 0,63 ± 0,05.
Отметим, что среднее значение </<Г„°> для ливней, зарегистри рованных установкой «А», в пределах экспериментальных оши-
бок совпадает со значением <А"Я°>, зарегистрированным в уста новке «Б»:
|
<£ПО>А = |
0,61 |
± 0 , 0 9 , |
|
|
|
|
|
</С.О>Б = |
0 , 6 4 |
± 0 , 0 7 . |
|
|
|
|
Из табл. 5.3 видно, что события с n v ^ |
2 встречаются не реже, |
||||||
чем события с пу |
^> 2, причем оба эти класса событий |
характери |
|||||
зуются близкими значениями <А'Л»>: |
|
|
|
||||
<Л"„о> = |
0,58 ± 0 , 0 9 |
для событий |
с n Y > 2 , |
|
|||
<А%.°> = |
0,67 ± 0 , 0 7 |
для событий |
с /?-,<2. |
|
|||
В случаях с Пу ^> 2 среднее |
число наблюдаемых у-квантов в |
||||||
|
событии |
|
|
|
|||
|
|
|
|
<>Ч> = |
8 , 6 ± 2 , 0 |
|
|
|
и |
среднее значение |
перпендикулярного |
||||
|
импульса у-квантов |
|
|||||
|
|
|
|
<P_LY> = |
( 1 9 ± 3 ) - 1 0 7 |
эв/с. |
|
0,2 ОЛ 0,6
Рис. 5.5. Дифференциаль ный спектр рождения у-кван тов. Сплошная линия — по шести взаимодействиям в углероде с <КТ.0> = 0,67. Пунктир — по взаимодейст вию с К_0 ж 0,2. П о оси орднпат — число т-квантов с относительной энергией
Е12Е.{.
На рис. 5.5 приведены дифференци альные «спектры рождения» для слу чаев с n Y ^ > 2. По оси абсцисс отложено значение Еу/НЕу. Сплошной линией показан спектр для шести нз семи
случаев |
с пу |
^> 2. Этот |
спектр прости |
|
рается |
до |
зпаченпй |
Ey/ZEy |
= 0,6 . |
Среди |
семи |
случаев |
оказался |
один |
( № 2), «спектр рождения» которого от личается от остальных тем, что он зна
чительно более крутой |
и в |
нем не на |
|
блюдается у-квантов с |
Ey/liEy |
> |
0,14. |
Этот спектр приведен |
пунктирной |
ли |
|
нией. Интересно отметить, что в этом же случае значительно отличаются и дру гие характеристики. В табл. 5.4 пока зано ЭТО ОТЛИЧИе ПО Пу и Клч.
Суммарный интегральный «спектр рождения» по семи случаям может быть описан законом:
Ф Р 7 ) ~ <"<•>(-7
Наиболее |
энергичный у-квант в событиях с пу |
2 уносит в |
|||
среднем 4 0 ± |
5% суммарной энергии |
генерированных |
у-квантов |
||
(НЕу) |
и 2 4 ± |
4 % энергии первичной частицы (Е0). |
я°-мезона от |
||
В |
среднем |
энергии двух у-квантов |
от распада |
||
носятся как 3 : 1 (в лабораторной системе координат). |
Поэтому |
||||
энергия наиболее энергичного я°-мезона в событиях с пу > 2
(Д„.)тах = 4 |
= 4 " ( ° > 2 4 ± ° ' 0 4 ) ^ ° = ( 0 ' 3 2 ± 0 ) 0 5 ) |
^ |
Из экспериментального значения величины (Кл»у = 0,63 +
+0,05 следует, что в анализируемых событиях все вторичные
сильно взаимодействующие частицы уносят энергию (Е0 |
— 2 £ v ) , |
||||||||
в |
среднем равную 37% |
энергии первичной частицы. В |
табл. 5.5 |
||||||
|
|
|
|
|
|
|
Таблица |
5.4 |
|
|
|
|
|
|
|
|
n Y |
|
|
|
|
Среднее по шести случаям с пу |
>• 2 6,7 + 1,2 |
0 , 6 7 + 0 , 0 7 |
|||||
|
|
Случай № |
2 |
|
|
20 |
0,21 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Таблица 5.5 |
|
|
|
Случаи взаимодействий в графите, в которых зарегистрировано |
|||||||
|
|
|
вторичное взаимодействие адронов в свинце |
|
|||||
|
|
Тип случая |
n Y > 2 |
TLf = 2 |
|
7lY = і |
|
||
|
Номер случая |
7 |
8 |
14 |
10 |
и |
12 |
||
(2Еу)а, |
10"- эв |
1,0 |
1,0 |
0 , 1 |
0,5 |
0,2 |
0,2 |
||
(£„ |
- |
2Еу), |
1 0 " во |
4,7 |
4,7 |
0,7 |
2,9 |
1,7 |
0,5 |
9а , |
|
10"< рад |
0,98 *) |
1,73 |
0,44 **) |
0,83 ***) |
13,0 |
8,8 |
|
( P x a ) m i n . |
1 0 7 |
10 |
17 |
4,4 |
4,2 |
26,0 |
18,0 |
||
|
|
|
|
47 |
47 |
31 |
24 |
220 |
44 |
*) 0а измерен относительно центра тяжести наблюдаемых v-квантов. **) 0а измерен относительно 7і»-мезона.
