Файл: Клейнер, Э. Ю. Основы теории электронных ламп учебное пособие.pdf

дательный объемный заряд за счет торможения около нее проходя­ щего через нее потока первичных электронов, а также за счет вторич­ ных электронов, выбиваемых с анода и поворачивающих около нее обратно к аноду. Этот объемный заряд снижает потенциал в плоскости

деление существенным является то, что оно при прочих равных условиях тем сильнее, чем меньше £/а. В результате фактическая кривая токораспределения по сравнению с расчетной не только смещена вниз, но и переходит из режима возврата в режим перехвата при больших значениях UJUC2. В целом кривая получается более плавной и в рабочей области, соответствующей режиму перехвата, имеет боль­ ший наклон (рис. 4.18).

4.4.4. Статические характеристики пентода

Эти характеристики соответствуют тем же функциональным за­ висимостям, что и характеристики тетрода (см. 4.3.4), только добав­ ляются характеристики по напряжению третьей сетки. Ход характе­ ристик пентода определяется наложением закономерностей токораспределения на закон изменения катодного тока. За счет наличия третьей сетки он отличается от хода характеристики тетрода отсутст­ вием динатронного эффекта и более слабым влиянием анодного напря­ жения на катодный ток.

Рассмотрим каждую группу характеристик.

а) Характеристики по напряоюению первой сетки (рис. 4.19).

Ход их такой же, как у тетрода, с той лишь разницей, что в выраже­ нии для напряжения запирания практически отсутствует член, содер­ жащий £/а (рис. 4.20). Из условия /„ = 0 в соответствии с (4.33)

б) Характеристики по напряжению второй сетки (рис. 4.21).

Их ход в принципе не отличается от соответствующих характеристик

242

тетрода. Однако аналогично (4.37) здесь с достаточной для практиче­ ских целей точностью

в) Характеристики по анодному напряжению (рис. 4.22 и 4.23

Эти характеристики из-за отсутствия динатронного эффекта сущест­

венно отличаются от соответствующих характеристик тетрода. Их ход почти точно соответствует кривой токораспределения. Соображе­ ния относительно хода характеристик катодного тока и физической

распределения в режиме возврата с ростом отрицательного значения Uc3 значительно уменьшается, а в режиме перехвата изменяется мало.

г) Характеристики по■напряжению третьей сетки (рис. 4.24

Так как при достаточно густой второй сетке значение Uc3 согласно (4.32) на Udl практически не влияет, то аналогично характеристикам по Ua форма этих характеристик определяется только закономернос­ тями токораспределения. Катодный ток согласно (4.33) от Uc3 не дол­

244

жен зависеть; наблюдаемые изменения объясняются таким же обра­ зом, как и у характеристик / к =•7 (£/а). Ток /с2 до появления / а совпадает с / и. Ток / а появляется при Ud3 = 0, что соответствует напряжению запирания

Так как у большинства пентодов третья сетка редкая, то U0Ззап имеет по модулю обычно сравнительно большое значение. С увеличе­ нием Uc3 ход кривой для / а вначале определяется закономерностью режима возврата, затем перехвата.

4.4.5. Статические параметры пентода

Из большого числа возможных статических параметров (см. 3.12.1) практический интерес представляют параметры 5 ас1, Rt ир,, а в неко­ торых особых случаях и параметры SKC1 и р с2с1.

I.Крутизна характеристики катодного

ианодного токов

Крутизна характеристики катодного тока по напряжению первой сетки определяется как

где а — постоянная крутизны, зависящая только от геометрических размеров системы электродов.

Крутизна характеристики анодного тока по напряжению первой

и что q, как видно из (4.34), от t/cl практически не зависит, на основании (4.40) и (4.42) для связи между Sacl и SKC1 легко получить уравнение, подобное (4.43):

245

В режиме перехвата, где q слабо зависит от напряжений электро­ дов, а' практически будет величиной постоянной, и для расчета кру­ тизны характеристики пентода получается выражение, подобное фор­ муле для расчета крутизны характеристики триода.

II. Внутреннее сопротивление

При выводе формулы для расчета внутреннего сопротивления пен­ тода удобно рассматривать не само сопротивление Rlt определяемое как

а обратную величину, представляющую собой проводимость промежут­ ка анод — катод лампы

Таким образом общая проводимость лампы состоит из двух со­ ставляющих. Первая учитывает влияние анодного напряжения на катодный ток. Ее величина определяется действием потенциала анода через три сетки на поле перед катодом, т. е. определяется общей про­ ницаемостью системы электродов D. Сопротивление, соответствующее этой составляющей проводимости, обозначим Rt с индексом D

1

= Я (4.50)

Rid

Вторая составляющая представляет собой проводимость, возникаю­ щую за счет изменения токораспределения при изменении Ua. Соот­ ветствующее ей сопротивление обозначим Rlq

2 46

Теперь определим каждую составляющую отдельно. Начнем с RiD. Так как в (4.50) содержится производная / к по (Л,, то в (4.24) для Ugi нужно использовать выражение, возможно более полно учи­ тывающее влияние Uа, т. е. уравнение (4.30). Записывая (4.50) в виде

1 _ &к Мд dUg!

Rid 4 dUa ' dUdx ' dUa ’

рассмотрим каждую производную отдельно. Согласно (4.40)

д/к _с dUcl ~ ке1’

Дифференцируя (4.30) по Ucl и по Ua, получаем

dUsг

dUc, aV

dVg i

al°2a3^1

3U.

Отсюда с учетом (4.44)

K iD

Сложнее определение Rlq. Ограничимся рассмотрением его для режима перехвата, так как практически используются только участ­ ки анодных характеристик, соответствующие этому режиму. При выводе формул для расчета токораспределения в режиме перехвата предполагалось, что из пространства между второй сеткой и анодом

247