Файл: Григоров, Н. Л.pdf

Многочисленные экспериментальные данные о генерации вы­ сокоэнергичных у-квантов, полученные при помощи фотоэмуль­ сий, показывают, что средний перпендикулярный импульс высоко­ энергичных пионов (р±У ^ 0,4 Гэв/с. По нашим данным перпен­ дикулярный импульс наиболее энергичного л"-мезона, родившего­ ся во взаимодействии, </?j_„°> = 0,38 + 0,06 Гэв/с. Поэтому из рис. 7.9 следует, что изобарную модель можно согласовать с экспериментальными данными только в том случае, если масса изобары не превышает 1,5—2 масс нуклона.

Аналогичный расчет был проведен для распада изобары на три и четыре частицы. В частности, был рассмотрен случай, когда в системе координат, связанной с изобарой, энергетически выделен­ ный я-мезон имеет максимальный импульс. Это требование пред­ ставляется естественным, так как на эксперименте отбираются события, когда энергия я°-мезона превосходит определенную ве­ личину. Для этого он должен иметь большую энергию и в системе изобары.

Результаты расчета для случаев, когда при распаде изобары возникают два (кривая 2) и три (кривая 3) л-мезона, также при­ ведены на рис. 7.9. Из рисунка видно, что во всех рассмотренных случаях для согласования с экспериментом масса изобары не долж­ на превышать 2тп-

Нужно отметить, что в эксперименте (р±„°У определяется от­ носительно направления движения первичной частицы. Если наи­ более энергичные пионы образуются в результате распада изобар, то р± является суммой векторов перпендикулярного импульса л-мезона относительно направления движения изобары и перпен­ дикулярного импульса изобары относительно направления дви­ жения первичной частицы. Поэтому из экспериментального значе­ ния </?_|_л°> можно получить только максимальную оценку р*, а из рис. 7.9 — максимальную оценку массы изобары (Ми3 ^ 2/тгдг).

В то же время, как было показано ранее (см. § 4.1), для согла­ сования экспериментальной величины (Ен/Еп > с результатами рас­ чета необходимо, чтобы масса изобары превышала (2,5-ь-З) тп^. Отсюда следует, что экспериментальные данные об отношении энергий нуклона и наиболее энергичного я-мезона и о среднем перпендикулярном импульсе этого мезона противоречат предпо­ ложению о том, что высокоэнергичные пионы образуются при изо­ тропном распаде изобар, в результате которого возникают три или меньшее число я-мезонов.

4.3.Особенности спектра пионов в файербольно-изобарной модели

Вмодели, рассматривающей рождение пионов в результате распада файербола и изобары, спектр рождения пионов должен иметь характерную особенность. Рассмотрим ее.

Если в результате взаимодействия всегда образуются файербол, медленно движущийся в системе центра инерции, и изобара,

уносящая значительную часть энергии первичной частицы, то средняя энергия пионов от распада файерболов в лабораторной системе координат (Ефбу = <і?ф б > у ф б , где (ЕФ0) — средняя энергия пионов от распада файербола в системе файербола, уф о —

щим образом. Экспериментальные данные, полученные при изу­

что отношение средних энергий я-мезонов, образующихся при изотропном распаде изобары и файербола в лабораторной системе

мости коэффициента неупругости от энергии). Поэтому отношение

т.е. увеличивается с ростом энергии первичных нуклонов. Перейдем к количественным оценкам. Лоренц-фактор изобары

Лоренц-фактор файербола можно определить из эксперименталь­

Таким образом, даже при таких относительно малых энергиях первичных протонов энергия изобарных пионов в несколько раз