»••) 0д измерен относительно т-кванта.
приведены следующие данные о вторичных частицах, генерирован ных в изучаемых событиях и зарегистрированных в фотоэмуль сиях благодаря их взаимодействию в свинцовых слоях * ) :
(НЕу)а — энергия, выделившаяся в у-кванты при взаимодей ствии адронов в свинце. Полная энергия адронов в этих случаях, по-видимому, имеет значение, заключенное в интервале
|
№ ) „ -г- (Е0 - 2 £ Y ) ; |
*) Эффективный слой, в котором происходят эти взаимодействия, с о |
|
ставляет примерно 2,5 |
см РЬ = 0,13 Я . р ь . |
6 Н. Л. Грнгоров и др. |
161 |
В„ — угол вылета частицы относительно оси ливня, проходя щей через «центр тяжести» ливня от -у-квантов;
(jD_La)min ы (Р±а)тах |
— МИНИМаЛЬНО |
И |
МаКСИМаЛЬНО |
ВОЗМОЖНОЄ |
|||||
значение |
перпендикулярного импульса |
этой |
частицы, |
причем |
|||||
(/>j_Jmm = |
9a ( 2 £ т ) 0 |
и определяется с ошибкой^; 25%, а (p±a)ma* |
= |
||||||
= 6 a (Е0 |
— |
и |
определяется с о ш и б к о й ~ |
50% . |
|
|
|
||
Из таблицы |
видно, что пять из шести наблюдаемых вторичных |
||||||||
адронов |
имеют |
перпендикулярный |
импульс |
р±а ^ |
5 • 10s |
эв/с. |
|||
Из данных |
о числе наблюдаемых |
вторичных адронов |
можно |
||||||
оценить, сколько таких высокоэнергичных частиц рождается в среднем в одном наблюдаемом взаимодействии. В семи событиях с
щ ^> 2 наблюдалось две частицы с энергией 2й 0,1 Е0 |
при вероят |
||
ности взаимодействия в |
свинце 0,13. Следовательно, |
в событиях |
|
с |
пу ^> 2 генерируются |
в среднем 2/(7-0,13) = 2,2 + |
1,7 адрона |
с |
энергией ^ 0,1 Е0. |
|
|
Итак, относительно адронов, генерированных в анализируемых событиях, известно, что их суммарная энергия в среднем состав ляет 37% от энергии первичной частицы; перпендикулярный им пульс по крайней мере большинства из них такой же, как перпен дикулярный импульс я°-мезонов; число частиц с энергией^:0,1 Е0, генерированных во взаимодействиях с « у )> 2, равно 1—4 на одно взаимодействие.
Воздушные ливни, которые сопровождают первичные частицы,
вызвавшие |
зарегистрированные |
установкой «Б» |
взаимодействия |
в графите, |
содержат в среднем |
1,7-104 частиц. В |
работе [16] при |
веден интегральный спектр для ливневого сопровождения всех толчков с / > 4600 частиц, полученный также на г. Арагац. Из соответствующего дифференциального спектра можно получить, что. толчок.в 4600 частиц в среднем имеет ливневое сопровождение s i ' 3 - 1 0 4 частиц. Такой величины толчки, как в наших событиях (24000 частиц), должны,в среднем иметь ливневое сопровождение ^ 2 - 1 0 5 частиц. Следовательно, благодаря специальному отбору анализируемые события имеют, как правило, малое (в 10 раз мень
ше среднего) |
ливневое |
сопровождение. |
|
£ 4. |
Основные |
характеристики |
процесса |
образования |
пионов высокой |
энергии |
|
Вопрос о том, в каких процессах образуются пионы высокой энергии,' ставился уже давно, и ряд авторов давали на него раз личные, подчас взаимно исключающие, ответы.
• Так,' например, в работах Дж. Дыоти и др. (1959 г.) [105], И.'ФудзимЪто й др; (1959г.) [106], Ю. А. Смородина (1962 г.) [107]
высказывалось утверждение, что |
за -у-кванты |
с фиксированной |
энергией, в частности с 2?Y st; 101 2 |
эв [107], ответственны адроны с |
|
энергией в 20—30 раз большей, чем |
Еу. |
|
В то же самое время в работе [85] высказывалось утверждение |
||
о существовании процесса, в котором малому |
числу я°-мезонов |
|